U
О.
и
ЕС
скорость нормальной волны лед. ф лоп:
номера
1 1-(я,ч f.-'f*
тдс с ≈ скорость апука в свободном пространстве, I ≈ ширина волновода, k=ca/c ≈ волновое число, « ≈ I, 2, 3... При критич. частоте, определяемой аз ус-лоиня kl=--кп. скорость бесконечна; ниже критич. частоты распространение данной нормально» волны прекращается, OICIIH.HUL экспоненциальным спадом амнлн-туды колебании, происходящих в атом случае снтчфазпо вдоль волновода.
J!um..- JI а и п о у Л. Д., Л п ф ш н ц К. М., Гидродинамика, 3 изд., М., lasti, § SI; И С а ч а в и ч М. д., Общан акустика, М., 1вта; К а л ь б е р т М. И., Ч а 0 а и И. Д., ('«-лаксааин и распространение импульспв и жидкостях, «Изв. АН СССР. сер. Механика жидкости и гида.., 19вВ, в. Ъ, с. 1&3; HunklinEcr S, Arnold \V., Ultrasonic propcrtiee of glasses at law temperatures, а кн.: Physical acoustics, v. 12. N.Y.≈ I,.. 1076. М. А. Исакова, SI. А, Чабан. ДИСПЕРСИЯ ОПТИЧЕСКОГО ВРАЩЕНИЯ (враща-тсльнвя дисперсия! ≈ зависимость уг.ма поворота плоскости поляризации света в веществе ит частоты (длины волны). Термин относится в равной мере к естеств. и индуциров. оптической активности, маги, вращению плоскости поляризации (Фиридчя аффект) и вращению, возникающему вследствие дпфракц. эффектов на микроструктуре жидких кристаллов. Вс« ввщиства, вращающие плоскость поляризации, обладают Д. о, в.; она связана с круговым дихроизмом ≈ раал, поглощением света, поляризованного по кругу вправо и влево (см. Дихраизм), так же, как обычная линейная дисперсия с обычным лог лощением (см. Дисперсия света). Связь эта описывается Крамерса ≈ Кронига соотношениями.
Характер Д. о. в. зависит от свойств и строении вещества и от тою физ. процесса, к-рый созда╦т вращение, Классич. электронная теория, моделирующая молекулу двумя связанными между собой, близко расположенными осцилляторами, объясняет возникновенио О11ТИЧ. активности наличием разности фаз световой волны в местах нахождения осцилляторов. Эта модель качественно неплохо описывает и ход вращат. дисперсии. Точный расч╦т хода Д. о, в, требует применения методов квантовой электродинамики г, уч╦том мультипольных моментов пнреходов и затруднен вследствие сильной чувствительности явления к иежмолекулярным взаимодействиям 11≈4].
В гнротропных газах, парах, а также жидкостях и растворах, в к-рых межмолекулярным в^имодейст-вием можно пренебречь, Д. о. в, определяется строением и свойствами молекул, в осн. их электронными переходами, и описывается ф-лой
s*^ Y
ЗЛс 4- I
(1)
где Ф, ≈ вращение (в рад/см), Л^ ≈ число молекул в единице объема, &>,∙≈ частота г'-го электронного перехода в молекуле, К/ ≈ постоянная для данного i-ro перехода, т. н. сила вращения перекода и Г,- ≈ ширина полисы (затухание) данного перехода. Суммирование производится по всем переходам. Каждая полоса поглощения да╦т свой вклад во вращение, и величина его зависит от положения полосы в спектре; однако полоса, мало памстпая в поглощении, можит быть ответственной почти за все вращений и наоборот. Теория для области, где поглощение велико, еще недостаточно разработана. R области частот, удал╦нных от собственных электронных полос поглощения (Г;мО), Д. о. и. определяется ф-лой
Фа
'-и,'
(2)
648
Пример Д. о. в. для раствора дан на рис. 1. ∙ В полимерах Д. о. в. оиределнстсн как оптнч. активностью мономерных исходных звеньев, так и их от-
коситйлт.тшм расположением и взаимодействием, п. гак-жи конформацией полимера.
В твердых телах Д. о. в. определяется свойствами молекул {комплексов, ионных группировок и т. п.), их расположением, а также шел ад ом коллективных яффок-тов, зависящих от зонной структуры. Д. о. н. наблюдается па колебат. н вращат. переходах и молекулах,
Рнс. 1. Дисперсии оптического вращения раствора гекслголице"
на в хлороформе; концентрация 10~' ноли. По оси ординат ≈
удельное вращение [Ф]≈Ф1Я.М/ЛС (Ф≈ угол попорота о гдед/см,
М ≈ молекулярный вес, С ≈ концентрация).
а также на оптич. и акустич. ветвях колебаний реш╦тки. Для анизотропных сред она зависит также от направления наблюдения, т. к. осцилляторы раал. переходов ориентированы различно и «клады кажцого из них меняются с направлением (рис, 2, 3). Для этих сред теория ощ╦ не разработана для всех случаев полностью.
2ЛО
500 600 700 Х,км
Рнс. 2. Дисперсии оптического вращения некоторых TtpH-сталлсш с области прозрачности: I ≈ кварц; 2 ≈ парат<>ллурнт, ∙з ≈ киноварь (ОДНООСНЫЕ кристаллы, свет во оптической оси)[ J a S ≈ L(-r-)pflM[ioaa (двуоеный кристалл, сви по различным осям].
В молекулярных кристаллах [51 вклад яо вращение могут давать также экситоннме возбуждения (Френкеля экг.итопы)\ н этом случае н области вне реаонанса частотная зависимость иная;
в ≈ нормаль к волновому фронту. Если молекулы, из к рых состоит кристалл, оптически активны, то Д. О. В. определяется как свойствами самой молекулы, так и
