го
X X
ш
590
~ll.i~e с), большая амплитуда п малое время восстан окне пня (~10~8 с) обеспечили ему широкое применение,
В черепковском сч╦тчике заряж. частица, двигаясь со скоростью, превышающей фазовую скорость саета в среде, излучает свет, коррелированный с напранле-ннем движения (см. Чсрепкова ≈ Вавилова излучение). Т.к. излучение света происходит мшовенно, то нрс-менное разрешение определяется характеристиками ФУ У. Кол-во излучаемого света, как правило, в десятки раз меньше, чем в сциптилляц. Д., но достаточно для над╦жной регистрации частиц.
В Д, на переходном па л учении вспышка снега появляется при прохождении уаряж. частицы через границу двух сред с pcjKO различными оптмч. свойствами (обычно газ ≈ тв╦рдое тело). Интенсивность спета при атом пропорциональна эпершп частицы, по невелика (значительно меньше, чем в случае черепковского излучении). Поэтому Д, па переходном излучении делают многослойными, они содержат сотни сло(.:н газ ≈ тв╦рдое тело,
В coup, эксшрим. исследованиях установки, как правило, содержат большое кол-во Д. разл, типов (см., напр., Комбинированные cucnte.vu, Огтекпюрча).
Jltitn : Принципы и методы pi>i истрлции аш'менгарнь.х чэ-етиц. Сост. ред. Л. Н.--Т1, Юан. By П^ннъ-сюи, ие|>. с и и г л.. М., 19вЗ; Р и т с о п Д., ^HcneiHirwiiTiijibUHe уетиды в физшге пысоних энергий, пер. С англ., Ж, 1В64; Калашникова В. И., Коаодавв М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 191JU; Альфа-, бету.- и гамма-с.пектцоснопия, под род. К. Зш-бана, пар, е англ., и. '.≈ 4, М., 1963: Абрамов А. [I., Казанский IO. А., М в т у е е в и ч Е. С., Осиплы экспериментальных методов ядерной физики, 3 изд.. ╧.. 1(185.
ДЕТЕРМИНИЗМ (от лят. determino ≈ определяю) ≈ философское учение по объективной закопоуерной взаимосвязи и взаимообусловленности явлений мате-рпалр.пого и духовного мира. Центральным ядром Д. служит положение о существовании причиннасти. Идеи Д. состоит в тм, что все явления и события в мире по произвольны, а подчиняются объективный закономерностям, существующим независимо от наших знаний о них.
Согласно классическому (лаиласовому) Д-, существует строго однозначная связь между физ. величинами, характеризующими состояние системы в нач. момент времени (координаты и импульсы в класспч. механике), и значениями этих величин в любой последующий (или предыдущий) момент времени. В совр. физике проявление Д. связывается с существованием многообразных физ. закономерностей (в т. ч. п статистических) и находит наиб, полное п общее отражение в фундам. фиэ. теориях, а также в принципах симметрии и связанных с ними законах сохранения, г, я, мякиша, ДЕТОНАЦИЯ (франц. deloncr ≈ взрыпаться, от лат. detono ≈ гремлю) ≈ распространение и пространстве хим. превращения, сопроиож лающе госп выделением теплоты, с поет, скоростью, превышающей скорость аиука в данном веществе. В отличие от горения, где распространение пламени обусловлено медленными процессами диффузии и теплопроводности, Д. представляет собой комплекс мощной ударной, волны п зоны хим. превращения. Ударная волна сжимает Н нагррна-ет вещество, вызывая в нем хим. превращение. С др. стороны, теплота, выделяющаяся в результату реакции, поддерживает ударную волну, не давая eii затухать. При этом обеспечивается устойчивый стннионнриый режим волны Д. с пост, ^коростыо. Скорость дсю-иац, волн достигает 1 ≈ 3 км/с в газовых смесях и 8≈9 км/с в «онденсирон, взрывчатых веществах (ГШ|, а давление па фронте распространяющихся в них дстонац ноли составляет 1≈5 МПа (10 ≈ TiQ кгс/см2) л 10 ГЫа {105 кгс/сма) соответственно. После прохождения детонац. волны сильно сжатые продукты реакции быстро расширяются ≈ происходит взрыв.
Класспч. теория Д., основанная ив ур-ниях механики сплошной среды и законах термодинамики,≈ т. и.
гпдродипамич. теория Д.≈ позволяет по нач. состоянию смеси, ТРплоти хим. превращения Q и свойствам продуктов детонации найти D ≈ скорость Д., давление р, темп-ру 7', уд. объ^м продуктов V и скорость их движения. Вследствие быстрого протекания хим. реакции в волне Д. зона между ударной волной и продуктами детонации (рис. 1] может расематринатьсп как поверхность раарыва. На ней должны выполняться законы сохранения массы (1|, импульса (2) и энергии (3):
(D
индексы 1 и 3 означают соответственно исходное состояние и состояние в конце хим. реакции, £ (р, V) ≈ внутр. энергия единицы массы, v ≈ скорость продуктов
V,
у
V, '
Рис. 1. Распределение давления в плоской детонационной волне: I ≈- исходное вищестио;
II ≈ фронт ударной полны;
III ≈ зона химического превращения; IV≈ продукт≥ де-тчшации; р0 ≈ тшчллыюл ддп-ueiiue; * ≈ простраастлеыпая координата.
Я
Д. относительно ев фронта. К этим отношениям должно быть добавлено т, н. условие Чепмена ≈ Жуге, согласно к-рому скорость Д- относительно продуктов реакции равна местной спорости звука в продуктах Д. Оно эквивалентно требованию отсутствия возмущений фронта волны Д. со стороны продуктов реакции, чей обусловлено осн. свойство Д. ≈ постоянство е╦ скорости.
При в ез пики о вен ии Д. в газе вначале ударная волна адиабатически переводит вещество из состояния 1 в состояние 2 (рис. 2), зат(.'М в результате хим. реакции
Риг. г. Диаграмма состонния при д LTD на ц и он и ом и^речоде; АВ ≈ адидОатическвй процесс ври ударной полни *╧Д химического превращения; CD ≈ адиабата, соответствующая поведению вещества после завершения химической реакции; 1 ≈ 2 ≈ прямая Ммкслычша.
происходит переход 2 ≈ 5 по прямой, касающейся адиабаты CD (описывает расширение продуктов реакции после завершения хим. реакции}; точка касания 3 определяет поведение вещества аа фронтом волны Д.
Спорость Д. в газе зависит от Q и показателя адиабаты у : О = У'2(>(у3≈1). Для вычисления скорости Д. в жидких, и твердых средах необходимо знать ур-пне состояния продуктов реакции в них, имеющиеся снеце-нин о т; рои чаще яссго недостаточны.
Идеальный плоении фронт Д., как показывают экс-пррпм. и теоретич. исследования, часто оказывается неустойчивым к малым возмущениям, поатому он пульсирует и имеет сложную структуру,≈ появляются нз-лимы, темп-pa газа в которых выше, чем в плоском фронте. В результате могут образоваться очаги самовоспламенения.
При нек-рых условиях потери энергии вовне становятся значительными, что не позволяет развиваться Д. Существуют пределы Д. по концентрации горючею, диаметру заряда, давлению.
