ас
|
I i_
5
696
грецеленин истинного характера перехода реальном случае rf=3). Для более сложных М. ф. п. и МФД с поликритич. точками критич. индексы перепормпруются и происходит явление к р о с-с п в е р а, т. е. изменение критич. индексов при переходи из изоморфной критич. области в неизоморф-ную по к.-л. набору параметров.
Лит.. I) Б f .ч о в К. П.. Магнитные превращения, М., 1959; 2) Вонсовский С. В., Магнетизм, М., ID71; 31 И з ю у о и Ю. А., Кассан-оглы Ф. А., С к у я-0 н н Ю. Ы., Полевые методы в теории ферромагнетизма. М., 1974:41 Т н 0 л и к о в С. В., Метопы квантовой теории маг-нетнама, 2 изд., М., 1975; Ь) Ориентаинонные переходы к ред-поземельны! магнетннвх, М., 1979; И) Завадский Э. А., Вальков В. И.. Магнитные фазовые переходы. К., 1080; 7) П а т а тп и и с н н ft А. 3., Покровский В. J!.. Флуктуационния теория фазовыи переходов, 2 изд.. М., 1982; Н) Нагаев Э. Л., Аномальные магнитные структуры и фазовые переходы в негейэенСерговских магнетиках, «УФН», 1 982. т. 136. С. 61; е г о же. Магнитики сосланными обменными взаимодрйстиипми, М., 1988; 1» Нами лов И. К., Алиев X. К.. Фазовые переходы второго рола в ферромагнетиках в слабых магнитных полях пблнэи точки Кюри, "УФН», 1УКЗ, т. 140, к. 63D; 10) X ╦ р д К. М.. Многообразие видов магнитного уппрядочения в твердых телах, пер. с англ.. «УФН», I9S4, т. 142, с. 331; М) Mydoeh J. A.. Nifuwenliiiys G.J., Dilute transition install alloys; spin glasses, в кн.: Ferromagnetic materials, ed. by E. P. Wohllarth. v. 1, Amet., 1Ш, ch. 2; 12) Л я п и л и it И. И., ЦидильновсннЯ И. М., Уз-кощеленые полумагнитные полупронопнини, «УФН», 1S85, т. 146. с. 35, 13) Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; 14) Реп но земельные ноны е магнитоупи-рчдоченных кригтэллак, М,. 1DH5; 15) И з Ю м о в Ю. А., Дифракция нейтронов на яд илиопериодических структурах. М., 1УЭ7; см. также лит- при ет. Фазовые переходы. Ю. Г. Р^Зой.
МЛГНИТОАКУСТЙЧЕСКИП РЕЗОНАНС ≈ резкий ан-висимость коэф. поглощения УЗ а г> Мбталлах, поме-щйпных к постоянное мага, голе ft, от величины поли. М. р. и геохетриыскче осцилляции являются примерами т. н. геометрич. резоыансов ≈- эффективного взаимодействия свободных электронов со звуковой волной и условиях, когда ыа характерной размере орбиты электрона в магн. поле укладывается целое число длин звуковой волны (си. Акустозлектронное взаимодействие).
М. р. возникает, когда хотя бы часть электронов движется в маги, поле по открытии траекториям фер-.nu-nooepj;tu>cmu. Пространств, траектория электрона и этом случае также представляет собой неограниченную периодически повторяюшуюся кривую, период к-рой LB определяется периодом Qp электронной орбиты в пространстве импульсов: L^^cQ-jeB, где с ≈ скорость света, е ≈ заряд электрона. Резонанс имеет место, когда пространств, период £,д кратен длине звуковой волны Лг LK = n\, где п=1, 2, . . .≈ целое число. Поскольку условие геометрич. резонанса выполняется сраяу для всех электронов, движущихся по открытым орбитам, то акустич. поглощение резко возрастает для значений магн. поля Bn=cQple\n (« = 1, 2, . . .). Этим М. р. отличается от геометрнч. осцилляции, для к-рых максимумы поглощения уши-роны, и амплитуды осцилляции невелики. Величина М. р. максимальна, когда направление распространения волны, вектор магн. поля л направление открытой траектории (в пространстве импульсов) взаимна ортогональны. Наличие открытых траекторий определяет также значит, анизотропию акустич. поглощения в металлах и постоянном магн. поле.
М. р. наблюдается во многих металлах (кадмий, таллий и т. п.); их наблюдение является эффективным методом исследования топологии ферми-поверхностеЙ металлов.
Лит.: If 11 и ч р Э. А., П е с ч а н с к и И В. Г., П р и-в о 1) о ц к и Й И. А.. К трории магнитоакустическгго реэо-маиса в мета-члач. «ЖЭТФ», 1961, т. 40, u. I.e. ZI4
И. Л/, Левчп, -Л. АГ Чернсзатонский.
МАГНИТО1 ИД РОДИН АМЙЧЕСКИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ ≈ макроскопич. неустойчивости пространственно неоднородной плазмы в магн. поле, вызываемые либо градиентом давления при неблагоприятной кривизне магн. силовых линии, либо током, текущим вдол1, силовых линий. Эти неустойчивости приводят к быстрому разрушению исходной конфигурации
плазмы. Примерами М. н. являются желабковая неустойчивость, обусловленная искривлением маги, силовых линий и характерная для замкнутых магн. конфигураций, и ткрииг-неустойчивость, при к-рой происходит разрыв магн. силовых линий. Подробнее см. Неустойчивости, плазмы.
МАГН НТО ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР (МГД-генератор] ≈ устройство, в к-ром за сч╦т явления электромагнитной индукции в канале с наложенным магы. полем внутр., тепловая или (и) кинетич. и потенциальная энергии потока электрон ров идящен среды преобразуются в электрич. энергию. Рабочим телом М. г. могут быть низкотемпературная плазма или проводящая жидкость (жидкие металлы, электролиты). Низкотемпературная плазма в М. г. представляет собой продукты сгоранип природных или спец. топ л ив с легкоиоииауонымн добавками соединений щелочных металлов или инертные газы также со щелочными добавками н равновесном или термически неравновесном состояниях. Используются М. г. в т. н. установках прямого преобразования энергии. Идея МГД-преобразованил энергии была высказана М. Фарадеем (М. Faraday) ещ╦ в 1831, а оси. принципы устройства совр. М. г. сформулированы в 1907≈22,
Риг. 1. Схема В линейного фарзде-евского сенционл-[jo ИЕШНОГО ИГ Д-генератора: I ≈≈ Ь'!1-нлл; г ≈ илентро-ды: s ≈ иежэлевт-родные ииоляторы: 4 ≈ боковые иволяционные стенки; s ≈ сип у отпилен и а нагрузки; стрелками указано направление типа в нагрузке.
однако их практич. реализация оказалась возможное только в конце 50-х гг. в связи с развитием гл. обр. магн. гидродинамики, физики плазмы п оэрокосмич. техники.
Устройство и привцип действия. М. г. состоит (рис. 1≈3) из канала, в к-ром формируется поток, индуктора, создающего стационарной или прременное (бегущее) магн. поле, системы съ╦ма энергии с помощью электродов (к о н д у к ц и о н н ы е М. г.) или индуктивной связи потока с цепью нагрузки (и н д у к-
Рве. 2. Схема дискового хол-ловеноги МГД-генератора; j ≈ обчотка индуктора:2 -- клипл генератора; 3≈подвод рабочего тела^ 4 ≈выходной холловский алсттрод; л ≈ входной хьл-ЛОВГ.КИ╗ электрод; в ≈ нагрузка.
ц п о н н ы е М. г.). Каналы могут иметь разл. конфигурацию; быть линейными, дисковыми (с радиальным течением рабочего тела, вихревым), коаксиальными (в т. ч. с винтовым потоком) и др. Оптимальной в каждом конкретном случае является конфигурация, в к-рой вектор скорости потока перпендикулярен силовым линиям магн. ноли для заданного тина магн. системы. Используемые и М. г. магн. системы выполняются либо на оспоие грации,, технологии си стальным иагнитопроводом (для М. г. пеболыиого масштаба), либо безжелезными со сверхироводшщши обмотками. Эдс и ток, генерируемые н МГД-потоке при использовании любого проводящего рабочего тела, направленные нормально к вектору скорости м н маги, индукции R, паз. фарадеевскими. Если рабочим телом М. г. является достаточно разреженная плазма, в
