7
17-Ю , М/С
10
вывести из ур-ния Ландау ≈ Лифшица (2), приняв во внимание многоподреш╦точную структуру СФМ и Дзялошинекого взаимодействие. Это ур-ние для большинства СФМ обладает формальной инвариантностью относительно Лоренца преобразований, в к-рых роль релятивистского предела играет фазовая скорость маг-нопов см на линейном участке их спектра. В больший-'
стве СФМ предельная скорость с\р совпадает со скоростью см (В. Г. Барьлхтар с сотрудниками, 1978;
М. В. Ч╦ткий, 1978). В нттриевом ортоферрите значение скорости суу достигает 2*104м/с.
Движение ДС в СФМ характеризуется не только большими предельными скоростями, но и малой массой на нач. участке движения. Эти особенности характерны для редкоземельных ортоферритов, гематита, Сората железа и др. Зависимость скорости движения изолированной ДС в СФМ от магн. поля определяется ф-.чой (Л. К. Звоадин. 1979: И. Г. Барьяхтар с сотрудниками, 1979): i'= ЧдегЯЦ-НЛтр-ЯЛи')2]"1* где т|^= ( у[Д/ /a){rf/d) ≈ подвижность ДС па нач. участке, d ≈ постоянная анизотропного взаимодействия, обусловливающего слабый ферромагнетизм» а ≈ энергия обменного взаимодействия н ЛФМ, с^~2-у|Л/з («Л) 'г ≈
предельная скорость, Л ≈ постоянная неоднородного обменного взаимодействия. В области скоростей ДС, близких к скорости звука i?s, на зависимости v (В] в СФМ наблюдается уменьшение дифференц. подвижности RGf\w~dc/dB из-за вза-
0 20 40 50 ВО 100 В,м1п имодействия ДС с упругими
деформациями н роста диссипации в упругой подсистеме (рис. 3).
В пл╦нках магнитных J\. с. д. имеет особенности, связанные с наличием полей рассеяния, создаваемых маги, зарядами на поверхности пл╦нки. В проводящих магнетиках уменьшение толщины пл╦нки сопровождается уменьшением затрат энергии па образование вихревых токов, что приводит к возрастанию подвижности ДС. В пленках ФМ толщиной менее 0,1 мкм (сравнимых с толщиной ДС) структура ДС зависит от толщины. С уменьшением толщины пл╦нки существование бло-хоиских стенок становится энергетически менее выгодным, чем Неелл стенок. Перестройка структуры ДС влияет на е╦ подвижность и массу. Масса стенки Блоха возрастает с уменьшением толщины пл╦нки, достигая максимума и области перехода блоховской ДС к стенке со структурой, переходной от блоховской к пеелевскои (т. н. стопке с поперечными связями).
В пл╦нках одноосных ФРМ с большим фактором качества Q |^ = 2A7(|.ieMs)>l] и «открытой» доменной структурой (без замыкающих магн. доменов) предельная скорость ниже уокеронскои скорости vw. Это связывают с наличием неоднородных по толщине пл╦нки полей рассеяния, перпендикулярных плоскости стен-кп. Поля рассеяния изменяют внутр. структуру ДС, образуя «скрученную* блоховскую стенку. Согласно модели Д/к. Слонвускы (J. С. Slonczewski, 1972), неустойчивость движения в такой стенке, возникающая при v=uKp<I'V> обусловлена генерацией и движением попер╦к стенки горизонтальных блоховских линий (БЛ).
Горизонтальные БЛ зарождаются в ДС вблизи поверхности пл╦нки в местах, где поле размагничивания, создаваемое магн. зарядами на поверхности пл╦нки в доменах» и поле размагничивания, возникающее из-за макс, выхода магн. моментов из плоскости ДС, компенсируют друг друга. Движение БЛ попер╦к ДС от одной поверхности пл╦нки к другой начинается тогда, когда действие составляющей гироскоиич, силы fr,
Рис. 3. Заииснмость скорости дометши стенки ь пластине YFcOjj от магнитного поля (М. В. Ч╦ткий и А. Де ля Кам-па, 1В7Ь).
параллельной ДС, позволяет преодолеть потенц. барьер (Fr= 2Ф0-Л/5^/7т где Ф0 ≈ угол разворота намагниченности в БЛ). Существование барьера обусловлено увеличением энергии Б Л при смещении е╦ попер╦к ДС. Условие Fr≈ #£вл/д!/ (где у ≈ смещение БЛ, £БЛ(#) ≈ анергия БЛ) определяет критич. скорость укр движения ДС, при к-рой происходит генерация горизонтальной БЛ, Критич. скорость икр<1>иг и зависит от толщины пл╦нки Ъ. При уменьшении Ь скорость 1>кр возрастает,
и при fr~ (А/2пМ$)1/2 она сравнивается с уокеронской скоростью vw. Гиросконич. сила всегда направлена перпендикулярно скорости БЛ в заданной точке и зависит от величины и направления разворота полного угла образующих БЛ мат. моментов в середине ДС. Движение БЛ попер╦к ДС приводит к возникновению составляющей гироскоиич. силы, тормозящей ДС. После исчезновения БЛ скорость ДС резко возрастает. Цнклич. генерация, продвижение и исчезновение Б Л
Рис. 4. Схема возникновения линий Блоха и движущемся цилиндрическом магнитном домене ШМД),
М
а
в пружках показано направление магнитных моментов на краях ЦМД. б ≈ Возникновение и искривление горизонтальных линий Блоха; в кружках показаны направлении магнитных моментов в центре лншш Блоха, жирными стрелками указаны направления гироскопических сил, вызывающих движение Олоховсних линий вдоль образующей НМД и рождении вертикальных Олохоиских линий,
при V>VKV сопровождаются периодич. изменением скорости ДС. В среднем подвижность ДС уменьшается.
При движении изогнутой ДС, напр, в движущемся цилшщрич. магн, домене (ЦМД), из-за различия скоростей движения отд. частей ДС генерируемая в ней горизонтальная ЕЛ изгибается (рис, 4), что является причиной возникновения вертикальной БЛ (перпендикулярной поверхности пл╦нки), когда горизонтальный участок Б Л достигает поверхности пл╦нки. Наличие вертикальных БЛ в стенке ЦМД приводит к боковому сносу его при движении в градиенте поля смещения, если гнроскоиич. силы, действующие на пего со стороны вертикальных БЛ, пе скомпенсированы.
ДС с большим числом блоховских линий (т. н. «ж╦сткая» ДС) обладает сниженной подвижностью. На Д. с. д. оказывает влияние состояние поверхности пл╦нки. В частности, ионная имплантация пл╦нки либо покрытие поверхности пл╦нки пермаллоем подавляют генерацию БЛ в движущемся ЦМД.
Лит.: X у б е р т А., Теория доменных стенок в упорядоченных средах, пер. с нем., M.t 1977; М а л о з е м о в А., С л о н з у с и и Д ж., Доменные стенки в материалах с цилиндрическими магнитными доменами, пер. с англ,, м., 1!)Ь^; О' Д е л л Т., Ферромагнитодинамика, пор. с англ., М., 1983; Барьяхтар В. Г., Иванов Б. А., Ч╦т-к и н М, В.. Динамика доменных границ в слабых ферромагнетиках. «УФН». J983, т. 140, с. 417- А. Ф. Попков.
ДОМЕНОПРОДВИГАЮЩАЯ СТРУКТУРА (ДПС) ≈ устройство, служащее для продвижения цилиндрических магнитных домелов (ЦМД) вдоль поверхности пл╦нки ЦМД-материала. Применяется в запоминающих устройствах на ЦМД. Существуют пермадлоевые ДПС, представляющие совокупность пермаллоевых элементов (аппликаций) определ╦нной анизотропной формы, расположенных периодическим образом на поверхности пл╦нки ЦМД-материала и помещ╦нных во вращающееся магн. поле //, приложенное в плоскости пл╦нки (рис.). Используются системы аппликаций и др. кон-
3
2
О
о.
ш
о
