Ш
О
Ч
rf/e
Если ДС смещается с почти пост, скоростью L>≈я, то инерц. членом тх в (1) можно пренебречь. Тогда при малой величине кпазиупругой возвращающей силы я|<Ря) ур-ние движения принимает вид: рр≈Рд, Эксперимеи[тально установлено, что обычно ДС остается неподвижной, пока внеш. поле не достигает
значения В^В^. Величину Вс наз. коэрцитивное т ь ю ДС, она может быть меньше 0,1 мТл в моно-крлсталлич, пл╦нках ферритов-гранатов (при комнат-ной темп-ре) и достигает неск. мТл в пл╦нках интер-металлических соединений. С уч╦том коэрцитивности движение 180°-ной ДС описывается ур-ниемри=2Л/5Х X (В≈Вс), и скорость движения v^2(Ms/f>}(B≈Bc) = Рис. 1. Зависимость скорости =∙»,└(& ≈ #г)- Величину движения доменкой стенки от '_ п д/^/й wa., п п т я и ж-DiieuiiHji'o магнитного поля в Л\^≈^И5/Р }?аз. по дни ж монокристялле NL ,3Fe., 050. н о с т ь ю ДС. С увеличе-|Дж. Голт (j. GoiVjt ^j'rA]. ни ем В {при В >#с) скорость
ДС раст╦т сначала линейно (рис. 1), а затем становится нелинейной (рис. 2).
Для феноменология, описания процессов спиновой релаксации в ур-ние движения магн. момента вводят дополнит, слагаемые, учитывающие затухание его прецессии.
В 1935 Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц впервые предложили ур-ние, описывающее динамику маги. момента при движении ДС:
60
40
20
0
/\
10
20
30
dt
(2)
10
Здесь ^ ≈ магнитоле паническое отношение, X ≈ положит, постоянная, имеющая одинаковую с М размерность. Первый член в круглых скобках описывает однородную прецессию вектора М вокруг эфф. магн. поля -Дэф, второй член ≈ момент сил, к-рый стремится уменьшить до нуля угол между М и #эф (см. Ландау≈Л ифшица уравнение}.
Другой широко используемой формой записи ур-ния движения пектира М является ур-ние Гильберта (Th. Gilbert, 1955):
≈≈ ≈≈ Ivjhtf /Ид. * dMM ш dt I VM JM I -**вф [V\MS dt J ' W
^_ \ tj -/ _j
Оно идентично (2), если ввести безразмерный коэф. и в разложении (2) по малому параметру а пренебречь членами с az. В ур-ниях (2) и (3) действующее на магн. момент М эфф, поло #Эф включает внеш. магн. поле, поле размагничивания, поле магн. анизотропии и обменное поле. ЛЭф может быть определено варьированием термодинамического потенциала Ф магиетика по Л/, т. е. ЛЭф≈≈дФ/дМ.
Для описания Д. с. д. в многоподреш╦точпых фер-римагнетиках и антиферромагнетиках используются аналогичные ур-ния для каждой подреш╦тки. Д. с. д. в ферримагистиках можно описывать и одним ур-иием типа (2) или (3), если пут╦м введения эфф. магн. параметров уэф и ссэф учесть их многоподреш╦точную магн. структуру.
Расч╦т на основе ур-ния (3) показывает* что в ФМ с одной осью л╦гкого намагничивания нач. подвижность определяется толщиной стенки Д, значениями у и а: 4w~ 1т1^/а' В зависимости от состава и толщины образцов в интерметаллич. сплавах т]^ изменяется от 10s до 1U6 м/(С'Тл)т в магн. диэлектриках типа ферритов-гранатов ≈ от 104 до 1U8 м/(С'Тл).
Большое влияние на подвижность ДС магн. материалов оказывает наличие в кристаллич. реш╦тке редкоземельных ионов. Эти ионы характеризуются сильной сшт-орбитальной связью, обусловливающей взаимо-
действие магн. моментов ионов с реш╦ткой. Из-за большой величины этого взаимодействия возрастает интенсивность прямых процессов спиновой релаксации, связанных с рассеянием спиновых волн на колебаниях реш╦тки (магнон-фоношшх процессов рассеяния), что снижает подвижность ДС.
На нач. участке зависимости v(B] стационарное движение ДС в пост. магн. поле (в неогранич. среде) представляет собой трансляц. смещение с пост, скоростью без изменения структуры ДС. Изменение скорости на этом участке движения (выз., напр., изменением магн. поля) приводит к динамич. перестройке структуры ДС и изменению е╦ энергии 8(v]. Это изменение энергии обусловливает инерц, свойства ДС при нестационарном движении, т. е. е╦ массу т (mv≈df'/du), В частности, масса единицы площади Блоха стенки одноосного ФМ ^Бс~2/(и0у2Д), где [Ло ≈ магнитная постоянная (массы ДС в ФМ и ФРМ составляют 10^8~10~9 кг/м2).
Структура стационарно движущейся ДС в одноосном ФМ характеризуется наличием пост, плоскости разворота магн. моментов, образующих ДС, к-рая составляет с плоскостью исходной ДС угол ср, зависящий от скорости и. Увеличение скорости приводит к возрастанию энергии ДС из-за роста полей размагии-чивания, обусловленных выходом магн. моментов из плоскости ДС. При этом возрастает также масса ДС,
Стационарное поступательное движение ДС в пост. магн. поле имеет предельную скорость v^r, выше к-рой движение ДС становится неустойчивым [Л. Уокер (L. R. Walker, 1953), опубликовано Дж. Диллоном (J. F. Dillon, 1963)]. Существование в ФМ предельной (уокеровской) скорости v-w связано с конечной величиной угла выхода вектора М из е╦ плоскости, при к-ром скорость вращения спинов в ДС максимальна-
Время прохождения стенкой расстояния, равного е╦ толщине А, соответствует времени прецессии, магн. моментов, образующих ДС. Время прецессии т^-≈
^CV^w)"1' гДе й\^=^о-^5/2 -^ поле размагничивания, к-рое возникает при выходе магн. моментов из плоскости ДС. Т, о., р^г^Д/т^-. Предельная скорость vw в одноосном ФМ
где А' ≈ постоянная одноосной анизотропии. Типичное значение vw в редкоземельных ферритах-гранатах ~102 м/с. Наличие магнитокристаллич. анизотропии в базисной плоскости кристалла либо пост. магн. поля в плоскости ДС, действие к-рых аналогично действию полей размагничивания и стенке, приводит к увеличению vyy. Так, в материалах с ромбич. анизотропией, напр, в ферритах-гранатах с навед╦нной анизотропией вдоль оси (110), возможно увеличение v\$r до Ю3 м/с. Наряду с критич. скоростью имеется критич. маге. ноле #кр, выше к-poro возникают колебания стенки,
Рис. 2. Зависимость средней ско-расти доменной стенки от внешнего магнитного поля в пл╦нке (GdLu)3(FeAt)4 ?Mnfl gO12 [Д.
Брил н др. (D/ J. Breed, F. H. Leew, W. т. Stacy, А. В. Voer-mans), 1978)]. Ниже Вип зави-
кр
симость и(Я) линейна, при В> >В нелинейный характер за-
висимости тз(В> связан с неустой-
чивостью движения доменной
стенки.
г, м/с
200
100
Ш
S5 Я мТл
связанные с прецессией в этом поле маге. моментовт образующих ДС. В одноосном ФМ Вкр=\и0М$а,/2. При £>#кр дифференц. подвижность т]\^≈dvjdB резко падает (рис. 2).
Феноменологич. рассмотрение Д. с. д. в СФМ (см. Слабый ферромагнетизм] основывается на ур-нии движения для вектора антиферромагнетизма Л,т к-рое можно
