поведение разности насел╦шюстсн имеет колебательный характер:
ветстзует прецессии
Рис. 3. Прецессия вентора Ejroxa ь отсутствие релаксации.
Л'-и
Соответствующие колебания с частотой испытывают ирп этом поглощение н преломление резонансной среды (рис. 2). В векторной модели это соот-вектора Блоха с постоянной длиной вокруг направлении О'= = ≈*й |-А-б (рис, 3). Частота ко-леблшш II точном резонанса (б 0) £2' = Q называется частотой Ра б и.
Колебания разности насел╦п-постей двухуровневого атома под действием резонансного поля называется нутацией (см. Оптическая it tf гп а и it я).
Особенности поведения Д. с. в сильном резин лиси ом ал.-магн. поло обусловливают целый ряд резонансных нелинейных эффектов, таких, как затухание сеобсд-н/>й па.гяризчции. оптическая нутация, л-г/.игсг/л ьс, сам амидуциро-ваниая прозрачность, фотонное эхо.
В случае, когда взаимным влнпписы двухуровневых атомон нельзя пренебречь, использование ур-лин (2) некорректно и необходимо рассматривать ансамбль Д. с. в целом.
Лит./ Лпанвсевич II. А., Основы теории вдаимолсй-стиия света с веществом. Минск. 1П7Т; л и л е н Л . Э li ? ти п и Дж., Оптический резонанс и дпух уровне вые атомы, иср-сингл.. М., 1378; Нелинейная спектроскопия, под ред. Н. Плом-Сергена, пер. с англ., М., Ш9; Шумсйкео Р.. Когерентная инфракрасная спектроскопия нестационарных процессов, ч кн.: Ладалпал и когерентная спектроскопия, а ср. с яш'л., М., 1982. к. Н. ДрпС.ович.
ДВУХФАЗНОЕ ТЕЧЕНИЕ ≈ точение гетеродины* смесей, в отличие от течении однородных по фазовому состоянию гомогенных смесей: смеси газа с каплями жидкости или твердыми частицами (газовзнесь), смеси жидкости с тв╦рдыми частицами (суспензия), смеси жидкости с каплями др. жидкости (эмульсия], смеси жидкости с пузырями; течение водонасыщенных грунтов, композитных: материалов и т.п. Д. т. может сопровождаться фазовыми превращениями ≈ конденсацией и испарением, плавленпем, кипением и кристаллизацией. При Д. т. происходят и др. сложные физ.-мсханич. процессы. Так, при движении газа, содержащего жидкие частицы, возможно их дробление под действием аэродипамич. сил, их слияние (коагуляция) из-за разности в скорости* частиц ризл. размера, а такте интенсивный теплообмен между галом н частицами. В пароищдкостных потоках, движущихся в трубах, возможны образование пленок на стенках трубы, срыв и осаждение капель на них, теплообмен между паром, каплями и пленкой. При Д. т. процессы трения, теплообмена, характер распространения звука, интенсивность ударных волн существенно иные, чем при тече-∙нии гомогенных СМРСНЙ. При Д. т. происходит взаимодействие фаз пут╦м обмена массой, импульсом н энергией, характер к-рого зависит от формы, массовой доли, фш. свойств н размеров включений (жидких или твердых частиц, пузырьков). В общем случае каждая из фаз имеет своп давление, темн-ру, плотность п скорость движения. Для описания Д- т. сплошной среды используется понятно о многоскороетно.м континууме с взаимопроникающим движением составляющих. Мпогоскоро-стной континуум представляет собой совокупность N континуумов, каждый из к-рых относится К своей составляющей (фазе или компоненте) гмесн и заполняет одни и тот ж« объ╦м, лаиятый смесью. Для каждого из зтих составляющих континуумов в каждой точке определяготсн обычным образом платность, скорость
и др. параметры, относящиеся к своему континууму и cnoeii составляющей смеси. Т. о., в каждой точке объ╦ма, занятого смесью, будет определено N плотностей, темп-р, скоростей н т. д. Так, в Д. т. гаяовзвесн газ и группы частиц различных размеров образуют ииогоскоростной континуум в соответствии с числом таких групп.
При малых размерах частиц Д. т. смеси газа и частиц ложно рассматривать как течение пек-риги фиктивного газа, имеющего те же темп-ру, давление н скорость, что IF двухфазная смесь, но отличный от газовой фазы показатель адиабаты у, тепло╦мкость ср к плотность р". Величины -f, cp , f," фиктивного газа зависят ОТ массовой доли частиц, показателя адиабаты газоной фазы Y) тенлоеикостей га.яовой фазы с└ н частиц cs,
Д. т. имеют место в авнац. и ракетко-иосмич. тел-пике, хим. технологии, обычной и атомной энергетике, во яп. метеорологи1!, процессах.
Лит.: Дейч М. К.., О и л и п п о п Г. А., Газолина ми к а
уяазныч ''pea, £ изд., М., 1081; Coy С. Гидродинамика многофазных систем, п≥. С англ., 11,, 1971; К [i н и к и А. Н. и др., Механика многофазных сред, и <:».: Итоги неуки и -техники. <;рр. Гидромеханика, т. О, м.. 1972; С т е р н и н Л. Е., Основы газодинамики двухфазных течений неоплат, М., 1974; II и г м а т у .1 и к Р. И., Основы механики гетерогенных сред, М , II17K. У. Г. nuj>j,ju,)e. ДВУХФОТОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ≈ процесс излучения двух фотонов во время одного квантового перехода излучающей системы. Суммарная энергия обоих фотонов равняется энергии лзрсхода (ЬКу-Ъщ-^-,. Ш5≈ ≈ \Е, где (и,, ш2 ≈ частоти фотонов. Распределение по энергиям испущенных фотонов симметрично (в шпале энергии] относительно точки /iw1 = /Hi>a= &E/2. Д. и. дает сушяг/гввнпый вклад в непрерывный спектр планетарных туманностей, сравнимый с рекомбинпц. излучением, и играет важную роль в формировании спектров излучения горячей разреженной плазмы ряда аст-рофнз. объектов {короны зв╦зд, остатки снсрхновы-;, туманности, ионы HII п др.) н лабораторных установок (типа «Токамак», «Стеллариторп и др.).
Вероятность Д. и., как правило, значительно меньше вс рентное тс Г| однофотонпых процессов, поэтому Д. и. "грает ролт, лишь тогда, когда одиофотоштые переходы запрещены. Особый интеррс представляют 2 перехода: ls--2.c в атомах водорода и водородсшодоб]гых uonux и 1,92l,4*-l.!2i',S' в атоме гелия и гелнеподобных ионах. Вероятность перехода Is--2s равна 8,2-Z6 с~', где Z ≈ споктроскопнч. символ иона (для водорода Z=l). Для наиб, распростран╦нных гс л неподобных ионов Вероятности перехода (А) равны;
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ион
|
Hf 1
|
bill
|
С V
|
О VII
|
NelX
|
|
|
|
А, с~1
|
51,3
|
1,95.10а
|
3,3-10'
|
2,3. 10'
|
10'
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для ионои более высокой кратности А ~16,4-Z° е-'. Матричный элемент Д. и. аналогичен матричному Элементу для комбинационного рассеяния саета.
Лит.; Ран апорт Л. II., Зон Е. А.. М а н а к о в Н. Л., Теория ишогафотоиных процессов в атомах, М.. 1978; Drake б. W. F-, V i с t о г G. A., D a L g а г п о Д., Two-photim decay of the singlet and (riplet metastable stales of helium like inns, «PliyB. Rev.», 1ЭВВ, v. 180, p. 25.
И. Л. FirutM'iit.
ЛЕБЛЕПСКИЙ 1'АДИУС ЭКРАНИРОВАНИЯ ≈ лнрак-тирный пространственный масштаб в плаамо, электролитах или полупроводниках, на к-ром экранируется поле заряж. частицы за счет наквилииающсгося вокруг не╦ облака зарядов противоположного знака. Д- р. э. впервые был введ╦н в 1923 П. Дебаем (P. Debye) в развитой им теории сильных электролитов. С уч╦том экранировки эяектрич, потенциал tp (г), создаваемый вокруг заряж. частиц с зарядом Z? (е ≈ заряд электрона, Z ≈ атомный номер) на расстоянии г, определяется соотношением:
о
CQ Ш
Ш
ш
Ч
где
≈ Д Р-
571
