|
|
между соооп, как и дткчектрич. проницаемости t и е Крамерса ≈ I! ранига соотношениями.
М. п. является одной из иен. характеристик маги, веществ и материалов. В магнитоупорядочснпых средах М. п. зависит от поля Я, поскольку чамагниченнпг.тъ М в этом случае является нелинейной ф-цией Я. Обычно рассматривают т. н. н я ч и л ь и у ю М. н.
jia^ lira В/Я (3) и дифференциальную М. п.
_ т D J ГГ ft*.
Интервал значении п для разл. магпстиков очень велик ≈ от единиц до 10е в магнитно-мягких материалах.
При определении истинной М. п. реальных образцов необходимо учитывать эффекты размагничивании. Внутр. поле а образце
Н, =- H≈NM = H≈N-/H., (5) откуда
Я/^Я/0 + XJV). (0)
где Л' ≈ размагничивающий фактор. Тогда М. п. тела ("∙в) с учетом эффектов размагничивания
ь_ в _ ц _ / _ irJ.'i"1 /7) И<= ≈ н ~ и/ и-)-хл!) И-хлг" г(ч1-;-лг 4я ) ' ''
Зависимость и (Я) тесно связана с магнитной димеч-ний структурой пещества н с процессами ее изменении при намагничивании. Поэтому изучение jroii зависимости дает важную информацию о доменной структуре, подвижности домеиных стенок и т. д.
В слабых полях |Л обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величину. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых маг-нитно-т^╦рдых материалах значение п, меньше (и,^ ≥jl/j/A", где Л/., ≈ намагниченность насыщения, а К ≈ константа анизотропии). Функция и.(Я| сначала растет, достигая максимума при поле ll^llf (Я,, ≈ коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость ц(Н) может быть обратимой (в слабых полях в магнитно-мягких материалах) или необратимой. Последнее связано г, гистерезнсиымп явлениями (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Н. Так, в области, где намагничивание определнют процессы вращения, у.а = faMsjHj (Я,, ≈ ноле анизотропии). Значение Яа~
161≈'≈≈i~w~i≈≈i≈i≈i≈≈'∙≈i константа анизотропии порядка ч) и, следовательно, LLa сильно раст╦т с приближением к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений.
Важную роль как в исследованиях по физике магнетизма, так и в тех-нич, применениях магн. материалов играет зависимость КОМШ1УКСИОЙМ. П. ОТ
частоты о) переменного
ННР1Г1. ПОЛЯ //_.. ТИПИЧНЫЙ
вид кривых |i'(ut) и ц"(ш) привед╦н на рис. 1.
Имеется неск. факторов, обусловливающих дисперсию п, (&>). В материалах с Gojii.iuoii проводимостью существенную роль играют вихревые токи, приводящие к большим потерям энергии (р," велико). Поэтому широкое применение в технике нашли высокоомные магн. материалы (ферриты). Тем не менее и в ферритах большие значения ji' при малых потерях и," наблюдаются лишь в определ╦нном интервале частот. Это обусловлено яв-
10 2
Рис. 1. Кривые ji'luj) ≈ 1 и ц," для ник1'.1рвого феррита.
лением ферромагнитного резонанса на частоте <ог = ~уН└ (7 ≈ магнитомеханическое отношение). При ана-чит. размагничивающих факторах (о/ может возрастать до значения <имакс= =Т (Я;,-Ь4лМ5), что цри наличии доменной струи-туры приводит к образованию широкой частотной полосы потерь ov<o< <"1иике найду возможности разл. ориентации доменов относительно направления переменного поля Я- с соответствующим Рвс' г- Дисперсия компдеис-
1Л чини,! nnf. if iw iiiviijiiT' "*ш нвгвитн{|" ПРОЯИЦ»1!«ОСТИ ИЗМенеаием ИХ pd-ШаГ- для релнксационног» трхдни;!-
ничивакицих факторов. ма, си. формулы (S). Лишь нри ш>(о└лкс потери становятся малыми. Ещ╦ одной причиной дисперсии ц(о>) являются релаксац. процессы, ответственные также за магнитную вязкость вещества. Эффект связан сотставаниемнамагниченно-етиот внеш. поля. Время релаксации т=т└ехр (£т//сТ), где В т≈ анергия актива-цви. а т└ есть т при Т -»- со. Если имеется только одно врсмп релаксации, то р' и н." описываются ф-ламп
I ≈
(8)
''2=(,г
О
К'
Диаграмма А^щаиа (или Коле и Ноле) зависи-
мости ц' = /(ц">
равновесное значение Ж при данном поле Я. Ф-ции (ц'≈ Рн(, ≈ 1]/4ях« ии"/4ях≥ илобра-жоны на рис. 2. Йэ ф-л (8) видно, что (i' и fi" связаны друг с другом. Можно построить т. п. диаграммы Аржа-на (или Коле и Коле) |i' = /(ji") (рис. 3). имеющие вид полуокружности, па к-рые укладываются значения j.i' и п," при разных шит. Если дисперсия определяется в основном релаксац. механизмом, то пкспсрим. данные хорошо ложатся на ату полуокружность. Значение f;m, определенное из ЕЧ-измерений, оказывается для мн. ферритов хорошо совпадающей со значением энергии активации ╗ , полученной из измерений электросопротивления. Кроме указанных причин дисперсия н(о>) может вызываться нелинейностью зависимости И" И (II) и гистерезисом.
.Чи.т. - Л а н д а у Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М,, Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М.. 19S2; Смит Я.. В е и н X., Ферриты, ирр. с англ., М., 1962. Ю. П. Jfpnm. МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ ≈ раздел симметрии кристаллоч, учитывающий специфику их магнитных свойств, а именно: вМ.с. принимается во внимание симметрия уравнений движения по отношению к операции обращения времени Я, под действием к-poii координаты всех точек кристалла остаются неизменными, а скорости меняются на противоположные. Соотнстстесн-но, под действием операции Я средняя по времени микроскопическая плотность заряда р(т, у, г], описывающая обычную (электрическую) структуру кристалла, ко меняется, и кроме р рассматривается микроскопическая средняя плотность магнитного момента mix, у, г) [или, что вквипалентно, тока j(r, у, г)], меняющая знак под действием Я. Группой магнитной симметрии кристалла называется множество преобразований (пространственных и комбинаций из Л и пространственных преобразований), оставляющих инвариантными функции р (т, у, z) к т (х, i/. а). Если представить операцию Я как замену ч╦рного цвета на белый, то магнитные группы совпадают с шубииконскими группами симметрии и а нтиси мм стр и и.
Имеются три типа магнитных групп.
661
