сильном тгитГорЭтЗтЯкм"! зависимости мат. свойств ряда веществ. В бо.тее узком смысле термин «М, т.» относится к методу измерения тсмн-р, в к-ром термометр нч. параметром служит магнитная восприимчивость у иарн-iiarH, соли или ядерного парамагнетика. В атом методе за маги, темп-ру принимается величина Т* ≈ С/у└, где С ≈ константа в Кари аакаче (иногда вместо иакона Кюри используют Кюри ≈ Вейса закон), В области темп-р, в к-роп выполняется закон Кюри, Г* совпадает с абс. термодпнамич. теин-рой Т, При понижении тем-li-p ы значения Т н Т" могут существенно различаться. Для установления связи между Т* н Т в этом случае проводят калибровку используемой нарамагн. соли, исходи из второго начала термодинамики
где (dQjdT*')H = u ≈ теплоемкость, измеренная с но-ношью магн. термометра, S энтропии, Н ≈ магн, ноле. Величину (в5/дТ*)н-а находит экспериментально, адиабатически размагничивая соль от разл. начальных значений магн. поля и вычисляй зависимость S (И] при высоких темп-pax, где парамагн. коль подчиняется закону Кюри. Одновременно Измеряют получаемую при размагничивании от данного значения ноля темп-ру Т* (II). Т. о. находит зависимость S (Т*) и соответственно вшшчпиу (t)S/dT*)H^<,. Практически магн. тр\тп-ру Т" переводят в абсолютную, используя таблиц!.!, составленные л.ля ряда солей.
М. т. при мен ноте я длп измерении как темп-ры магн. подсистемы парамагнетика, так и темп-р Ц др. подсистем, приведенных в тепловое равновесие с магн. под-ciicTcMoii. Для измерении темп-р в диапазоне 1-=-Л,1)1К обычно примонпртся церий-магниевый нитрат (ЦМН], маги, восприимчивость к-рого иодчиннется .чакону Кюри ≈ Bciiica. Этой зависимостью удобно пользоваться до темн-р «5 Т t, (Тс ≈ темп-pa упорядочения, ДЛЯ ЦМН TV ≈ 1,9 мК). При более низких томп-рах магн. восприимчивость ЦМН описывается более сложно!! зависимостью. Для измерения более низких тсьш-р (до ~1 мК) используют ЦМП, в к-ром Сс частично замещ╦н La. Восприимчивость парамагн. солп измсрявот мостами персы, тока по сраннению нланмонщгуктнвкости двух одинаконых катушек, в одной из к рых находится образец соли, а при милых количествах соли ≈ сверх-ироиодяшим квантовым интерферометром маги, потока ≈ СКИМП (или Скйид) (разрешение по темп-ре Д (1/Т*>≈ 0,001 If-* удастся получить с использованием только 1 мг соли].
Магн. термометр на основе парамагп. соли является вторичным. Его калибруют, определяя константы в за-ко]]ц Кюри или Кюри ≈ Befica др. методом (по другому термометру), обычно в области темп-р 2 0,5 К. Точность измерения магн. т«ми-ры в этом диапазоне не превосходит 0, 1 % .
Для измерении и миллпградусппм и микрогрядусиом диапазоне темп-р используют датчики на основе ядерного магнетизма веществ (Си, Al, Tl, Pt, Лн!п£), у к-рых ядерная магн. восприимчивость подчиняется закону Кюри. Т. к. ядерная восприимчивость на неск. порядков меньше электронной, особое внимание приходится уделять чистоте используемых веществ. Статнч. методы измерения ядерной намагниченности с использованном СКНМПа (сквида) пригодны только для образцов, е к-рь[х магнетизм электронов не влияет на результаты при ъсех темп-pax, при к-рых проходят измерения. Насыщение намагниченности электронной состав л ню-шей достигается наложением достаточно больших внеш. магн. полей. К преимуществам статич. метода измерения ядерной намагниченности относится мал а и мощность, выделяемая в термометре, к-ран может быть уменьшена до очень малой величины (~10~18 Вт). Резонансные методы измерения ядерно» намагниченности имеют очевидное преимущество по сравнению со статическими, т. к. лнрморонскне частоты ядер и элек-
тронои примесных атомов различаются на неск. порядков. Используются как непрерывные, так и импульсные истоды ядерного магнитного резонанса.. В случае ПМ!1, осуществляемого в непрорывном режиме, восприимчивость ядер измеряется но величине сигнала поглощения радиочастотного (РЧ-) поля, а в импульсном режиме ≈ по величине сигнала индукции. Методы непрерывного ЯМР позволяют проводить измерения с большей точностью, чем импульсные методы, однако весьма серьезным мешающим фактором является перегрев ядерной спиновой системы РЧ-полем. При импульсном ЯМР величина Сигнала индукции пропорциональна величине намагниченности ядер до подачи РЧ-иипульса. Поэтому, увеличивай явление задержки между импульсами, можно контролировать перегрев лдорнои спиновой системы.
Наиб, распространен платиновый: ичпульеньш ЯМР-тсрмомитр, В платине время ядерной спин-решеточной релаксации т подчиняете» закону Корни гп т и/Г с малой величиной постоянной Кирингл (н = 0,03 с-К), что обеспечивает быстрое установление равновесия между темп-рой ядер и электронов проводимости. Кроме того, измерение т часто используют для само калибровки платинового ЯМР-терМометра, К перспективным вицам М, т. для миллиградусной области томп-р относится использование СКИДШа в методах ЯМР, что полно-лит существенно уменьшить погрешности измерении па счет снижения мощности, выделяемой н ядерную спиновую систему.
Лит..- Гольдиан М,, Спиноваи теп 1 к'11Эт ура ц ЯМР в тперяык телах, пер. к англ., М , 1972; Л о У и а с и a ft O.I!., Принципы и методы получения темпе^лту^ы ниже I И. пер. С англ,, М., 1977. ' Ю. М. Вунъкои.
МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ ≈ простравств. последовательность мйгнетикоа (веществ или сред с разл. магн. проницаемостью), ио к-рым проходит определ. магнитный поток. Понятием *М. ц.» широко пользуются при расч╦тах пост, магнитен, электромагнитов, реле, магн. усилителен, электрона мер иг. и др. приборов. В технике распространены как М. ц., в к-рых магн. поток практически полностью проходит в ферромагнетиках н ф«р-римапзетиках ≈ ферритах (замкнутые М. ц.), так и М. ц., нключающне помимо ферромагнетиков н феррпмагнетиков диамнгнегикн (напр,, воздушные аа-аорм). Если магн. ноток возбуждается и М. ц. поет. магнитами, то такую цепь называют поляризованной. М. ц. беа пост, магнитов наз. п с ii т-р а л Ы1 о ii; магн. поток в ней возбуждается током, протекающим в обмотках, охватывающих часть пли всю М. ц. В зависимости от характера тока возЛу.кдс-нид различают М, ц, постоянного, переменного и импульсного магн. потопов. Вследствие формальной аналогии элрктрич. и наш. цепей к ним применим общий матрм. аппарат. Напр., для М. ц. аналогом Ома закона служат ф-ла F=4>-Rm, гдо Ф ≈ магн. поток, Л,└ ≈ магнитное сопротивление, /'" ≈ магнитодвижущая сила. К М. ц. применимы Кирхгофа правила. Существует, однако, и принципиальное различие между М. ц. и электрнч. цепью: в М. ц. с неизменным во времени потоком Ф не выделяется Джоулева теплота (см. Джоуля ≈ Ленца зачон), т. е. нет рассеяния эл.-магн. энергии.
Лиги.; Калашников О. Г., Электричество, 5 изд., М., 1985; Поливанов К. М., Ферромагнетики, М. ≈ Л.,
МАГНИТНА» ЯЧЕЙКА ≈ элемент структуры маг-нитоупорядоченного Кристалла, параллельными переносами к-рого в тр╦х измерениях (трансляциями} можно полностью воспроизвести магнитную атомную структуру кристалла. Понятии вМ. я.» во многом аналогично кристаллохимнчоскому понятию ∙sujicncii-т,1рная ячейка» кристалла (')ЯК), но существуют и различия а их определении. В случае М. я. трансляции должны приводить к совмещению кристалла с самим собой с уч╦том атомных магн. моментов, а не только положений атомов и их хим. сортности, как в случае
В
Ч
I
X
ч
663
