5
ется в плоскости, перпендикулярной Д. с.т наз. нее- с колебаниями кристаллит, реш╦тки (маг нон -фон они о е
л е в с к и м и Д. с. [Л. Неель (L. Neel, 1944); см. Нееля рассеяние), а также благодаря рассеянию спиновых
стенка]. Толщина и поверхностная энергия блоховских волы на дефектах, примесях и др. несовершенствах
и неелевских Д. с. различны за сч╦т магн. диполь- структуры магн. кристалла. В отличие от релаксации
диполъного взаилю действия. однородной спиновой подсистемы, ДС имеет ещ╦ один
В общем случае Д. с. в одноосном кристалле врагде- канал диссипации энергии, связанный с наличием до-
ние намагниченности ПРОИСХОДИТЕ плоскости, проходя- пс1лнит. ветви спиновых волн ≈ пзгибных колебаний
щей через ось анизотропии и пересекающей Д. с. ДС. В результате прямых и многоступенчатых процес-
под произвольным углом. За центр Д. с. выбирают сов спиновой релаксации при движении ДС энергия,
плоскость, в к-рой вектор ЛГ, перпендикулярен оси выделяемая благодаря перемагничива'нию образца,
анизотропии. Вращение вектора намагниченности в переда╦тся в конечном итоге в фопонную подсистему
Д. с. может происходить по или против часовой стрелки кристалла, т. е. превращается в теплоту.
(т. е. существуют правовращающие и левовращающис Первые экспериментальные исследования Д. с. д.
Д. с.)- Сочленение Д. с. с разл. направлением вращения проводились К. Сикстусом и Л. Тонксом (К. I, Six-
происходит по блоховским линиям (БЛ; tus, L. Tonks, 1931} в ферромагнитных проволоках
см. Блоха линия). При переходе через БЛ по центру из сплава Fe≈ Ni. Начало теорстич. исследований
Д. с. направление намагниченности изменяется на по- Д. с, д. было положено работой Л.Д.Ландау к
ловину оборота (на угол ±я). Сочленение разных БЛ Е. М, Лифшица (1935), в к-рой проводился анализ
происходит в блоховскои точке (БТ; см. Д. с. д. на основе ур-ний движения магн, момента е
Блоха точка). Елоховские линии и точки определяют уч╦том релаксац. процессов. Дальнейший прогресс в
структуру Д. с, изучении Д. с. д. связан с исследованиями мопокрис-
Д. с.т БЛ и БТ характеризуют топологически устой- таллич. ФМ (с нач. 50-х гг. 20 в.), затем тонких метал-
чивые типы распределения намагниченности в окрест- лич. пл╦нок (с 60-х гг.) и монокристаллич-. пл╦нок
ности соответствующих плоскостей, линий и точек магнитных диэлектриков (с нач. 70-х гг.). В 80-х гг.
кристалла. Переход от этих неоднородных распреде- значит, успехов достигла теория, рассматривающая
лений к однородному требует затраты энергии, про- Д. с. д, как динамику магн. солитоиа ≈ нелинейной
порциональной соответственно объ╦му, поверхности уедин╦нной волны намагниченности,
или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. Исследования Д. с, д. основываются на измерении
ле могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают потока магн. индукции, меняющегося при движении ДС
образец по нек-рой поверхности, либо образуют цилпнд- в образце; на Фарадея эффекте (в прозрачных магн.
рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами материалах) или магнитооптич. Керра эффекте (в ке-
на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические прозрачных материалах). Для определения дпнамич.
магнитные домены), либо образуют замкнутую поверх- параметров ДС используют частотную зависимость
ность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов амплитуды колебаний ДС в перем. магн. поле. Пря-
(наир.1 в пл╦нках оиредел. толщины) реализуются мое определение зависимости скорости движения изо-
Д. с, смешанной блоховско-неелевской структуры (т. н, лировашюй ДС от величины приложенного магн. поля
стенки с поперечными связями). проводится по времени пробега ДС между двумя катуш-
В средах с многой одре щ╦точной магнитной атомной ками индуктивности (метод Сикстуса и Тонкса), Приме-
структурой (см. Подреш╦тки магнитные, Антиферро- няется также магнитооптич. модификация этого метода,
магнетизм] Д. с. классифицируют не только по гра- основанная на измерении времени пробега ДС между
иичным условиям, типу распределения вектора на- двумя коллимироваиными лучами плоскополяризован-
магничснкости, но и по типам распределения векторов ного света. Для исследования Д. с. д. используют
антиферромагнетизма, также визуальные методы стробоскопич, наблюдения
Лит.: X у 0 е р т А., Теория доменных стенок в упоря- доменной структуры, а также высокоскоростную фото-дочекных средах, прр. с нем., М., 1977. В, Г. Барьяхтар. графию.
ДОМЕННОЙ СТЕНКИ ДИНАМИКА ≈ поступатель- Сила, вызывающая движение ДС* определяется раз-
ное или колебательное движение доменной стенки ностью плотностей энергий граничащих доменов во
(ДС) в магнитоупорядоченном веществе с магнитной внеш. поле В и равна FB=B(M + ≈ M_)S, где М _,_ и
доменной структурой [в ферромагнетиках (ФМ), фер- дг_ _ магн, моменты в соседних доменах, S ≈ пло-
римагнетиках (ФРМ) и слабых ферромагнетиках щадь плоской ДС. Сила, действующая на единицу
(СФМ)], возникающее под действием приложенного площади ДС (магн, давление РВ)> в случае (180°-пой
постоянного, импульсного либо переменного по знаку дс) равна PR=FHJS^2MSB, где MS=\M + j = |А/_ | ≈
магн. поля. Часто рассматривают поле, параллельное намагниченность насыщения. Магн. давление стремится
намагниченности в одном из смежных доменов. Причи- сместить ДС в сторону домена с большей плотностью
ной движения ДС является нарушение равновесия энергии. Если не учитывать изгибов ДС, то ДС можно
магн. доменной структуры, возникающее при вклю- охарактеризовать эфф. массой и рассматривать Д. с. д.
чении и изменении во времени внеш. магн. поля. До- при не слишком больших скоростях как динамику ма-
мены, магн. моменты в к-рых оказываются энерге- териальной точки. Дифференц. ур-шзе движения ма-
тически в более выгодном положении, стремятся уве- териальной точки применительно К ДС имеет вид: личить свой объ╦м за сч╦т доменов, магн. моменты
в к-рых имеют менее выгодное направление в магн. тх ≈ ≈ ря ≈ kx-\-P% (1) поле. Смещение ДС происходит пут╦м вращения магн.
моментов в стенке. Д. с. д. определяет один из меха- (ДС смещается вдоль оси х, ее нач положение равно-
низмов перемагничивания магнитоупорядоченных весин при Рц=0 соответствует а:=0), В ур-нип (1) т ≈
веществ, а также частотную зависимость магнитной насса единицы поверхности ДС [понятие «масса ДС»
восприимчивости, было введено В. Д╦рингом (W. Doring, 1948)]; ≈ ря ≈
Скорость поступательного движения ДС опрсделя- сила торможения (трения), р ≈ параметр вязкого за-
ется балансом изменения энергии магн. моментов тухания; ~kx ≈ квазиупругая сила, обусловленная
во внеш. магн. поле и энергии диссипации, связанной с изменением энергии образца при небольшом смещении
процессами релаксации магн. моментов (спинов) в дви- ДС из нач. положения равновесия. Квазиуиругая сила
жущейся ДС, а также с вихревыми токами, ицдуциро- может быть обусловлена полями размагничивания в
ванными движением ДС в проводящем магнетике. образце конечных размеров, наличием градиента пост.
Релаксация магн. моментов осуществляется посродст- магн. поля, взаимодействием ДС с дефектами струк-
вом взаимодействия меняющих ориентацию магн. туры магнетика, инородными включениями и др. магн.
моментов между собой (магнон-магнонное рассеяние) и неоднородностями.
Ш ^ Q
