,599
фирмы (сдвига
нения формЬГ (cflwira), но не объ╦ма. Такое представление удобно в связи с различием поведения материала при гидростатическом расширении-сжатии и сдвиге. В теории иластичности процесс девнаторной Д. играет особую роль; е╦ изображают кривой ≈ т. н. траекторией Д. Важными характеристиками траектории Д. являются е╦ кривизны.
Шесть ф-ций e,/(^i, хг, я8) определяют деформиров. состояние тела. Если е,^ не зависят от координат, Д. тела пая. однородной. Т. к. величины к,, связаны с удлинениями и поворотами координатных волокон, то их значения зависят от выбора системы координат. Напр., относит, удлинение е|: волокна, совпадающего до Д. с направлением оси ftrj системы Ох\х'х' вычисляется по ф-ле (1), если в ней a.i, n,, аа
≈ углы между О'гг и осями Oxlx^i3- При этом величины
(2)
не изменяются при повороте системы координат и наз. инвариантами тензора Д. В каждой точке среды существует три таких взаимно перпендикулярных волокна, что углы между ними при Д. остаются прямыми. Их относит, удлинения е^ *,±. е3 наз, глав л ы-МИ удлинениями или главными Д., а их направления ≈ г л а'в и ы м и и с н м и Д. в точке. Главные удлинения также являются инвариантами тензора Д., прич╦м
Компоненты тензора малой Д. выражаются через координаты вектора перемещения точки м = u1e1+ + "2*^2 4-^3^3 (е; ≈единичные векторы вдоль координатных осей) ф-лами
ди.
1 /flu., , а«Л '
(3J
Требование сохранения сплошности тела при Д. ва-ларает на ф-цин K;J оиродел. ограничения, выражаемые ур-пнями совместности Д. Девять величин ди,;д&/, входящих в равенства (3), обрадуют тензор днгторспи, к-рый определяет не только Д. окрестности точки, но и е╦ поворот.
Иногда удобно рассматривать вектор скорости частицы среды v ≈ dw/dt ≈ ujd -[-t'jCj -j- i^ea, где ч/ ≈ = du,-/dt, и тензор скоростей Д. и,-;, к-рын определяется ф-лами, а ва логичным и (3J. где и/ заменены на и/.
Компоненты конечной (большой) Д. ужа не могут рассматриваться как относит, удлинения и изменения первоначально прямых углов. Количественную меру конечной Д. определяет изменение геометрич. характеристик системы координат, к-рая как бы вморожена в среду и деформируется вместе с ней.
В декартовой системе координат компоненты тензора конечной Д. выражаются через перемещения тичек среды ф-лами
э
_ (1u, , 1 V" (бит У
"(М, ∙ а ^ ч ах, / '
з
1 ^^ 9нгл
Т л-1 ~5жГ
Ох,
При малых деформациях малые величины g^ gj
отбрасываются и получаются ф-лы (3).
Иногда в качестве меры конечной Д. вводят лога- м рифмич, Д. е ≈ In (l/la)- Q
Измерения Д. (механические, электрические, магнитные а др.) основаны на прямом или косвенном измерении расстояний между фиксиров. точками тела или порождаемых Д. эффектов (оптических, пьезоэлектрических и т.п.). Количественные характеристики Д. являются существ, параметрами термомеханич. состояния вещества и используются в расч╦тах прочностных Ш характеристик конструкций, усилий н точения вещества при обработке металлов давлением и др.
Лит.: Ильюшин Д. А., Ле иск и О В. С., Сопротивление «атериалов, М., 1959; Седов Л. И., Механика сплошной среды. 4 изд., т. 1, М., 1083; Ильюшин А. л., Механика сплошной среды, 2 изд., М.. 1978. В. С. Ленский,
ДЕФОРМИРОВАННЫЕ ЯДРА ≈ атомные ядра, форма к-рых в основном состоянии отличается от сферической. Они имеют аномально большие электрич. квадруполь-ные моменты Q ≈ в 30 рая больше предсказываемых одночастичной оболочечной моделью ядра. Д. я. были открыты в 1949 в результате измерения Q- Доказательством их существования являются спектры возбужденных состояний Д. я., образующие систему вращат. полос (см. Вращательное движение ядра).
На каждом состоянии Д. я. основана вращат. полиса, уровни к-рой имеют определ. ч╦тность и последовательность угл. моментов /. Для сфернч, ядра коллективное вращение (согласно квантовой механике) невозможно. Коллективное вращение и движение нуклонов в Д. я. в пок-ром приближении можно считать независимыми (адиабатпч. приближение).
В зависимости от числа нуклонов А (массового числа) существует 5 областей Д. я.: 1) л╦гкие ядра с 19<Л*е25 (изотопы Mg и Al); 2) нентрононэбыточные ядра с 96<Л^116 (изотопы Zr, Mo, Bu it I'd); 3) пептро-но дефицитны с- ядра изотопов Хе и Ва с 120<Л<170;
4) ядра редкоземельных элементов с 158<Л<170;
5) ядра актинидов с Л&224, включая трансурапа-пые эдр.иешпы.
Деформация ядер ≈ квантовый эффект, связанный с оболочэчной структурой ядра. Конфигурации заполненных оболочек сферически симметричны. Напротив, орбиты частиц, не входящих в заполненные оболочки, анизотропны, что приводит к отклонению формы ядра от сферически симметричной. Все обнаруженные Д. я. имеют форму вытянутых эллипсоидов вращения. Отклонению от аксиальной симметрии препятствуют спии-орбшпальное взаимодействие нуклонов и парные корреляции нуклонов в ядре (си. ниже). Неаксиаш.ная форма возможна у самых легких Д. я. Неск. нуклонов сверх заполненных оболочек в этих ядрах составляют значит, часть всех частиц в ядре, что приводит к наибольшим наблюдаемым деформациям.
Деформация ядер в возбужд╦нных состояниях менее изучена. Установлено, что величина Q в состояниях, соответствующих вращат. полосе, слабо изменяется с ростом полного угл. момента ядра / до 20. Оболочечныо эффекты могут приводить к образованию возбужд╦нных конфигураций, форма к-рых существенно отличается от равновесной формы ицра в основном состоянии {изомеры формы). Наблюдаются высоиоспшювые изомерный состояния сфернч. ядер, в к-рых ядро имеет сплюснутую форму (сфероид); пример≈деформированный воа-бужл╦нные состояния сферпт. ядер "О и "Са с заполненными ойо.точками. В Д. я. 5-й области обнаружены спонтанно делящиеся изомеры формы (см. Деление
Электрические квадрупольныс моменты а параметры квадрупольнон деформации. Большой квадрупольпый ___ момент Q у ядер, удаленных от магических ядер, обус- "9
