|
|
облако эллипсоидальной формы с центром в Солнце (зодиакальное облако). Плоскость симметрии зодиакального облака близка к плоскости эклиптики (см. Координаты астрономические) (возможно, совпадает с ней). Концентрация пылевых частиц (Лг) убывает но
∙мерс удаления от Солнца (N~r~l**t где г ≈ расстояние от Солнца) и от плоскости эклиптики. Как показали измерения, выполненные при помощи космич. аппаратов, осн. часть пыли, обусловливающая 3. с., расположена между Солнцем и кольцом астероидов.В плоскост г эклиптики на расстоянии 1 а. е. от Солнца плотность пыли ок. 3-10~23 г-см"~а, Ср. размер пылинок носк. мкм. Ок. '95% 3. с. обусловлено частицами радиусом < 100 мкм.
Свет, рассеянный зодиакальным облаком, распространяется по всему небу и составляет ок. 15% всего излучения ночного неба в видимой области спектра. Распределение энергии в спектре 3. с. близко к солнечному, 3* с. частично поляризован. Степень поляризации и яркость 3. с. изменяются с изменением угл. расстояния от Солнца. Поляризационные и спектральные особенности 3. с. объясняются физ. свойствами межпланетных пылинок (размером, структурой поверхности, альбедо, показателем преломления). Распределение яркости 3. с. в зависимости от угл, расстояния от Солнца в основном определяется индикатрисой рассеяния иыленых частиц ,к-рая имеет резкий максимум в области прямого рассеяния. Осн. особенности противосияния могут быть объяснены наличием максимума на индикатрисе в области обратного рассеяния. Однако остаются необъяснимыми нек-рые детали в характере свечения противосияния. В первую очередь это касается изменения формы противосияния в течение ночи. G приближением противосияния к горизонту его форма изменяется от овальной к конической. При этом противосияние становится похожим на конус 3. с. и паз. ложным 3. с. Для объяснения этого явления выдвигались разл. гипотезы (напр., гипотеза пылевого или газового хвоста Земли), которые были отвергнуты. Явление ложного 3, с. не имеет общепринятого объяснения.
Лит.: Д и в а р и II. В., Зодиакальный свет и межпланетная ПЫЛЬ, М., 1981. Я. £>. Диачри.
ЗОЛОТО (Aurum), Au,≈хим. элемент I группы перио-дич. системы элементов, благородный металл, ат. номер 79, ат. масса 196,9665. В природе представлен стабильным 11)7Аи. Электронная конфигурация двух внеш. оболочек Ss^p^d^tis1. Энергии последовит. ионизации 9,226, 20,5 и 30t5 эВ. Энергия сродства к электрону 2,31 эВ. Криеталлохпм. радиус атома Au0,144им, радиус иона Аи+ 0,137 нм. Значение электроотрицательности 2,4.
Мягкий пластичный ж╦лтый металл, кристаллич. реш╦тка грапецентрированпая кубич. с постоянной реш╦тки а=0.40704 им. Плоти. 19,32 кг/м3, *П1 = 1046,49"С,
*ВЙП=2947"С (по др. данным, *пли 10СЗСС, *КИП~Ш(ГС). Теплота плавления 12,5 кДж/моль, теплота испарения 349 к Д ж/моль, тепло╦мкость ср ≈ 25,4 Д?к/(моль-К). Козф, линейного расширения 14,2 ∙ 10 ~5 К ~г (при темп-pax О≈100УС), уд. теплопроводность 311 Вт/(м-К), Уд. сопротивление 2,25 мкОм -см, термич. коэф. сопротивления BjQG-lO"11 К~1(при темп-pax О≈100 °С). 3. диамагнитно. Модуль упругости 77 ГН/ма, для отожж╦нного 3. предел прочности при растяжении 100≈ 140 МН/м2. Тв╦рдость по Бринеллю 176,5 МН/м2 (для 3., отожж╦нного при ^400 "С), по Моосу 2,5.
3, химически инертно, на воздухе не изменяется, в соединениях проявляет степени окисления 4-1» 4-3 и -f-5. 3. может быть прокатано в листы толщиной 80 нм, просвечивающие синевато-зеленым цветом. Из 1 г 3, уда╦тся изготовить до 2 км тончайшей проволоки. Тонкие слои напиленного 3, используют для изготовления над╦жных контактов в электронных лампах и радио-и электронных приборах и схемах (т. и. золотые печати). Из 3. делают уплотняющие кольца и шайбы и ва-
куумных устройствах. Покрытие поверхностен топкими слоями 3, обеспечивает высокую стойкость к коррозии и хорошую отражат. способность. Из сплавов Au≈Ag и Au≈Gu изготовляют волоски гальванометров, а также над╦жные миниатюрные контакты- Соединения 3. используют в фотографии, при варке спец, сортов ст╦кол, в медицине и др. В радиотерапии для лечения поверхностно расположенных опухолей находит применение искусственно полученный радионуклид 198Ан (р-радиоактивен, Т1Г =2,696 сут}.
Лит.; Паддефет Р., Химил золота, пер. с англ., М., J9K2. С, С. Бсроонасав.
ЗОММЕРФЕЛЬДА ТЕОРИЯ МЕТАЛЛОВ ≈ предложена А. Зоммерфельдом (Л. SomnicrfeUI) в 1928. 3. т. м. представляет собой дальнейшее развитие Друде теории металлов, отличаясь от последней тем. что распределение свободных электронов по энергиям описывается Ферми ≈ Дирака распределением, а не Болъцмапа распределением, Как и теория Друде ≈ Лоренца, 3. т. м. пренебрегает взаимодействием электронов друг с другом^ а их взаимодействие с кристаллич. решеткой сводит лишь к соударениям, при к-рых импульс электрона меняется скачком.
3. т. м. позволила объяснить отсутствие заметного вклада электронного газа в тепло╦мкость металла при компатной темп-ре. В 3. т. м. этот вклад равен;
г __ л2 hT
^у ≈ ~?Г р nk,
" V> р
где £р ≈ Ферми энергия, Т ≈ абс. темп-pa, п ≈ концентрация свободных электронов. При компатной темп-ре эта тепло╦мкость ~- в 100 раз меньше значения 3 nk/2, даваемого теорией Друде (при низких теми-рах электронный вклад в Cv может оказаться сравнимым с реш╦точным, обычно это происходит при темп-ре в иеск. К),
Др. класс явлений, где теории Друде и Зоммерфолъда приводят к разл. результатам,≈ кияетич. эффекты, обусловленные; наличием разброса электронов по энергиям (магнетосопротивление, электронная теплопроводность, тсрмомагл. явления, тормоэлектрич. явления). 3. т. м. да╦т для утих эффектов величину, в (£p/ftT)l}-(п=1, 2) раз меньшую, чем в теории Друде, что согласуется с экспериментом,
З._т. м. ис могла объяснить эффекты, обусловленные зонной структурой энергетич. спектра металлов, напр, положит, знак постоянной Холла у ми. проводников (см. Холла эффект), и сложной формой ферми-поверхности. Тем но менее во MIL. случаях 3. т. м, в силу своей простоты оказывается удобной для численных оценок и качеств, объяснения электронных свойств металлов.
Лит.: Бете Г., Зоммерфельд А-, Электронная теория металлов, пер. с нем., iJI.≈ М., 19.48; А ш к у о ф т Н., М е р м и н Н,, Физика твердого тела, пер. с англ., т, 1, М., 1979. Э. М, Эпштейн.
ЗОММЕРФЕЛЬДА УСЛОВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ ≈ одни ия возможных видов аснмдтотич. условий (граничных условий на бесконечности), к-рые выделяют единств, решения краевых задач для ур-нпй, описывающих установившиеся колебании. 3. у. п. выделяют расходящиеся волны, источники к-рьгх находятся в огранич. области пространства. Впервые введены в 1912 А. Зоммерфельдом для Гелъмголъца уравнения Ди4-&2и=/(г). В пространстве тр╦х измерении 3. у. и. для волнового поля и таковы: при r-> oo u~r ~ 1t lim r(dujdr≈iku)=Ql В двумерном пространстве при
г-*-со и~г~!/г, lim rl^(du/dr≈iku)=^. Всякое решение од пор одного ур-нэш Гельмгольца, удовлетворяющее второму условию, удовлетворяет и первому при &>0. Для др. эллиптич. ур-шш 3. у. и. не всегда определяют условия разрешимости краевой задачи, поэтому развиты др. способы выделения единств, решения. В соответствии с принципом предельной амплитуды единств, решение является пределом при. t-»-oo амплитуды рсшеиия задачи KOIIIU для волнового
< Л Ш
9
Ш
О
м
87
