ТдеПЛенне обусловлено маги, упорядочением
Ряд cBiiiitTu с иерх про водящих антлфсрромагнетиков и «фсрром.шг.» сверхпроводников существенно различаются. Так, соединение Erlthjlj в точке Т,., ≈ 8,7 Ь" переходит в сворхпроводяшрн состоянии, а при /'и = = 0,9 К гто аномалии теплоемкости и рассеянию пинт-ролов в ч╦м обнаружен переход к неоднородному магн. упорядочению с периодом d=^100 А. Однако в точке Т,.2=11,8 К скачком появляется ферромагн. упорядочение, а сверхпроводимость исчезает, т. е. наблюдается возвратный переход в норм, ферро-
Рне. 2. Зависимость верхнего 12
критического магнитного полас Нг5от температуры Т к по-
ликрчсталличтгом соединении Ъ TmKfi4R4, онцспол╦нкни но измерение электрического сопротивлении. Т,у ≈ температура
2 * 6 8 10 !К
лаги, состояние [1] (ряс. 3). Расположение раял. фал на оси телш-р для таких в о я в р а т н ы \- М. с. показано на рис. 4,а (возвратными нач. сверхпроводники, и к-рых при понижении темп-ры наблюдается обриты it переход на свврхпроводящего н норм. с,о-сгошше). К возвратным М. с. относится также HoMoeSe с rLl = l,8 К, Гм = 0,74 К И Гга=0,70 К. Здесь в интервале от Тн до ГГ5 в монокристаллах обнаружена поперечная осциллирующая магн. структура с перио-
Рие. 3. Температурные аа-Еиснтисти магнитной воепри-ютчпиости х Ч электрического сгкфотив.тгснпн р в перемен-Ним поле для мо но к р и ста л л д E^Hh.B, (X и р ≈ в произвольны* единицах). Б сверх-приводящем состоят≥ обра-зоц диэмлгнитен и его сопротивление равно пулю.
_|
L
0,40,9
1,7 Т, К
дом, растущий от 400 А до 570 А при охлаждении от Тн до Trt (7J. Переход из фазы сосуществования в ферромагн. норм, фазу обладает сильным гистерезисом и зависит существенно от скорости охлаждения. Так, при быстром охлаждении можно сильио переохладить фазу сосуществования, в то время как при
a L
OS
BS
а
Рнс. t, a ≈ Фазовая диаграмма вознратного ^ферромагнитного» сверхпроводника (ErHhjBi, HoMo,Si): N ≈фаад нормального
Рис.
сверхпроводника (ErHhjB4, HoMo,Si): N ≈фааа" нормального ферромагнитного металла, S ≈ сверхпроаодашад немагнитная фяза, DS ≈ фаяа сосушестиоввнии сверхпроводимости и нс-
фала сосуществования г, неоднородный маш. структурой практически отсутствует и переход происходит на норм, ферромагп. фазы непосредственно в сверх проводящую немагнитную фазу. На рис. 5 г оказан а темпер ату риал зависимость интенсивности рассеяния нейтронов в HoMoeSs с передачей волвового вектора О^О.ОЗОА"1 (рассеяние на неоднородной магн, структуре) и ()=0,(Ю9 А"1 (рассеяние на ферромагн. структуре). Эксперимент показал, что при охлаждении от Т└≈
-≈0,74 К до Тf,,≈0,10 Н существует только модулированная компонента намагниченности, отвечающая не-одлороднои маш. структуре, в то времн как при ци-гревании эта компонента очень слаба вплоть до 0.73 К. В HoMoeS<'K с Ft = 5,5 К ниже Ги = 0,53 К вп.тип, ди самых HiHKiix темп р паблюдается фаза _ сосуществования с маш. периодом, растущий от 70 А при Г = Г└ до 100 А при 0,05 К. В этом соединении возвратный переход ая сверхп рои едящего состояния в нормальное при охлаждении отсутствует, т. К. взапмодвнстопе свсрхпронодпмостп и магнитиэма здесь недостаточно велико для разрушения сверхпроводимости н ггри-
Рио. 5. IIитенеиикость рассеянии нейтронов н по.шкристал-личсгком НоМОдЗв на малые углы, гоотпстетвующи!.1 по л но-выи векторам 0 = U,OOI1 A~' и д = (1,(130 А"1. При пхлаждении ot Гм(0,74≈(1,75 К) до TpjtO.e;≈0,7(1 К) в веществе наблюдается только неиднор&д-ндя млгннтнэл структура с 0 = 0,030 А"', а ферромагнитное paccomrw tQ = ОнООУ А ') понвлнется лишь нише 0,7 К.
водит лишь к неоднородному характеру маш. состояния. Фаловня диаграмма соединений такого типа. т. е. невозвратных «ферр(шагн.» сверхпроводников, пика-зана на рис. 4,и.
В «ферромагн.о сверхпроводниках поведение Нс2 в зависимости от темн-ры сходно с показанным на рис. 2, но вблизи Тсз величина Нег обращается ы нуль из-аа обращения в бесконечность восприимчивости ф|фрпмапштика вблизи точки Кюри. В то же иррчя во всех изученных антифорромагн. сверхпроводниках величина Ягг отличны от нуля при Г<71,..
В возвратных «ферромагн.» сверхпроводниках ниже точки Trt наименьшую энергию имеет ферромагн. норм, фаза. Однако в ряде обралцои IIoMoGSe и ErRhsB4 электрич. сопротивление ниже 7*с, оказывалось меньше, чем в норм, состоянии непосредственно выше Тс1, а в нек-рых случаях удавалось наблюдать и отсутствие сопротивления вплоть до самых нижних тешт-р. Для объяснения этого эффекта была выскааапи пнштнза об образовании сверх проводя щей фазы около доменных стенок. Здсгл, направление моментов меняется iia противоположное и условия появления спсрхиро-водящей фаяы более благоприятны, чем внутри домена, где есть сильное иостоншюс по направлению обменное пиле [2, 8]. Предположено также, что сверх-проводящая фкза ибразуетсн и вблизи границ образца, в местах сильного ветвления доменов [9].
Лит..- 1) Сверхпроводимость £ тройных соединения;;, пер. с англ., т. 1≈2, М., 198Г>; 2) Б и 1 а е v £ К i L. N. ш пр., Cwsistence ot supRrcanductfvlty and magnetism. Theoretical predictions and <*x per [mental results, «Adv. Phyg,», 1084. v. 34, p. 175; Буздин А. И. и др., Магнитные сверхпроводники, «УФН», 1984, т, 144, с. 597; 3) Гинзбург Б, Л., О ферромагнитных сверх!фоводниках, «ЖЭТФх, 1956, т. 31, с. 202; 4) ВОНСОБСКИЙ С. В., Изюм о в 3D, А., Курма-е R Э. 3., Сн^рииронпднность переходнык нрталдов, их си.Тй-вов и соединении, М., 1977; 5)Andersi)n P. W,, S u li 1 Н., Spin alignment m thfl supercon due ling state, «Piiys. Rev.», 19ii9, V. 11G, p. 888; 61 Б у з д и н А. И., Б у л а е и с к и Я Л. Н., А и ти ферромагнитные сверхпроводники, «УФП-ч 1У8В, т. 149, с. 4^; 71 Н о s s a t - М 1 g п и <1 J. и др.^ Neutron diflrac-tirai study of HoMo.S, sinsli4 crystals, i<J. Phys. Lett.", 1985, v. 46, p. 373; 6) li t: n i г о n J. L. и др., A new example of superconducting walls in the terrnmaEiiet ErRn.B,, *J. мая", and Mad". Mater «, 1986, v. &4, p. 154&; И) И у д Д и н А. П., Поверхностная Сверхпроводимость в ферромагнетика». «Письма в 5НЗТФ». 1885, т. ',2, с. 283. Л, Н, Буламский. МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ ≈ см. Эталоны магнитные. МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС ≈ см. Гистерезис Mas-
к и та ы и,
<
685
