где Дл у д{я| состояния SD,. Отсюда получалось бн^г£~/Р'/и, nftioiKfiHiie усложняется заметным вкладом обменных токов, наличие к-рых демонстрируется расхождением (^10%) эксперим. н теоретнч. значений сечения захвата теплоных нейтронов (n-гр≈н!≈f). Наиб, надежно доля 3О1-состояппп определяется по положению и величине провала в угл. зависимости сечения упругого рассеяния протонов и пионов высоких энергий на Д., откуда /ID≈ 0,0≈С,5%.
S к О-вилцовые ф ции при больших можпуклопных расстояниях г имеют вид:
где а.≈ (т£св)''', т ≈ масса нуклона, Л5 = 0,8802, 1| = -0,0271.
Структура Д. изучена весьма детально, напр. элек-трмч. форм фактор измерен до переданных Д. импульсов 2,5 ГэВ/с, что отвечает расстояниям <0,2 -10~13 СМ. Информация о структуре Д. является важной составной частью при построении потенциалов нуклон-нук-лонного взанмодрйствня.
Т. к. Д.≈ глабосвязамная система нуклонов, сечение взаимодействия с ним частиц высокой энергии с точностью до небольшой поправки (~- неск. %) равно сумме сечений на протоне и нейтроне. Поэтому Д. -уникальный источник данных, о BJ «им о действиях нейтронов. Из-за сравнит, простоты Д. служит «пробным камнем» при разработке моделей ядерных реакций. Возбужд╦нных состояний Д. не имеет. Не исключена примесь ( ≈ 1%) состояний, отличных от двухпуклонных (изобарные конфигурации, мпогокварковые состояния и т. п.).
Лит.- С и т е к к о А. Г., Т а р т я к о в с и и в В. К., Лекции по теовпи ядра, М., 1972; Е [> э у н Л- Е-. Д ж с и-с о и А. Д., H\b-jiuH-nY^jn«mbie n ,vi им идей стаи it, пер. с англ., М.. 1979. ' К. М. Кол hi басня.
ДЕКА... (от греч. deka ≈ десять) (да, da] ≈ приставка для образования наименования кратных единиц, в 10 раз больших исходных. Напр., 1 дал=10 л. ДЕКОРЙРОВАНИЕ (от лат. decoro ≈ украшаю) ≈ метод обнаружения в кристаллах точечных дефектов, дислокаций, ступеней роста н др. нарушений идеальной структуры, заключающийся в осаждении на поверхности кристалла из газовой или жидкой фазы пли введении н объ╦м кристалла хим. путем веществ, оседающих и виде микрочастиц на дефектах н тем самым их выявляющих. Декорированные кристаллы изучают методами оптич. и электронной микроскопии. Метод Д. используется при исследовании процессов образо-ванля и роста кристаллов, их реальной структуры, зпитаксии, при изучении хим. реакций на поверхностях тв╦рдых тел.
Лит.: Декоры|iпилипе пппррхпоетп твердых тел. Мг, 1976.
ДЕКРЕМЕНТ ЗАТУХАНИЯ (от лат. decremenlum '≈ умпныпечие, убыль) (логарифмический декремент затухания) ≈ количественная характеристики быстроты затухания колебаний в линейной системе', представляет собой натуральный логарифм отношения двух последующих максимальных отклонений колеблющейся величины в одну и ту же сторону. Т. к. в ликсГшой системе колеблющаяся величина изменяется по закону .г≈Хпе"11' sin wl (где постоянная величина а ≈ коэф. затухания) и два последующих напб. отклонения в одну сторону .Yt л X, (условно паз. «амплитудами» колебаний) разделены промежутком времени Т = '2.п./ш (условно нал, «периодом» колебании), то Х^Х^еът, и Д. з. ii ≈ln(X'1'1Ya) ≈ aT,
Так, напр., для механич. колсбат. системы, состоящей из массы т, удерживаемой в положении равновесия пружиной с ноэф. упругости k и испытывающей трение силой FT, пропорциональной скорости о (!∙', = ≈ иг, где Ь ≈ коэф. пропорциональности), Д. з.
При малом затухании (й2/4т2<Я:т) rf^nb/V^'fi- Аналогично для электрич. контура, состоящего иа индуктивности L, активного сопротивления R и ╦мкости С, Д. а.
ли
578
При малом затухании (fi2/4L«<l/i.C) d^-nIi/УL/C .
Для нелинейных систем закон затухания колебаний отличен от закона е-13-', т. с. отношение двух последующие «амплитуд» (и логарифм этого отношения) не оста╦тся постоянным; поэтому Д. з. не имеет такого опрсдсл. смысла, как для систем линейных. ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР ≈ процесс, при к-ром из одного атомною ядра возникают 2 (реже 3) ядра ≈ осколка, близких по массе. Этот процесс энергетически выгоден для Bees р-стабильиых ядер с массовым числом А>100.
Историческая справна. Д. н. обнаружено в 1939, когда О. Ган (О. TIahn) и Ф. Штрасмаи (F. Strassmaim) однозначно доказали, что В результате взаимодействия нейтронов с ядрами урана U появляются радпоакт. ядра с массами и зари дамп примерно вдиос меньшими, чем масса и ;1аряд ядра U. В том же году Л- Майтнер (L. Meitnor) и О. Фриш (О. Friscli [1]) для обозначения этого процесса ввели термин «Д- я.» и отметили, что при этом выделяется огромная энергия, а Ф. Жолио-Кюри (F. Joliot-Curie) с сотрудниками и одновременно 9. Ферми (Е. Fermi) с сотрудниками обнаружили, что при делении происходит испускание неск. нейтронов (нейтроны деления). Это послужило основой для выдвижения идеи самоподдерживающейся ядерной цепной реакции деления я использования Д. я. в качестве источника энергии. Основой совр. ядерной энергетики слунгит деление ядер 23SUT га9Ри цод действием нейтронов (см. Ядерный реактор],
Интерпретацию Д. я. как деления однородной заряж. жидкой капли под действием кулоновских сил предложили в 1939 одновременЕЮ Я. И. Френкель, Н. Бор (N. Bohr) а Дж. Уипер (J. Wheeler (21). Капельная модель деления не потеряла значения до сих пор (см. Катльноя модель ядра}- В этой теории ядро в процессе деления изменяет форму: из сферического оно деформн-
Р
D.6
0,5 -
Рис. 1. Зависимость псронтно-сти вынужденного деления ядер под действ ней дейтронов Р = =^о(й. p/)/o(d, р) от энергия g ' возОужленпя делящегося ядро; UJ °'d, f/> ≈ кочоние деления, old, р) ≈ полное сечение.
0,1
руется сначала в вытянутый сфероид, у к-рого затеи на экваторе образуется перетяжка. Возникает гантеле-обрязная фигура, и, когда ппретяжка рв╦тся, образуются оеколки. Конкуренция сил поверхностного натя-жопня, удерживающих ядро от развала, и кудснюпских расталкивающих сил в капельной модели определяется параметром, наз. параметром делимости, к-рый пропорционален ZV/1, где Z ≈ ат. номер элемента. С увеличением параметра делимости растет нестабильность атомного ядра относительно деления [3, 4].
В дальнейшем било обнаружено Д. я. под действием «-частиц, протонов, -^-квантов и др. Д. я,, происходящее под действием разд. частиц, наз. вынужденным. Вынужденное Д. я. является разновидностью ядерных
