к
<
»-X
660
лрктрплитически осужденные магнитные пленки, ll а л а т « и к Л. С.. Фукс М. П., Кос е-вич В. М., Механизм обраэоаания и суЯструктура конпен-шфишмшых G.-ioiutf, М.. 1072; <: у к в а л о С.. В., Струнтури и свойства магнитных пленок железо-никель-коОнлыоных спла-пон. Миш^с, 1V174, Л с с н и к Л. Г., Наведенная магнитнап анизотропия. И.. ISTti: М о ч а л « в В. Д.. Магнитная микроэлектроника, М., 1977; В а л 5 а ш о Б А. М., Ч с р-н о н е н к и t А Я., Магнитные мат*.'|ш;1лы для иикри^юмт-роники, Ы,, 1979; Иванов Р. Д., Магнитные металлические пленки в микроэлектронике, М., 1980; М а л о a i*. н о в А.. Слонзусни Д ж., Доменные стенки в материалах с цилиндрическими магнитными шженэми, пер. с англ., М.. 1982, Элементы и устройства на цилиндрических магнитных поменах. Справочник, М., 1MS7, Л. Г, Шишков.
МАГНИТНАЯ ПОДРЕШЕТКА ≈ совокупность кристаллографически эквивалентных атомов кристалла, атомные магн. моменты к-рых равны а параллельны; понятии «М. п.» используется при описании магиитнпй атомной структуры магнитоуиирядоченных кристаллов (МУ-кристаллов) в модвли локалиуон. маги, моментов. Рассчитанная ни единицу объ╦ма сумма маг», моментов атомов, входящих в данную М. п., нач. намагниченностью п о д р е ш с т к и. Термин «М. п.» возник, когда число М. п. у известных кристаллов не превынг-ало двух, т. е. когда среди маги, структур кристаллов били известим литтгт, простейшие их типы: ферромагнитная (ФМ-структура, одна подреш╦тка) и коллпнеарнан антиферромаглитная (АФМ-структура, две п одр ми [Утки). Позднее к ним добавилась неелев-ская коллинеарная ферримагн. структура (ФИМ-С.труктура, в прогтвшпрм случае ≈ дно нодреш╦тки). В дальнейшем были обнаружены магнетики. с более сложными, неколлииеарными магн. структурами и, соответственно, с большим числом и ид решето к (три, четыре я более). Описание свийств винтовых несоразмерных магнитны}: структур формально требует бесконечного числа М. п., поэтому к таким структурам понятие «М. п,* не применяют.
Прямие экснериы. доказательства существования М. п. были получены методами магнитной нейтршюгра-фии, Магн, псйтрпнограмми многих МУ-магнстиков указывают ira существование в них небольшого числа М. п. Концепция М. п. широко используется в физике МУ-криеталлоп: при интерпретации их нейтронограмм; В фикоменологич. теории МУ-магнетиков; при описании полевой и тймпературной зависимости миги, восприимчивости МУ-кристаллов; В'1-сиойств МУ-кристаллов; явлении ферро- и т3 антиферромагн. резонанса; _^ магнитоуиругого взаимо-
I ^~~^ М, действия и т. д.
* И4 Строго говоря, М. п.≈ понятие модельное. Иллюстрацией этого может служить следующий пример. Предположим, что АФМ-структура кристалла такова, что в магнитная ячейке имеются атозшыо моменты четырех направлений, так что число М. п. здесь ранно Л (рис.). Но если угол а, мал, то приближ╦нно можно считать, что магн. структура характеризуется лишь двумя М. и. г, антипараллельной ориентацией их намагниченностей (за их антипараллслыюстъ ответственно сильное обменное взаимодействие отрицат. знака), а расщепление каждой из них, в свою очередь, на две обязано гораздо более слабым (релятивистским) вуаимодействиям. Тогда для описания большинства свойств такого антиферромагнетика достаточно ирепебречь слабой неколлине-арностио и полшоватг.сл двухподрст╦точнол моделью. Лишь дли объяснения нси-рых якспернм. данных по требуется рассмотрение истинной магн. структуры и использование 4-подрртп╦точной модели,
Т. п., часто число вводимых М. п. связано г, глубиной (детальностью) теоретвч. рассмотрения магн. структуры МУ-кристаллов и их свойств. Иногда, даже зная из экеиерим. данных о наличии большого числа М. п., сознательно применяют огрубл╦нное описание и для простоты иольауются меньшим числом М. п. (чаше всего это соотистствует обменному приближению). Естест-
венно, число М. п. не может превышать числа мат. атомов в магн, ячейке.
В феномен о л о г и ч. теории М У -кристалл ив понятие М. н. обретает ноные черты. Суммарная намагниченность каждой подрегп╦тки считается непрерывно распредел╦нной в пространстве с плотностью .'lf;(r! = r-onst, так что МУ-кристалл рассматривают как гонокуипость взаимопроникающих сплошных сред с иялгягниченнос-тями ДГ/(г)для каждой из них. Термодинамический потенциал Ф кристалла записывается с уч╦том энергии взаимодействия намагкиченнострй подрешеток и инвариантен к группе симметрии парамагн. фазы кристалла. В число входящих в Ф членов есть члены, соответстиуго-щие взаимодействию намагниченности лодршн╦тки с самой собой, а не только е намагниченностями других М. н. Такой нодход позволяет исследовать, наир., ди-памич. свойства МУ-кристаллов, и частности собств. частоты колебаний памапшчешюстеп М. п. (спектр спи-;(оиьи eoji/i), если допустить слабую неоднородность М. п. (небольшие отклонения локалытй намагниченности от ср. значения) н характеризовать МУ-кристалл не только намагничеЕтностями .\1,-(г), но и их градиентами. При актуальных для эксперимента ДВ-килрбанп-пх можно считать неоднородности Л┬,-(г) малыми и использовать разложение по малым отклонениям от рав-нокесного распределения на магничен ностей М, п.
При использовании любой мидели М. п. (точной или огрубл╦нной) в решении подобных дчнамич. задач должно выполниться следующее правило: число ветиен коле-бат. спектра ранно числу М. и. (числу и рецензирующих векторов намагниченности), одна из вс-i'iicii нвляетия бесщелепой (голдстоупопскоп). а остальные имеют щели (являются оптическими) ≈ при учете достаточного количества взаимодействий; при пренебрежении же какими-то взаимодействиями бесщелевыми могут стать и другив ветви.
Лит.- Туров Е. А., Физические счойствл .мапгитоупо-ряцоченных кристаллов, М., 19(1.1; <: м я р т Дж., Эффективное поле в теории магнетизма, л«'р. с англ., М., ПЖй.
В, Е. Пайш,,
МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ (магнитная проницаемость вакуума) ≈ коэф. пропорциональности |1└, появляющийся в ряде ф-л улектромагие-тияма при записи их в Международной системе единиц (СИ). Так, индукции В маги, иолн (магнитная индукция) и ci-o напряженность Н сня.}инр,[ н вакууме соотношением В=н,п//, а в к.-л. веществе ft≈ [i0|.i Н, где ji ≈ относительная магнитная проницаемость вещества, и
МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ ≈ величина, харак-терпзугощап реакцию среды не. воздействие шюш, магн. ноля напряж╦нностью If. М. п. количественно определяется отношением u, ≈ ///if, где Н ≈ магн. индукции. С точки зрения электродинамики, М. п. аналогична диэлектрический проницаемости, Е И симметрично с ней входит и т. ц. материальные ур-штл, дополняющие систему Максвелла уравнений, определял, в частности, показатель преломлении среды п≈ у к]г.
М. п. связана с магнитной восприимчивостью у соотношением
^ = 1+4лХ (1)
(в Гаусса системе единиц), из к-poro следует, что н,>1 для парамагпет икав, и, < 1 для д иамагиетиквв п ц--1 в вакууме (в системе СИ для вакуума ц ≈ и,└=4ях Х10~7 Гп/м). В анизотропной среде М. п. анизотропна, [I нилпстся тенором. Е о ищем c.iytae переменного и неоднородного внеш. поля М. п. комплексна
прич╦м ji' и и." есть ф-ции част^п-ы <о и волнового вектора с/; ]i=u.(g, о) наз. динамической неоднородной Ы. II., и. (О, 0) ≈ с т а т it ч е с к о и однородной М. п. Мнимая часть н," гишсьшает поглощение (т. е. потери} эл.-магн. анергнп в веществе, и/ и ji" связаны
