two

Мир собирается объявить бесполётную зону в нашей Vselennoy! | Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад? | Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

I
а
Л
. В итоге происходит движение вакансий, к перенору заряда через весь кристалл. Перемещение ионов может происходить и в результате перескоков по междоузлиям.
С ростом Т ионная иршижнмость увеличивается, т. к. раст╦т подвижность ионов, связанная с преодолением потенциальных барьером при их перескоках под действием тепловой активации. Заметный вклад а электро-проводность Д. может вносить поверхностная проводимость.
Пробой диэлектриков. Электрич. ток в Д. проиор-
Рис. 4. Занисикость плотности тока t от напряженности электрического ноля Е \t пяэлентри-ке; пунктир соответствует пб-ластн Р1еустойчиаых состгщний.
ционален напряж╦нности электрич. поля Е, Однако и достаточно сильных нолях ток раст╦т быстрое, чем по закону Ома, и при нек-ром критич. иоле £_пр наступает электрич. пробой Д. Величина E_nf чая. эяектрич. прочностью Д. (табл.). При пробое однородное токовое состояние становится неустойчивым и почти весь ток начинает течь по узкому каналу. Плотность тока В атом канале достигает больших значений, что приводит к необратимым изменениям в Д. На рис. 4 приведена зависимость плотности тока/ «т Е, рассчитанная в предположении, что ток Однороден по сечению образца. Из рис. видно, что с: ростом / величина dEidi, лаз. диффо-репц. сопротивлением, может стать отрицательной (ем. Отрицательное дифференциальное сопротивление). Состояние с отрицательным дпффсрспц. соттротиялением является не устойчивым п приводит к образованию канала ТОКа при £^Ец_р (СМ. Шнуроеаиие тона. Пробуй
698
Нелиишшыс свойства диэлектриков. Линейная зависимость (1) справедлива только для электрич. полей, значительно меньших внутриатомных полей £_а~ ~10⁸ В/см. Т. к, обычно E_n?<f..E_a, то в большинстве Д. ие удастся наблюдать нелинейную зависимость ^(А¹) в пост. Нлектрич. поле. Исключение составляют септе-тоэлектрики, где в оиредел. интервале Т (в ссгнето-электрич. фазе и вблизи от точек фя.ювых переходов) наблюдается сильная нелинейная зависимость.
При высоких частотах э.тактряч. прочность Д. повышается. поэтому нелинейные свойства любых Д. проявляются в высокочастотных полях больших амплитуд. В луче лазера могут быть созданы электрич. поля напряж╦нностью ~\.('i* В/см. В таких полях становится существенными нелинейные свойства Д., что позволлет наблюдать преобразование частоты спета, самофокуси-ровку света и др. нелинейные эффекты (см. Нелинейная оптика),
Применение. Д. в фиэ. эксперименте и технике используются прежде всего как электрокяо/нщ, млтерна-лы. Для этого необходимы Д. с большими уа. сопротил-лениУМ И Е└└ я с малый углом диэлектрик, потерь tg 6. Д. с высокой е используются как конденсаторные материалы (╦мкость конденсатора, заполненного Д., возрастает в г, раз). Пьеаоэлсктрики широко применяются для преобразований звуковых колебаний в электрические и наоборот (при╦мники и излучатели звука, см. Пьезоэлектрические преобразователи). Пироэлектрпки служат для индикации и измерения интенсивности ИК-излученин. Сегпетоэлектрикн применяют длн создания нелинейных элементов, входящих в состав раал. радиотехн. устройств (усилители, стабилизаторы частоты П преобразоыатсли электрич. сигналов, схемы регулировании и др.). Чистые Д. прозрачны в оптич. диапазоне. Вводя в Д. примеси, можно окрасить его. сделав непрозрачЕзым для огтредел. области спектра (фильтры). Диэлентрич. кристаллы попользуются в квантовой
электронике (в лазерах и квантовых усилителях СВЧ
и т. д.).
Лит.: С к а н а в ы Г. И., Физика диэленгциков. (Область слабых нолей), М.≈ Л., 1949; его IK с, Фияика диэлектриков. (Область сильных пил≥), М., 1958; Ландау Л. Д, Лиф-ш н ]| к. М., Электродинамика сплошных сред. Г нэп-. М,, 1982; Ф р ╦ л в х Г.. Творил диэлектриков, пер. с англ., М., 1У61); X it пгтсл ь А- Р.. Диэлектрики и волны, пер. С англ., М., 1960; Браун В.. Диэлектрики, пер. с англ., М., 1Э61; Ж е л у-д е в И. С.. Фияика кристаллических диэлектриков, М., 1968; К и т т « л ь Ч., Пленение в филину тпйрдого тела, пер. с англ., М,, Ifl'K; Ашкрофт Н., Мерлин Н., Физики тпсриого тела, пер. с англ., т. 2, М., 1979, А. Ц. jlee'iitiuK
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ ≈ величина, характеризующая способность вещества полнрн-зоватьсн, т. е. изменить св<╧> поляризацию </* ^П°Д ∙^1е"-ствием электрич. поля Е; и -dS^/dM. Длн анизотропной cpeju и,/ ≈ тензор. Л. в. связана с диэлектрип. проницаемостью е соотношением: е=1-|-4лк. Поэтому Д. в. обладает теми же сиоиствами (зависимость от разл. параметров среды и внеш. условий), что п диэлектрических проницаемость (см. Диэлектрики). ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ ≈ устаревшее
название диэлектрической /цнгницаемости.
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ ≈ иажнсй-шал ол.-динаыич. характеристика среди (гаяа, жидкости, твердого тела, нейтронного вещества), частицы к-рон обладают зарядом или мат. моментом; понятие Д. п. иногда распространяют н на не протяженные системы (атом, ядро, нуклоиы). Д. п. описывает кап внутр. свойства среды (спектр возбуждений, взаимодействие частиц), так и результат воздействии на ней внеш. аа-ряцов или тонов (неупругое рассеяние заряж. частиц, прохождение эл.-магн. поли). Д. п. содержится в материальных ур-нкях, к-рыс дополняют систему Максвелла уравнений, делан ее замкнутой.
Определение и общие свойства. В простейшем статич. случае Д. и. [паз. также статич. Д. п.) показывает, во сколько раз уменьшится кулоновское взаимодействие зарядов, не испытывающих обратного влияния среды. при переносе их из вакуума в данную среду (см. Кулона закон). Одновременно Д. п. е связывает материальным ур-нием />=е7£ электрич. индукцию 1> с напряж╦нностью I'! электрич. поля в среде (см. Диэлектрики). Величина статич. Д. п. меняется от значений близких ь: 1 (я системе СГСЕ) для газов до 10⁴ для нек-рых сегнсто-электриков (табл.). Она зависит от структуры вещсстиа и Внмп. условий, напр. тешьры Т.
Статическая дизлеитричеткая ироницлемость некоторых иещестн (в единицах СГСЕК


	f	Т.		6	г, ^сс
Воадух (70(1 мм			_\'аС1 .......	5.2Й	?fl
рт. гг.) ....	LOOOr-iT	п	Бензол ......	2.^22	но
йипклой пар . . .	1,П12в	ни	BaTiO, ......	J ТОО-	?п
(10, ........	1.0 HUM 9	0		2000
Аг ........ Слюда ......	1 , II П 05 э II	и 20	SL .........	12,11 ^ci l(i	an ао
ClUlfJT ЭТИЛСьВЫЙ . Воцд .......	2В.8 81	15 "1	1 \|!>ЛИ11ТИЛСН . . . Рутил (вдоль	2, 3	2U
SIO, .......	3 75	21)	ОПТИЧ. ОСИ) - .	170	?11
^лмп^ ......	j , 7	∙'(1	Сегнгтока соль	ЙООО	У Л

В общем случае переменного ПОЛЯ ч анизотропно и срс-пы Д. п. представ л я:ет собой зависящий от координат |,г) ы времени (i) комплексный тензор ч,, входящий в материальное ур-иие:
r'tw(t, r, !', r')Ef,(t',r'). (1)
Око отвечает слабым полям К a J) (о Д. п, в случае сильных полей см. В ст. Нелинейная оптика). Свойства Д. п. формулируются ниже применительно к случаям однородной И крнсталлич. равноиесных сред.
Однородная среда описывается Д. п. «_ар (ш, ft), к-рая является компонентой тензора Фурье Д. п. e«R. входящего в ур-иие {!), по переменным ((≈С), {г≈г'). Зиви-