OS
ас
a
e
670
Ь (нерегулярно зависит от атомного номера а Ж, ею/м а сочного числа Л и H.ian.unoii ориентации сиIIнов ядра и нейтрона. Так как Д. н. па кристаллах ≈ результат суммирования амплитуд вторичных волн, рассеянных шн. ядрами, важную роль играет т. п. когерентная длина рассе-яния Ь:<П!.={Ь}, где усреднение иди? по спиновым и изотопным состояниям структурно-эквивалентных ядер (см. Нейтронография структурная: табл.).
В случае маги. взаимодействия амплитуда риссоя-
11ИЯ ОТД. аТОМН МОЖеТ бьПЪ КЫ'ШС.'Н'ПН. ССЛИ ИЗВССТПЫ
электронные иолноиые ф цнп. Амплитуда маги, par ссниил зависит от величины и взаимной ориентации спила атома, спина нейтрона л х. Это позволяет отделить маги, рассеяние от ядерного (см. Магнитная нейтронография). Депсшит. и мнимая части 1КСГ зависят от )└ и дамы при >.= 10~н см.
Лит.: Г у в с в и ч И. И., Тарасов Л. В.. Фпиикя медленных нейтронов, М., 1И65; Крнуфирд Ф., Волны, пер. с янгл.. ,4 изд.. М., 1^x4; Ь ,i у л и Л зк , Филикя дифракции, пер. с англ., М., Itlj'J; Scars V. F., AECL ≈ 8480, Chalk River, Ontario, 11184.
Л- Л/. Балагуров, 10. М. Остпневич.
ДИФРАКЦИЯ РАДИОВОЛН пространственное н временное перераспределение волнового поля при встрече радиоволн с препятствиями. Такими препятствиями могут быть неоднородности внутри объемных резонаторов, нерегулярности коаксиальных и волновод-пых трактов, элементы приемных и передающих антенн, ес.теств. (напр., метеорные следы] п искусств, неоднородности (возмущения) в атмосфере, земная поверхность и ей неровности (горы, деревья, здания, волны на море и т. д.), а также самолеты, спутники п др, тела. Д. р. на к.-л. теле существенно зависит от его ЗЛС-ктрлч. и магн. свойств, его формы, соотношения между длиной нилны А и линейными размерами тела (, от поляризации полны, взаимной ориентации тела и направления распространения (падения) волны. Поскольку радиодиапазон охватывает эл.-магн. колебания с X от сотен км до долей мм, то при Д. р. встречаются любые значении параметра I/).. Различают три характерные области: к ва а н статическую (J/A<gl), промежуточную, пли резонансную (i/1,-^1), " кнааноптн-ческую (/Лз>1), в каждой из к-рыч Д. р. имеет свои особенности (см. также Дифракция волк).
В ква з и стати ческой области размеры тела много меньше длины волны (/∙£?.), чти исполняется, напр., при рассеянии сантиметровых радиоволн на гидрометеорах (капельки дождя или тумана, снежинки и др.). Падающая волна вызывает в теле перераспределение нлектрич. зарядов и токов, характеризуемое дипольпыми (или мулыипольными) электрич. и маги, моментами. Создаваемое ими рассеянное поле имеет вблизи тела кваяистатич. характер. В каждый данный момент времени оно приближенно совладает с нолем г/гатнч. диполей, моменты к-рых равны мгновенным значениям моментов пндупнров. диполей. Как правило, последние не зависят от частоты (хотя бывают и исключения, напр, в плазме]. Вдали от тела рассеянное поле имеет вид расходящейся сферич. волны с амплитудой, пропорциональной Я~а. При расч╦тах дцфракц. поле обычно ищут в виде разложения в ряд но целым положит, степеням волнового числа /г=2лА или частоты <a = ck. Коэф. ряда являются неизвестные ф цни пространств, координат, к-рые не зависят от частоты и находятся из решения рекуррентной системы задач теории потенциала. Практически удается вычислит;, лишь неск. нервах членов соответствующих рядов. Найденное таким путем рассеянное поле представляет собой суперпозицию полей мультнполен: диполя, квад-руполя, октуполя и т. д. В данной области частот аффективны также прямые численные методы решения граничных задач для ур-ний Максвелла и, в частности, численные методы решения интегр. ур-ний,
В промежуточной (или резонансной! области частот размеры тела срашшмы с
длиной волны (I≈л). Здесь существ, роль в формировании рассеянного поля могут играть т. н. собств. вл.-магн. колебания, яозиужднсмыс втеле падающей полной. Каждому телу присущ гной дискретный набор собстк. колебании. Частота атих колебаний комплексна. Е╦ мнимая часть (т. е. коиф. затухания по амплитуде) определяется тепловыми потерями в объеме тела и потерями на излучение в окружающее пространство. Оси. вклад в рассеянное поле да╦т излучение того собств. колебания, частота н поляризация к-poro ближе к частите н поляризации падающей волны. При совпадении частоты падающей полны с иещсстн. частью частоты одного из собств. колебаний наступает явление резонанса: амплитуда данного собств. колебания, а следовательно, и излучаемого им поля резко возрастает, если добротность колебания достаточно высоки. Такие резонансные аффекты проявляются, напр., при Д. р. на тонких металлич. полуволноных вибраторах п ленточных рассеивателях, к-рые используют, в частности, дли создания помех радлолокац, системам. При низкой добротности колебании (значит, коэф. аату-ханин) резонансные свойства тела практически не проявляются, поскольку резонансная часть пиля стано-1ШТСЯ сравнимой с нерезонансной или даже меньше е╦. ТЗ данном диапазоне частот дифракц. поля находят с помощью аналнтич. пли численных методов решения соответствующих граничных задач для ур-ний Максвелла. К числу классич. задач Д. р., для к-рых получены строгие апалнтпч. решения и проведен их анализ, можно отнести задачи о дифракции на Бесконечном однородном круговом цилиндре, однородном шаре, бесконечной щели в идеально проводящем и нмпо-дансном клине и бесконечной идеально проводящей ленте, открытом конце идеально проводящего волновода и др.
В квазиоптичсс коп области частот размеры тела намного превышают длину волны (i3>?.). Такое соотношение между / и Я соблюдается, в частности, при дифракции дециметровых и сантиметроьых радиоволн на самол╦тах и космич. кораблях, при дифракции миллиметровых радиоволн в квазиолтич. ли-иинх и т. п. (см. Кааяиоптика). В отличие от квя:зи-статической и промежуточной областей, где рассеянное поле формируется всем объ╦мом тела, здесь на первый план выступают локальные свойства тела и поля. При утом относит, вклад собств. колебаний в рассеянное ноле, как правило, мал (исключение составляют системы типа открытых риаонаторов). Большие
размеры тела и разнообразные искривления его границы дают простор для образования раал. типов рассеянных полей.
На рнс. схематически изображены нек-рые типы полей, образующихся при дифракции волн на непрозрачном теле сложной формы. В освещ╦нной части пространства осн. вклад в рассеянное поле вносят геометрооп-тич. лучи А, отраж╦нные от поверхности тела (см. Геометрической оптики метод). Вблизи границ падающих н отраж╦нных лучей возникают полутеневые ноля If, С.
