|
|
др. оптич. деталей, зрачок глаза, границы освещенного предмета, в спектроскопах ≈ щели. Размеры и положение Д. определяют освещ╦нность и качество изображения, глубину резкости (глубину изображаемого пространства) и разрешающую способность оптич. системы, поле зрения.
Д., наиболее сильно ограничивающая световой пучок, называется апертурной или действую-щ е и. Изображением апертурной Д- QiQt (рис. 1) в предшествующей eii части оптич. системы Ь1 (в пространстве
предметов) является входной зрачок Р]Р2 си-0- / стемы; изображением асер-турнои Д. в послед, части системы L2 ≈ выходной зрачок PiPt- Вход-Рис , ной зрачок PiP2 ограничивает угол раствора пучкои
лучей, идущих от точки О объекта АВ', выходной зрачок PiP't играет ту же роль длн лучей, идущих от точки О' изображения объекта А'В'. С увеличением апертурной Д- (апертуры} раст╦т освещ╦нность изображения. В фотографич. объективах для плавного изменения освещ╦нности применяют т. н. ирисовую диафрагму, состоящую из тонких непрозрачных пластинок, образующих прибл. круглое отверстие, диаметр к-poi'o может меняться поворотом пластиной.
Уменьшение действующего отверстия ОЕТИЧ. системы (днафрагмирование) улучшает качество изображения, т. к. при атом из пучка лучей устраняются краевые лучи, на ходе к-рых в наибольшей степени сказываются аберрации. Диафрагмироиапие увеличивает также глубину резкости, обратно пропорциональную радиусу входного зрачка. С другой стороны, уменьшение действующего отверстия снижает из-аа дифракции, света на краях Д. разрешающую способность оптич. системы. В свяяи с этим апертура оггтич. системы должна иметь оптимальное значение. Для уст ранения (ослабления) дифракционных колец в изображении светящейся точки, даваемом ошич. системой, используется т. л. аподиэирую-щ а я Д. (см. Аподиэация) ≈ спец. фильтр, создаюший соответствующее распределение амплитуд и фаз на входном зрачке системы. Другие Д., имеющиеся в оптич. системе, гл. обр. препятствуют прохождению через систему лучей от точек объекта, расположенных в стороне от гл. оси оптич. системы. Наиб, эффективная в зто.« отношении Д. наа. Д. поля зрения. Она определяет, какая часть прострвнства может быть изображена оптич. системой. Из центра входного зрачка /V'a Д- поля зрения I^L^ видна под наименьшим углом (рис. 2). Д. поля зрения сильнее всего ограничивает лучи, идущие от удаленных от оси точек объект АВ.
Лит.; Л а н п с 0 с р г Г. С.. Оптика, 5 изд., М., (976; Теория оптнчеснпх систем, 2 изп... М., 1381-
ДПАФРАГМА в электронной п ионной оптике ≈ применяется для ограничения поперечного сечения и изменения угла раствора (апертуры) пучка зарнж. частиц. Кру:лая Д. (обычно отверстие в проводящей пластинке), имеющий влектрич. потенциал и помещ╦нная во внеш. электрич. ноле, представляет собой простейшую осесимметрпчную электростатич. линзу (см. Электронные линзы). Если напряженности поля по разные стороны пластинки вдали от отверстия равны соответственно Е1 и £а, то фокусное расстояние такой линзы / приближ╦нно равно: /=4ф/(£'1≈Я2), где ф ≈ потенциал в центре Д. В зависимости от знака / Д- играет роль собирающей или рассеивающий линзы. Комбинации Д., имеющих разл. потенциалы, также являются электростатич. линзами. См. также Электронная и ионная
Рис.
ДИВЕРГЕНЦИЯ (от ср.-ш-к. лат. diverge ≈ откло- ∙< HHHK,F>, отхожу) ≈ одна из осп. операций некторкиги анализа, сопостанляющая векторному полю а(г> скаляр- _ ное поле diva (используется также обозначение уа). ^ Если точка г задана своими декартовыми координатами, r≈fa, j:s, ,rs}, и вектор а ≈ своими компонентами, а≈ {я[, а2, aj), то
Согласно Гаусса≈Ост роградскто фпрмуяе, Д. векторного поля определяет поток этого поля через любую замкнутую поверхность и, следовательно, характеризует силу источников итого поля. Операция Д. обладает след, свойствами:
div (a-f-b) = div a.-f-div ft,
div (<fa.) =r<f div a -\-a grad <p,
div [«ft] = ft rot a ≈ rarotu,
div rot a, ≈ 0.
Если div ra^O, то векторное ноле а наз. свободным от источников или соленоидальным. В таком случае существует свободное от источников векторное поле Ь (векторный потенциал поля и-), такое, что «=rotb. Оно может быть выражено через объ╦мный интеграл й=
= \ (rot«/4itr)(iV, где г ≈ расстоянве между элементом объ╦ма и точкой, в к-рой ищется значение поля ft.
М, S, Менский.
ДИЛАТОМЕТРИЯ (от лат. djlato ≈ расширяю и грвч. metreo ≈ измеряю) ≈ раздел финики н измерит, техники, изучающий зависимость изменения размеров тела от темп-ры, давления, алектрич. и мат. полей, ионизирующих: излучений и т. д. Дилатометрич. исследовании основаны на определении теплового расширения тел и его разл. аномалии (ори фазовых переходах и др.). Приборы, применяемые в Д.,≈ дилатометры ≈ имеют разл. принципы действия. В оптико-механических дилатометрах (чувствительность ~10-'≈10"' см) изменение размеров теля приводит к повороту зеркала; линейное расширение измеряется по смещению светового зайчика, отраженного от зеркала. It ╦мкостных дилатометрах (чувствительность ~1()-в см) изменение размеров образца изменяет ╦мкость электрич. конденсатора, к-пый служит датчиком. Виндукциониых дилатометрах (чувствительность ~10~9 см) при изменении размеров образца изменяется взаимное расположении двух катушек индуктивности и, следовательно, их взаимная индуктивность. В интерференционных дилатометрах (чувствительность ~10-8 си) исслр/гуйммй образец помещ╦н между зеркалами интерферометра; при изменении расстопнип между ними ml-терфервнц. полосы сдвигаются. С радиорсзопанс-ных дилатометрах (чувствительность ~ 10 ~1г см) датчиком служит объ╦мный резонатор, стенки к-рого изготовлены из исследуемого материала; об изменениях размера резонатора судят со изменению его резонансной частоты. Одним из наиболее чувствит. методов Д. можно считать рентгеновский структурный анализ, позволяющий судить об изменении размеров тела ЕО изменению параметров крясталлич. структуры.
Конструкция дилатометров обычно предусматривает возможность разл. внеш. воздействий ни образец. Особое внимание уделяется уч╦ту изменения размеров передающих звеньев и др. узлов дилатометра. Длн жидких и газообразных тел рассматривается только объ╦мное расширение, к-рое устанавливается с помощью калиброванного капилляра, сообщающихся сосудов, измерения объ╦ма жидкости, вытекающей при нагревании из целиком заполненного жидкостью резервуара.
Лит.-- А м а т у н и А. Н., Методы н приборы для определения температурил* пляффициентов ливсйного расширения материалом, М.. 1372; Новикова С. И., Тепловое расширенно тиердых тел, М.. 1974. С. С. ffueiuuc. ДИНА (от греч. (iynarnis ≈ сила; дин, Jyii) ≈ единица . силы в Г.ГС системе единиц, рапная силе, к-рая массе 615
