two

Мир собирается объявить бесполётную зону в нашей Vselennoy! | Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад? | Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

Табл. 1. ≈Классификация нгкптпрмх спонтанных н л гни? них фаз при Н-0


Фазы	Параметры обмена 3 и анизотропии D	Параметры упорядочении 1Я, \|\|
Парамагинтнан	J = 0, 15=0	га = П. 4=0
Регулярные фазы; Ферро мя гн итна ч	(id (О > 0 ^Ji°* I D < 0	шц Ф 0, mj^ = 0 <OJIH) i»j_ ^ 0, т,\| = 0 \|ПЛН)
А нтиферро ма гкитн ая	J,<0. J,>0 {£>°	,n^A = -_m^. ≥ = 0, I,, ^П (О.'Ш) ,н^ = -≥", »»=0. /j_ ^ь 0 [ПЛИ)
Фер р им аг н итн а ч	J. < 0. n_t >Q, D Ф 0, S_A Ф Й_д	i>i^ fl t»._H. \| я»д 1 ч^ \| ^mj) 1- '" ^=°
С лаСо фе рро ма г н ит н ая	J, < 0. J, > 0, J_AM > 0 g > 0	»^-- ~f. "4i=°. 'я⁰* т* = т^. *»j_ ^= 0. '_[_ ^ (1
Г t л им а гн итн а л	J, > 0, J, < 0, I) ^ 0
Нерегулярные фааы, и»и сипноные ст╦кла СС:	1) J; < 0 нли случайная знакоп временность 2] случайная ориентация осей авизотро-"^и" \|^ul>! ^J \|
Асперомагнитиос СС	нераииитарплтное распределение <≥,-j I ?» уь 0, '(j. ^ "∙ ^ЧН ⁼ "
Сперомагнитное (идеальное) СС	равно вероятное распределение ч^т\|>	ж=0. 5^^ 0, Ццч* 0
Слеуимагннтное СС	много компонентный магнетит	«1_Л ^t 0, дд = 0 t»i5 = (l, 9В * Я
М и ктом а г нити с е (кластерное) СС	высокая концентрация магнитной примеси
М и ктом а г нити с е (кластерное) СС	высокая концентрация магнитной примеси	"4 = 0, g ^ 0, . т w -\ =?= 0

н-
j длинные ipviu4Ha4tnnJ3i J- ≈ обменный интеграл между данный магнитным момснтим и магнитными мъпгситачм В i-й ..~~_г-динаиионной сфере, J "IM¹" константа в аа ими действия Дэялошинснпго≈Морип. D ≈ номстянта одноосной анизотропии, ОЛН ≈ otL легкого намагничивания. Ш1Н ≈ илоскооть л╦гкого нандгничнаанил, т ≈уд. спонтанная намагниченность, q ≈ параметр порядка Эдвардса ≈Андерсона.
при пибой темп-ре Т (если Я=0). Кроме того, в идеальном парамагнетике, если пренебречь взаимодействием между магн. моментами, при всех значениях Н и Т отсутствует также и к.-л. ближний мага, оорядок (СМ. Парамагнетизм}. Любая магнитоупорядоченнал фаза куй достаточно выс.оких темп-pax и (или) малых концентрациях магн. ионов переходит в состояние, близкие к ПМ-фазе.
Традиционными и наиб, иаучедпымя упорядоченными маги, фазами являются ферро-, антиферро-, фсрри (ФИМ)- и гелимагнитнан [ГИМ] фазы (см. Магнитная атомная структура}. Характер магн. упорядочения в них определяется коикуренцией обменного влшмпдей-ствия Jfj, магнитной анизотропии D_t (как правило, одноосной) и зеемаповского азаимодействнн локальных магн. моментов с вяеш. магн. полем И. В нек-рых магистиках слабые релптивистгкне взаимодействия а АФМ-фаяе приводят к т. н. взаимодейстиию Дзнлтиии-ского ≈ Морин Jпы и возникает слабофсрромйгнпт-
ная (СФМ) фаза (см. Слабый ферромагнетизм). В магш,¹-тиках со сложной крирталлографич. структурой (напр., ферритах-гранатах, ортоферритах, см. Ферриты) возможно наличие трех и более магн. подрешеток и, соответственно, значит, число разл. магн. фаз, как правило, неколлинеарных (суглових»), В виэкораз-мерных магнетиках (квазиодномерных, пленарных, слоистых) обменное в а авио действие характеризуется сильной анизотропией по кристаллографич. направлениям н дальний магн. порядок не всегда существует. Такие магнетини описываются, напр., т. н. тоаологич.
упорядочением Костерлнтца≈Таулеса (131 или только ближний магн. порядком.
Весьма сложные магнитоучорядочениые, но нерегулярные мага, фазы возникают в кристадлич. или аморфных веществах при случайной ориентации осой анизотропии и (ила) при случайных переменах знаки параметра обменного взаимодействия Ji/. Эта ситуации реализуется, ннпр., благодаря далыюдснствующсму РКП И-обменному взаимодействию или дипол ь-дниол ь-ному взаимодействию в структурно неупорядоченных или аморфных образцах. Подобные фазы носят общее наименование спиновых ст╦кол и характеризуются т. и. фрустрацией магн. моментов, т. е. невозможностью одноврем. минимизации энергии всех обменных связей, я вследствие зтого хаотчч. сзаморо-жеиностью» моментов в узлах реш╦тки. Эти фазы но являются термодинамически равновесными, они ме-тастабильаы. В одной из моделей спииоимх стекол а качестве параметра упорядочения риссматринагтсн параметр Эдвардса ≈ Андерсона q "(mi) [иногда отдельно рассматриваются параметры q _Л (иродолышп)
и q, (поперечный) но отношению к к.-л. выделенной
оси!; черта в выражении для q означает усреднение с соответствующим статистич. весом по всем случайный мат. конфигурациям.
Схематич. классификация нск-рых нагн. фаз (как регулярных, так и нерегулярных) приведена в табл. 1.
Общие свойства и классификация М. ф. п. Анализ М. ф- п. проводится обычно с помощью маги, фазовых
44*