703
тельяы к свету, а-частицам, у-нзл учению. высокоэнер-гетичпым малозарндпьш частицам. Д. д. обеспечивают возможность регистрации заряж. частиц при высоких и низких темп-pas, в химически агрессивных средах, при высоких давлениях, ударных нагрузках и ц высо-КОМ вакууме, Д. д., сокрытые слоем 33SL", S8eU, применяются для регистрации тепловых и быстрых нейтронов по осколкам деления. В состав Д. д. могут быть введены любые необходимые элементы от Li до U.
Ословпыс применения Д. д.: регистрация факта прохождения частицы (регистрация осколков делении, намерение потоков нейтронов, дозиметрия, радиография п др.); ис пользой а ыие высокого пространств, разрешения при исследовании деления ядер на 3 и более осколков и намерении врем╦н жизни составных ядер методом «теней»; определение Z и А релятивистских ядер по изменению скорости травления вдоль следа.
С помощью Д. д. били идентифицированы трансурановые эле.чепты от Л ≈ ЮН до 4=107, открыты иллиния запаздывающего деления ядер пя изомерных состоянии, деления лдрр на 3 осколка, в «о ел ических лучах обнаружены ядра тяжелее Fe.
Лит.; Ф л п р а в Г. п., Б е р з и и я И. Г , Радиографии минералов, горны к пород и руд. М,, 1979, Г а игре к и и Ю. П., М a i> к о п Б. 11., перелыгин В. П.. Регистрация и спектрометрия осколков дел&инл, Ы., 1983; Флсйшер P. JL, Прайс П. В., У о к е р Р М.. Треки заряженных частиц в тиердых тс-'iax Принципы и приложения, пер. с англ., ч. 1 ≈ 3, М . 1981.
ДИЗЛЕКТРОННАЯ РЕКОМБИНАЦИЯ ≈ процесс рекомбинации попав и электронов в плазме, связанный с образованием промежуточных автоионмиа состояний. Процесс происходит в дье стадии:
На первой ≈ падающий электрон (е) возбуждает рекоу-бинируюший ион В2~Су0) (Z ≈ кратность иона, Уц≈ на5ор квантовых чисел его нач. состояния, п, I ≈ квантовые числа присоединенного электрона) и образуется промежуточное автоионпзан. состояние иона В1^"1'"1" с кратностью на единицу меньше и квантовыми числами у. "'∙ Па второй стадии происходит распад автоиониэац. состояния. Если в результате распада излучается фотон с энергией ftoj и получается обычное стационарное ио-с'ГОнние иона у. п( (показано одинарной стрелкой), то произошла рекомбинация, если же в результате распада получится спова свободный электрон и ион Bz~ в состоянии у" [iiOKaj<uio двойной стрблкой), то произошло резонансное расселине (упругое, если -уо" У' ∙ и иеупругое в противном случае).
Впервые па важность процесса Д. р. было указано А. 1>«рлжессом [1, 2|. Д. р. играет определяющую роль в иокизациоипим ратшяе^ии многолз рядных ионов н горячен разреженной плазме ряда астрофиз. объектов (короны зв╦зд, остатки вспышек сворхновых и др.) и лаб. установок (типа «Токамак», «Стелларатор» и др.).
Д. р. имеет след. ос», особенности. 1) Так же, как и для фоторе комбинации, число актов Д. р. в единицу времени в единице объема .V пропорц. плотности ро-комбипирующих ионов К ? и первой степени электронной плотности Ne (а отличие от тр╦хчастнчиой рекомбинации, пропори. N\); ff~ ,\у.-.\' ex,t, где у,Л ≈ скорость Д. р. 2) Процесс Д. р. связан с возбуждением электронов рекомбшшрукшито иона, поэтому Д, р. принципиально невозможна для голых ядер. Т. к. обычно потенциал возбуждения существенно болг.шо hT (Т ≈ темп-pa плаичы], то числи ыикснеллонских электронов с энергией болыие потенциала возбуждения мало н скорость Д. р. экспоненциально зависит от Т. 3) Оси. вклад в Д. р. дают, как правило, состоянии с большими квинтовыми числами (п, 1]. Эти состояния легко розрушаютгя столкновениями с uapfm. частицами. нолем внеш. излучении и др. факторами, поэтому скорпсть Д. р. имеет значительно более сильную зависимость от параметров плазмы, чем, напр., скорость фо-
торекомбинации. 4) Излучаемые в процессе Д. р. кванты 4(0 именит строго определ╦нные значения энергии, равные энергии перехода (у, п1)-*(у', п() в ионе BlZ~1> +. Соответствующие ям спектральные линвм паз. д и-электроннымн сателлитамп.
Гл. трудность н расч╦те скорости Д. р. состоит в необходимости уч╦та большого числа промежуточных состояний. Для приложений скорость Д. р, обычно аппроксимируют выражением;
Параметры П и х, вообще гоиоря, должны рассчитмвать-сп индивидуально для кавддого иона, Ry--13,H эВ ≈ единица Ридборга для энергии. Подробная теория Д. р., включай ф-лы для расч╦та параметров В, у п их Значения для нек-рых типов ионов, приведена в (2|. Часто используют полуэмпнрич. ф-лу:
''[I+0,105 CZ+l)x+
\Z'± 13,4
+0,015(Z-f
[ = в.| 1+0.015 z
'-]
- ns !
-1
где
"(2 i l|" Ky'
!v v≈соответственно энергия п сила осциллято-
ра перехода YO≈"!∙
Лит.: 1) НигвевЕ A., A genera! formula for the estimat'orl of dielcctroBic гстоmbination cnefticiciila m low density plasmas. «Astrophys. J.i>, 1965, v. 141, p. 15S8; 2| В н г g е е Е A., Dielectro-nic reminliLiiation and the temperature ot the solar er>rona, «Astr rophya. J..., Н)в4, v. 13У, p. 776; 3) В а И п ш т е Я н Л. А., С. п-С е л ь м а н И. И., Ю н п в К. А., Возбуждение нтимеш и утпи-рсш≥ г.центральны! линий, М., 1978. И, Л, ЕеЪгыап. ДЛИНА ВОЛНЫ ≈ пространственный период волны, т. е. ррсстояние между двумя ближайшими точками гармоннч. бегущей волны, находящимися в одинаковой фазе колебании, или удвоенное расстояние между двумя ближайшими узлами или пучностями стоячей волны. Д. в. 1 связана с периодом колебания Т и фазовой скоростью сф распространения волны в данном направлении соотношением: Х=ОфТ.
ДЛИНА РАССЕЯНИЯ ≈ величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассенния частиц при малых энергин.ч (импульсах). Введена Э. Ферми (К. Fermi). Для короткодействующих потенциалов амплитуда /( рассеяния бесспдновык частиц в состоянии с орбитальным моментом J при
(р ≈ относит, импульс частиц, г0≈ характерный размер области взаимодействия) имеет вид:
fr-:≈a[pV. (2)
Вещественная константа а/ наз. Д. р. Если выполняется условие (1), то осн. роль играет рассеяние в состоянии с 1~0 (S-волна} и для амплитуды имеем: _ __I
ft^-o'
" k erg u-ih
fc-t-0
= ≈а,
(3)
где б и я ≈ фаиа н длина S-рассоянпн, k=plK ≈ волновое число. Т. о.,
k ctg б
k" О"
Дифферент, сечение рассенния определяется в области малых энергий длиной рассеяния;
Соотношение (4) представляет собой первый член разложения но f величины k cLg 6. След, член характеризуется эффективным радиусом рассоя-н и я. Длина 5-рэссепния зависит от полного спина и полного изотопического спина рассеиваемых частиц. Если система рассеиваемых частиц обладает уровнем с малой энергией сняди, то Д. р. связана с энергией связи ^св соотношением (ф-ла Вигнера);
