z х О
662
дренов теоретически можно рассматривать в упругое рассеяние возникает из-за поглощения ни дающей полны всеми открытыми пеупруги-WH конечными состоим и ими, it и (-капали, когда процесс определяется свойствами систем, к-рымн обмениваются сталкивающиеся адроны в процессе взаимодействия. Г1ри предельно высоких анергиях процесс определяется обменом доминирующим полюсом Редже ≈ помероиом (или особенностью Померанчука, назв. в честь И. Я. Померанчука) (см. рис. 1 я ст. Дифракционная диссоциация]. R картине, связанной с обменом помсронамн, с увеличением энергии аффектпкиый размер адропа раст╦т. Вследствие этого ири высоких анергиях увеличивается наклон В, происходит сужение дифрякц. конуса. Б теории, приводящей к асимптотичнски постоянным сечениям, эффективные значения прицельных параметров b растут пропорционально V\n («/.!└), В теории т.н. сверхкритич. померона, когда значение траектории Померанчука Яр(() при £≈0 немного превышает единицу,
размеры аффективных прицельных параметров растут пропорционально 1п(л'.*└), т. е. тяк, как это грецель-но рай решается общими принципами квантовой теории поля (НТП).
В области анергий частиц до 1,5≈2 ТэВ в л. с. (|^s=50≈00 ГэВ) упругое рассеяние приближ╦нно удовлетворяет т. н. г е о м с т р и ч е с к О м у с к с й-л и н г у. .Уто означает, что парциальная амплитуда рассеяния при заданном прицельном параметре зависит только от комбинации У>/Л(е). Если справедлив геом. скейлпнг, то отношения <f$i'tjtot. а/^/В не зависят от энергии При энергии Уs -МО ГэВ для рр-рыесенния эк с пари ментально найдены заметные отклонения от геом. скейлиига.
В теории сверхкритич. померона геом. скейлвнг приближенно выполняется в шириной области энергии, но с ростом энергии нарушается и слова восстанавливается в асимптотике, что находится в соответствии с общими теоремами КТП. При этом в области справедливости геом. спеллинга p(s, 0] приблизительно постоянно, p(s, 0} = 3iA/2, а при асимптотпч. энергиях уменьшается, p(s, 0)-»-l/ln(s/s0).
Примером дифракц. процесса для пучка у-квантов является Ji-льйрюконское рассеяние. Дифракц. процессы определяют осп. черты комптон-эффекта на адропах и атомных ядрах при высоких энергиях, когда погло-щение падающей волны связано с процессами фоторождения адронов. Для пучков заряженных и нейтральных пептонов процессы поглощения на мишенях и Д. р. сказываются слабее.
Лит.: А х и е 3 е р А., Померанчук И., Никоторые вопросы теории ядра, 2 нал-, М.≈ JL, 1850; Общие принципы квантовой теории поля и их следствия, под ред. В. А. Мещерякова, М., 1077, А 1 Ь е г i (т., 11 о £ g i G., Diffraction of subnuclesr waves, «Phys. Hepts», 1381, v. 74, ;>. 1; A b л г Ь я-n е 1 H. D. I., Diffraction scattering of hadrous: tlic theoretical outlook, «Bevs. Мой. Phys.», 197li. v. 4S, p. 435. Л. И. Лапидус.
ДИФРАКЦИОННЫЙ ОТВЕТВИТЕЛЬ ≈ дифракционная реш╦тка с определ. профилем штриха, используемая для ответвления от мощного лазерного пучка относительно малых долей энергии излучения Выбором профиля дифракц. штриха можно сконцентрировать эне!>-гию дифрагиров. излучения в один из порядков дифракции (обычно нулевой) на уровне 0,9≈0,95 от падающего па ответвнтель светового потока. Эта осн. доля пучка используется по толевому назначению лазера. В др. порядки дифракции ответвляются от 10" а до 10~6 доли от падающего на Д. о. излучения. Имении это ослабленное излучение используется обычно для измерения характеристик пучка. Достоинством Д. о. является возможность с помощью одного оптич. элемента формировать большое число измерит, каналов с достаточно широким диапазоном калиброванного целении и пространственного распределения ослабленного излучения. Угловое расстояние между соседними порядками определяется плотностью штрихов решетки я выбирается из
соображений удобства размещения измерительно-диаг-постич. комплекса. Напр., для излучения с А, = 10,П MKM удобный диапазон углов между соседними измерит, каналами (2,5≈7,5°) обеспечивается Д. о. с плотностью 4 ≈ 12 штрихов на 1 мм.
Ослабление и ответвление излучения за сч╦т дифракции не искажают его прострапстнепно-временных характеристик в Широком диапазоне энергии (мощности]; ято позволяет в сочетании с элементами адаптивной оптики управлять мощным излучением, меняя параметры ослабленного излучения.
Для измерений параметров мощных лазерных пучков обычно применяются два типа Д. о.: амплитудная (призрачная, чаще проволочная] дифракц. реш╦тка и фнзо-ва.11 отражнт. реш╦тка ни поверхности металлич. зеркала.
Проволочная реш╦тка используется в осн. в импульсном режиме работы лазера. Лучевая прочность Д. о. из спец. медио-бериллиевого сплава но превышает 25 Дж/см* на А,≈10,R мкм и ограничена порогом при-поверхностного пробоя. Продел работоспособности проволочного Д. о. в непрерывном режиме воздействия ~0,3 кПт/см1.
Фазовая отражат. реш╦тка оВладае-т существенно более высокими параметрами лучевой прочности и разд. режимах лучевого воздействия. Для повышения стабильности при измерениях фазовая решетка изготавливается на поверхности охлаждаемого моталлич. зеркала с эффективной системой водяного охлаждения. Дифракц. штрихи в Д. о. этого типа формируются с помощью фотолитографии я траддц. механич. нарезанием алмазным резцом на делительной машине.
Лит.: К у и р с н й> к Е. И. и др., О яолможиости исполь-зои.шия г[)убЫ1 дифракционных решеток плн измотгения пара-мстрии пучка инфракрасных ллшрии. «Квинт, ллектрапика», 197li, т. 3, .╧ з, с. 112U; Аполлонов В. В. и mi., Отвстви-гель ;w:jcp!itii'[> пучка ira Орионе фдчорой дифракционной решетки, т=1м же. 1Э7Э, т. 6, JM} 3. с. 615; O'N е i I К. W. а. о., Нсаш riiagnostica for hig-li energy pulccd CO, lasers, «Ap])l. Opt.», 1974, v. 13, p. 3H. II. М. Бслоусаеа, If. А. Новоселов.
ДИФРАКЦИЯ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ (от лат. diffrac-tus ≈ разломанный, преломл╦нный) ≈ рассеяние пучка молекул на частицах газа или на поверхности тв╦рдого тела с немонотонной зависимостью интенсивности рассеяния от его направления. Определяется потенциалом взаимодействия и распределениями по начальным и конечным состояниям рассеиваемых и рассеиаа-ющих объектов. Д. а. и м.≈ квантовомеханич. явление, внлш'шншее в себя упругие н неупругие компоненты.
Д. а. и м. открыта в 1928≈'М 6. Штерном (О. Stern) и И. Эетерманом (1. Estermann) в экспериментах по рассеянию пучков No, He, D2, HD, H=, D и II на поверхности щ╦лочно-галоидных кристаллов и явилась дополнит, подтверждением !к открытию в 1927 К. Дзвнссо-ном (С. Davisson) и Л. Джермерош (L. Gerinor) дифракции электронна] реальности ноли де Бройля. Длина вилны де Бройля К для частиц с массой т и кнпетич. анергией Si определяется ф-лой )i=h/yr2mS,. Для молекул легких гауов тепловой энергии (десятки моВ} Я составляет ок. 1 А. Близостью величины ). к характерным межатомным расстояниям в молекулах и твердых телах и объясняется возникновение Д. а. и м. (см, Дифракция волн. Дифракционная реш╦тка).
В 1950≈ВО-х IT. интерес к исследованию рассеяния газов разл. мишенями, и в частности к научению Д. и. и м., воарос. Эти и ее ледов а ни я стимулировались проо-лематикон аэродинамики разреженных rajon, а благодаря успехам вакуумной техники появились нонын экс-пернм. возможности ит проведения. 1! ранних исследо-ваииих пучки молекул получали с помощью тепловых источников и затем их монокинетиэпровили в механических либо монпкристалышх монохроматорах. В совр. технике используются сверхзвуковые молекулярные потоки с Маха числом ок. 10, интенсивность и моно кинетичпость к-рых на порядки превышают получаемые прежними методами (см. Сверхзвуковое течение, Мо-лекулярнае и атомные пучки).
