в др. величины, обычно электрич. природы. Д. используют также в системах автоматич. управления.
Лит.; А г с ╧ к и и Д. II., Костина Е. Н., Кузнецова Н. Н., Датчики контроля и регулирования, 2 изд., М., 1965; И о р и ш Ю. И., К систематизации некоторых понятий в области измерительной техники и приборостроения, «Приборы и системы управления», 1980, ╧ 10+ с. 12.
Ю- И, Иориш. ДВАЖДЫ ЛОГАРИФМИЧЕСКИЕ АСИМПТОТИКИ ≈
асимптотики сечений рассеяния (взаимодействия) частиц при высоких зьершях, в к-рых каждая степень малой константы связи входит вместе с произведением двух больших логарифмов от энергии (£) или переданного 4-импульса (q); возникают при уч╦те эффектов множественного тормозного испускания квантов безмассовых векторных полей (электромагнитного, глю-ошюго) ≈ переносчиков взаимодействия в квантовой электродинамике (КЭД) и квантовой хромодинамике (КХД).
Заряж* частица окружена равновесным собств. полем, к-рое в виде сопровождающего излучения «стряхивается» при рассеянии частицы с большой передачей 4-импульса. В релятивистском случае (Sjm > 1; £,т~≈ энергия и масса частицы; принята система единиц
И∙ = с = 1) размер области ж╦сткого взаимодействия
(~ 1/1/"| <?2 [) оказывается значительно меньше расстоянии гй££/т2, на к-рых формируется тормозное излучение с характерным спектром;
a
Здесь о> ≈ энергия кванта, в ≈ угол его вылета, а х ~ Via?» С1 ≈постоянная. Для испускания фотона электроном (мюоном) С≈ 1; в КХД а≈»∙ а5> для испускания глюона кварком и глюоыом соответственно С = ≈ * э и С--3. В результате полная вероятность испускания мягкого кванта с со < @ вдоль направления
движения заряж. частицы (0 < врассеяния) и; ≈
оказывается пропорциональной произведению двух больших логарифмов от анергии 8 и квадрата переданного импульса q* (символически: w ~ c&L2), и излучение становится вероятным, несмотря на малость константы связи а (а5). При этом истинным параметром теории возмущений становится величина cti2 ~ 1, и возникает необходимость уч╦та всех радиационных поправок вида (ocLa)n, связанных с испусканием любого числа (п) как реальных, так и виртуальных квантов поля (фотонов, глюонов)* Соответствующие ряды уда╦тся построить и явно просуммировать.
Уч╦т виртуальных рвдиац. поправок [1] приводит к характерному подавлению амплитуды осн. процесса вида ехр (≈ctL2}, к-роо компенсируется в полном сечении вкладами процессов с испусканием реальных тормозных квантов. В тех случаях, когда нормальное для данного ж╦сткого процесса испускание реальных квантов невозможно (напр., из-за ограничения их фазового объ╦ма), компенсация оказывается неполной, в результате чего возникают Д. л. а. формфактор-
ного типа ехр{≈^и^), где wi ≈ вероятность ис-
t
пускания начальной или конечной частицей i, участвующей в ж╦стком взаимодействии, одного тормозного кванта в кинематически запрещ╦нной области. Не меняя величины полного сечения, уч╦т дважды лога-рифмич. формфакторов существенно влияет на распределения по импульсам частиц, участвующих в реакции, сглаживая структуры (резонансные пики, кине-ыатич. особенности и т. п.) в дифференц. сечениях ж╦стких процессов.
Д. л. а. неформфакторного типа, свойственные процессам, сечения к-рых модифицируются при уч╦те многоквантового обмена или многоквантовой аннигиляции [2, 3], описываются более сложными функциональными зависимостями, Такие Д. л. а. возникают также в задачах, связанных с изучением свойств
самого тормозного излучения. Это откосится, в ча-стностл, к описанию множественности, энергетич. и углового распределения, корреляций мягких партоноа (тормозных глюонов и генерируемых ими вторичных кварк-антикварковых пар). Рост с энергией множе-ственности мягких глюонов, размножающихся каскадным образом, а также другие черты спектров партоион, описываемых Д. л. а. в КХД, определяют свойства адронных струй в ж╦стких процессах.
Обзор Д, л. а. в квантовой электродинамике см.
в [4], относительно Д. л. а. в КХД см. в [5].
Лит.: 1) Судаков В. В., Вершинные части для сверхвысоких энергий в квантовой электродинамике, *ЖЭТФ», 1956, т. 30, с. 87; 2) Г о р ш к о в В. Г, и др., Дважды логарифмические асимптотики в квантовой электродинамике, лКдсф. физика», 1967, т. 6, с. 129; 3) и х же, Электрон-поэитрицное рассеяние назад при высоких энергиях, там же, с. 361: 4) Г о р-ш к о в В. Г., Электродинамические процессы во встречных пучках частиц высоких анергий, «УФН», 1973, т. НО, с. 45; 5) DoksJiitzer Yu., Dyakonov D., Troyan S., Hard processes in quantum chromodynamics, «Phys. Rupts», 1980, v, 58 C, p. 26». Ю. Л. Дикшицер.
ДВИЖЕНИЕ (в самом общем смысле этого слова) ≈ представляет собой изменение вообще (в пространстве с течением времени). Оно является важнейшим атрибутом материи ≈ способом е╦ существования. Материя без Д. столь же немыслима, как и Д. без материи. Источником Д. является единство и борьба противоположностей, свойственных самой материи.
Д. определяет все свойства и проявления окружающего нас материального мира. Оно ≈ способ бытия любого материального объекта, в том числе и элементарных частиц. Квантовая теория поля, в частности, приводит к представлениям, согласно к-рым непрерывные превращения элементарных частиц друг в друга составляют существо их бытия.
Д. материи многообразно по своим проявлениям и существует в разл. формах, начиная от простейшего механич. движения и кончая сложнейшими биол. п
СОЦИаЛЬНЫМИ Процессами. Г. Я. Мякишеа.
ДВОЙНИКОВАНИЕ ≈ образование в монокристалле областей с измен╦нной ориентацией к ристал ли ч. структуры ≈ зеркальным отражением структуры материнского кристалла (матрицы) в определ. плоскости (плоскости Д.), поворотом вокруг крпсталлографич, оси (оси Д.) ьа определ, угол либо др. преобразованиями симметрии (см. Симметрия кристаллов)* Матрицу и двойниковое образование наз. двойником. Д. может происходить в процессе кристаллизации из-за нарушений в укладке атомов при нарастании атомного слоя и при срастании соседних зародышей. Д. может происходить также при деформации кристалла, при быстром тепловом расширении п сжатии, при нагревании деформиров. кристаллов, прл переходе из одной модификации кристалла в другую (см. Полиморфизм). Если однородность структуры монокристалла нарушена многочисленными двойниковыми образованиями, то его называют полисинтетическим двойником. В кристаллах сегнстовой соли двойники, являющиеся одновременно доменами с-ег исто-электрическими, возникают в результате перехода кристалла из ромбич, структуры в моноклинную (при
темп-ре Кюри).
Лит.: Современная кристаллография, под ред. Б. К. Вайн-штейна, т. 4, М., 1981.
ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ ≈ раздвоение светового луча при прохождении через анизотропную среду, обусловленное зависимостью показателя преломления (а следовательно, и скорости волны) от е╦ поляризации и ориентации волнового вектора относител ыго кристаллографич. осей, т. е- от направления распространения (см. Кристаллооптика, Оптическая анизотропия). При падении световой волны на поверхность анизотропной среды а последней возникают две преломл╦нные волны, имеющие разную поляризацию и идущие в разных направлениях с разл. скоростями. Отношение амплитуд этих волн зависит от поляриза-
Ш
О
X 'X О
