_
5
факторно дли большинства магнетиков) .v индуцирует М. ф. п. 1-го рода ФМ ≈ ПМ, исчезающий выше крлтич. давления Ptp. При дальнейшем возрастании Р (напр., в интерыеталлич. соединении MnAs] возникает АФМ-фаза с М. ф. п. 2-го рода АФМ--ПМ; затем происходит структурный фаза-вый нррехад и возникает новая ФМ-фаза с соответствующим М. ф. п. 2-го рода ФМ≈ПМ (рис. 4). Во веек случаях барич, производнаякритич,темп-ры^rCi;v/iiP~ ~(≈Р); е╦ зиак может меняться в разл. областях давления. При изоструктурыом замещении
РИР. J. МФД для дву*подре-шет<1чного ыагнетнка, находящегося под действием одноосного внешнего сжатия (на примере МпЛв): 3 ≈ ФМ1-фааа (пысп-коспиноаая) низкого давления; г ≈ ПМ-фдза; з ≈ АФМ-фаза; 4 ≈ ФМП-фаза (низкоспиновая) высокого давлении (фазы J
II 4 ОТ.ЧИЧаЮТиЯ ТИ1ЕОМ KUIIUTilJI-
личссиой структуры); Р ≈ критическое давление; 7c(Ni~~ точки Кюри (Нееля). Заштрихо- о />└, Р нанл область ыетастабильности
между границами устойчивости фаз 1, S и 3 {A, S ≈ соответ-
CTHOJIEIO нижняя и верхняя границы). Пунктиром обозначена
граница структурного фазового морехода [6J.
(напр., MuAs -»∙ MnSb) постоянна)! реш╦тки возрастает, т. е. имеет место эффект, эквивалентный наложению отрицат. давления (растяжению образца); при этом М. ф. п. ФМ≈НМ (напр., при Рати <Ркр в MnSb) вновь становится переходом 2-го рода.
Существенно, что при лшченинх теми-ры Т и дав-лилпя Р в ыетастабплъиой области МФД на рис. 4 для МпАэ (где е╦ границы от 2 до 6,5 кбар) или его сплавов с переходными 3d-мет а л лам и наложение внеш. магм, поля //3=Янр (Т. Р) индуцирует необратимый М. ф. п. из ПМ- пли АФМ-фазы в ФМ-фазу. Особенно велика роль внеш. магн. поля, когда Ркр<0 и ФМ-фаза при ВСРХ дапленинх Я>0 является «скрытой», т. е. спонтанно не реализуется, что наблюдается, напр., в сплавах MnFc_( (или Сол.)Аз прит^О,01. I! этом случае наложение Н приводит к смещению всей МФД в область положит, давлений н делает ФМ-фазу доступной наблюдению.
Концентрационные М. ф. п. происходя! при испз-MCJJ4LJX. значениях темп-ри Т, маг», поля //и давления Р и характерны для слояших маги, соединений переменного состава и, как правило, неупорядоченной
*iv
Pin-. S. МФД для диэлектрического сплава на примере
г ≈ СС-фаза;
Л ≈ тройнаи точка;
притнчесипе ан;!!и.'ни центрам ни [11].
PIID. в. МФД бинарного ии-тал-личеекого сплава благородного металла с переходными: I ≈ 1ТМ-Фаж г ≈ кондп-фаэа; 3 ≈ СС-ф?за: 4 ≈ асисримагнитнал фя-эа; S ≈ ФМ- или АФМ-фаза; ПМ-ф:13а; Тц ≈ температура Конао; 3 ≈ ФМ-фаза; Т ≈ температура аамерцаннн; Т_(д.. ≈температура Кюри (Нр-t-ля); й^Л;≈ирсдел рацбаилопп»!;
1.3)
'
*кр ~ предел асркалнции [И].
атомной структуры (аморфных магнитных диэлектриков и магнитных полупроводников, металлических ст╦кол и т. п.). При изменении концентрации х примесны\ магн. ионпв изменяется характер эффективного пря-лого или косвенного (в т. ч. РКНИ-) взаимодействия,
что обычно приводят при Г=0 к двум М. ф. п. при достижении критич. значений хк'р- В обоих случаях
при ^Окр магн. ионы являются почти изолированными («режим одиночной примеси»), и в магнетике-реализуется слабомагн. ПМ-фаза (рис. 5) или кондо-фача (рис. 6, ем. также Кондо-эффект). При достижении т. н. предела разбавления Хкр' между оримесвыми моментами возникают конкурирующие обменные взаимодействия и магнетик переходит в СС-фаэу. С дальнейшим увеличением х волрастает роль прямого обмена н тенденция к образованию магн. кластеров; наконец, при достижении д^р, т. н. предела перколяции (протекания), устанавливается дальний магн. порядок: сначала сметанная аепиромягн. фаза (см. С перо магнетизм), а затем чистая АФМ- или ФМ-фаза.
При T=^=Q фазовые границы определнютсн температурными зависимостями Хкр^(Т) или, что то же, ков-дептрац. зависимостями темп-р замерзания соинового стекла Т^.а(х) и точек Кюри (Нееля) Тс, fj(x), пересекающимися в тройной тгик» А , выше к-рой СС-фааа вообще не возникает. В случае МФД на рис. G имеется, кроме того, фазовая граница Тк(х), соответствующая переходу из копдо-фазы в ПМ-фазу; эта МФД характерна, напр., для разбавленных тв╦рдых растворов типа АП,, с РК ИИ-взаимодвйстянйм, где А ≈ благородный металл (Au, Ag, I't|, образующий диамйгн. матрицу, В ≈ переходный Зй-металл (Fe, Ni, Co). Кондо-фаза возникает в примесных металлич. магнетиках благодаря эффекту Коидо, состоящему в частичной экранировке (компенсации) маги, момента примесных d-иоиов за сч╦т их а нтиферр о магнитного s ≈ d-обменного взаимодействия со спиаами s- электронов проводимости. Кондо-фаза переходит в СС-фазу при Як1р!=10~4. тогда как для ФМ-фазы в AuFe л-^р~ = 0,17, для АФМ-фазы в СчМп ^«0,45.
Концентряц. метамагнитные (см. Мета.пагнетик) М. ф. п. 1-го рода ФМ≈ АФМ осуществляются в (кваэи) бинарных концентрир. сплавах ФМ- и АФМ- Зй-ме-таллов, напр. в Fe^C^.^. (или Ni,.,;) (рис. 7), нек-рых СТЫ.1НХ Реа^т'1-в-д:Мг (М≈ Мп, Сг, V; а= const), а также D Mn^jCrj-Sb и FejPd^Ptj^^ls прп значениях гкр«0,5. Конкуренция прямых ФМ- и АФМ-взаимодействий (соответственно, J,~>0 в первой и /s<0 во второй координац. сферах, J \=1 | J2 |) и вызванная сю фрустрация приводят к концентрац. М. ф. п. в диэлектрич. сплаве EuvSrI_JCS, прич╦м х'кр ≈ ОЛ, ^кр~0,5 (при ж=0 образец ≈ идеальный
Рис. 7. МФД для tTHTepMBTajf. лического сплааа ЯL/-nepeгодных i|n-ppo- ii антиферромагнетикон: I ≈ ПМ-фаэа; г ≈ СС-фаза; 3 ≈ ФМ-фана, 4 ≈ АФМ-фяаа; А-тетра1ГрнтиЧ1-сиан точка; Т^ ≈ томпсратура яэнерэапия: тп\'\ ~ точна Кюри (Нееля) Cl ' till.
днамагистпв, при г=1 ≈ ферромагнетик); то же вс]чю для ряда лсгиров. магпстикои со структурой гранита. Концснтран. М. ф. п. типа ЛМ≈СС происходит также в сложных полупроводниках, иапр. по «фруст-рированных» тройных халькпгенндннх сплавах с широкой (Cdi _лМпАЛ'е) и уакпй (Hgi- rMrij-Te или So) аапреш╦нными зонами, где преобладающим при х^* >^кр«!0,16 является прямое антиферромагн. взаимодействие ионов Мнан (рис. 8). В сплавах первого типа в пределе больших концентраций (я'^0,7) реализуется АФМ-фаза, к-ран не обнаруживается в спла-
