лвсть ТГасТГ" М"к. образовавшейся системы частиц: jl/X/s<0,l. В ааинсимости ГРЧРНИЯ инклюзивной Д. д. при милых передачах имиульса от MX видны известные возбуждения нуклона (рис. 5]. Поведение инклюзивных сечений для диссоциации протона как MX связано со вкладом т. н. тр╦хпоиеропного взаимодействия (см. Редэке полюсов метод).
Двойную Д. д- кинематически можно выделить, рассматривая распределения обрииовавшихея пагтиц по быстротам. Т! ы летающие в процессе двойной Д. д. части-
гоо
100
50
0,00 г 0,005 0,01 0,02 0.05
Риг. 5. Зависимость инвариантного дифференциалы!лго сечения <l'a/d1tHM'*x/s> (tim процесса р[]--Хр иуи |t| = (J,[)42 ГэВ! от М^/5 при различных значения* s. С увеличением энергии область резонансно сдвигается к мент.шим значениям М^.ч, тогда как большие массы входят в область дифракции и сечения изменяются ≈ 1/Mv (разные значки ≈ результаты различных эксперимент он).
цы концентрируются па краях интервала быстрот, а расстояние по быстротам между группами частиц (кластерами) должно быть больше нек-рого мни. значения. В отличие от распределения по массам, распределение по \t'\ в Д. д. более полого,
Дноиной помероппый обмен экспериментально недостаточно ияучеп. Критич. проверкой природы обмена двумя померонамн было бы установление массового спектра центр, кластера, к-рый должен характеризоваться изоспином /=0 и спиной и четностью Jp 0 + , 2 + , 4*,. . . В массовом спектре пс должно быть одиночных векторных мезонов. Однако на опыто они наблюдаются, вследствие чего возникает ьопрос о самом существовании двойного обмяна померонаин при достигнутых на ускорителях энергиях частиц.
Лит.: П о м в г а н ч У к И. Я., Собр. науч. трудов, т. 3. М., 1972, с, 141≈247; М у кии С. В., Царев В. А., Дифракционное гоэбуждение протонов нн протонах н дейтронах при высоких энергия! и малых переданных импульсах, «ЭЧАЯ», 11177, т. 8, с. 988; Николаев Н. Н., Кварки во взаимодействиях лептонов, фотонов и уриной высокой энергии С ндрани, оУФН», 1ЯЯ1 т. 1Я',, с. :U>9. Л. М. Лапийус. ДИФРАКЦИОННАЯ РАСХОДИМОСТЬ ≈ уширепие светового (волнового) пучка яа сч╦т дифракции света нм кринх диафрагм, оправ, отверстии и т, п. Д. р. пропорциональна длине светоной волны Я и обратно пропорциональна радиусу г0 диафрагмы. В угловой мере Д. р. когеронтного излучения вд = кА/г1), где к ≈ коэф., зависящий от распределения интенсивности на апертуре ивлучателя (напр., для круглого отверстии, оснс-щ╦иного плоской полной, к=0,(И). На расстоянии е>гц/Х от апертуры радиус пучка гя = Од:. Угловая Д. р. частично когерентного излучения превосходит б, примерло в r0lrk раз, где rt, ≈ длина К01ерентпости. В линейной однородной среде Д. р. принципиально неуст-
ранима, она ограничивает разрешающую способность оптич. приборов, концентрацию энергии в фокусе лнн-яы и энергию, передаваемую от излучателя к при╦м-пику с конечной апертурой. Д. р. может быть скомпенсирована полноводным режимом распространения (см, Световод) или нелинейными эффектами (см. Са мп ф оку -
еирокка света).
Лит. см. при ст. Дифракция счета. В. А. В-ыеяоух.
ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА ≈ оптич. элемент, представляющий собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанес╦нных том или иным способом на плоскую или погнутую оптич. поверхность. Д. р. исполь-ауегсн в спектральных приборах в качестве диспергирующей системы для пространственного разложения эл.-магн. излучения в спектр. Фронт световой волны, падающей на Д. р., разбивается е╦ штрихами на отдельные когерентные пучки, к-рые, претерпев дифракцию па штрихах, интерферируют (см. Интерференция света), гтразуя результирующее пространственное распределение интенсивности света ≈- спектр излучения.
Существуют отражательные и прозрачные Д-р. На первых штрихи нанесены на зеркальную (метиллич.) поверхность, п результирующая интерференционная картина обрануется в отраж╦нном от ренн!тки свете. На вторых штрихи нанесены па прозрачную (стеклянную) поверхности, И интсрференц. картина образуется в проходящем свете.
Если штрихи нанесены на плоскую поверхность, то такие Д. р. паз. плоскими, если «а вогнутую ≈ вогнутыми. 15 современных спектрнльшлх приборах используются как плоские, так и вогнутые Д. р., гл. обр. отражательные.
Плоские отражательные Д. р., изготовляемые с помощью спец. делительных машин с алмазным резцом, имеют прямолинейные, строго параллельные друг другу и экнидистантныс штрихи одинаковой формы, к-рая определяется профилем режущий грани алмауяого резца. Такая Д. р. представляет собой периодич. структуру с пост, расстоянием rf между штрихами (рис. 1), к-рое наз. периодом Д. р. Различают амплитудные и фазовые Д. р. У первых периодически изменяется коофф. отражения или пропускания, что вызывает изменение амплитуды падающей световой волны (такова реш╦тка
Рис. 1. Схема Щ1н^м"'1>ной пер и одической структуры плоской диф[1н1шионной реш╦тки (сильно увеличит)): А ≈ период реш╦тки; IV ≈длина нарезной части пешйтки.
из щелей в непрозрачном экране). У фазовых Д. р. штрихам прида╦тся спец. форма, к-рая периодически изменяет фазу световой волны.
Если на плоскую Д. р, падает параллельный пучок света, ось к-рего лежит в плоскости, перпендикулярной к штрихам рмнйтки, то, как показывает расч╦т, получаюнцч>гя в результате интерференции когерентных пучков от всех N штрихов решетки пространственное (по углам] распределение интенсивности света (в той же плоскости) может быть представлено в виде произведения двух ф-ций: Jfj-Je- Ф-ция Jg определяется дифракцией света на отд. штрихе, ф-цин ,/л1 обусловлена интерференцией N когерентных пучков, идущих от штрихов реш╦тки, и связана с пернодич. структурой Д. р. Ф-ция JN для данной длины волны К определяется периодом решЙтки d, полным числом штрихов решетки Л1 и углами, образованными падающим (угол Цз) н дифрагированным (угол (р) пучками с нормалью к реш╦тке (рис. 2), но не зависит от формы ттри-
О
а:
< о.
I
657
Ж 42 Финическал энциклопедия» т* 1
