ш
л.
о
о. О
механизмах, поддерживающих существование горячих К. з., см. в ст. Зв╦здные атмосферы. Не все зв╦зды обладают горячими коронами. Не имеют корон гиганты и сверхгиганты спектральных классов более поздних, чем КЗ (т. е. с эффективной температурой ниже, чем у зв╦зд класса КЗ), а также, видимо, более
горячие звезды с очень мощным зв╦здным ветром.
Н. Г. Бсчкар╦в.
КОРОТКИЕ ВОЛНЫ (декаметровые волны) ≈ радиоволны в диапазоне длин волн от 10 до 100 м (30≈3 МГц). На характер их распространения сильно влияет ионосфера Земли. Загоризонтное распространение К. в. осуществляется преим. путем их отражения от ионосферы или многократного отражения от ионосферы и поверхности Земли. На небольшое расстояние (-≈500 км) К. в. могут распространяться в виде земной волны. Возможно и сверхдальнее, в частности кругосветное, распространение К. в. вдоль ионосферных волноводов (см. Полноводное распространение радиоволн).
Частота, при к-рои К. в. отражаются от ионосферы, зависит от угла их падения на ионосферу и концентрации электронов на уровне отражения. При углах, меньших нек-рого критич. значения, К. в. перестают отражаться от ионосферы. Вследствие этого в радиосвязи возникают зоны молчания, а для радиотрассы определ. протяж╦нности существует макс, применимая частота радиосвязи. В зависимости от длины трассы, времени суток и геофиз, условий эта частота может изменяться практически но всем диапазоне К. в. В нюк. слоях ионосферы К. в. могут сильно поглощаться, особенно в периоды ионосферных возмущений, вызванных солнечной активностью. В высоких широтах это явление приводит к длит, нарушениям радиосвязи. При ионосферном распространении К. и. большой амплитуды возникают нелинейные явления и неустойчивости плазмы, приводящие к искусств, ионосферным возмущениям.
К. в. используют в радиосвязи, при исследовании ионосферы Земли и планет, внеш. слоев солнечной
короны, др. радиоастр, объектов.
Лит.: Гинзбург В. Л., Распространение злектро-магнятных волн о плазме, 2 изд., М., 1%7; Альперт Я. Л., Распространение радиоволн и ионосфера, М., 1060; Д э в и с К., Радиоволны в ионосфере, пер. с англ., М., 1073.
Л. М. Ерухимов.
КОРПУСКУЛЯРНАЯ ОПТИКА (от лат. corpusculum≈ тельце, частица) ≈ раздел физики, в к-ром изучаются законы движения заряж. частиц (электронов и ионов) в илектрич. и магн. нолях. Назв. «К. о.» отвечает аналогии, существующей между движением частиц в УТИХ полях и распространением света в оптически неоднородных средах. Подробнее см. Электронная и ионная оптика.
КОРПУСКУЛЙРНО-ВОЛНОВОЙ ДУАЛИЗМ ≈ важ-иешпсе универсальное свойство природы» заключающееся в том, что исем микрообъектам присущи одновременно и корпускулярные и волновые характеристики. Так, напр., электрон, нейтрон, фотон в одних условиях проявляются как частицы, движущиеся но классич. траекториям и обладающие определ, энергией и импульсом, а в других ≈ обнаруживают свою волновую природу, характерную для явлений интерференции и дифракции частиц. В качестве первичного принципа К.-в. д. лежит в основе квантовой механики и квантовой теории поля.
Впервые К.-в. д. был установлен для света. Выполненные к кон. 19 в. опыты До интерференции, дифракции и поляризации света, казалось, однозначно свидетельствовали о его волиовой природе и подтверждали теорию Максвелла, установившую, что свет представляет собой эл.-магн. волны. Вместе с тем М. П.чаик (М. Planck} в 1900 показал, что для объяснения закона равновесного теплового излучения необхо-., . димо принять гипотезу о дискретном характере из-464 лучения, полагая, что энергия излучения кратна нек-
рон величине е, названной им квантом энергии; e=fev, где v ≈ частота волны, ч h ~ постоянная, имеющая размерность действия и названная позже Планка постоянной. Впоследствии выяснилось, что более удобной является величина К=й/2я«1,05-10~г7 эрг-с,
тогда е≈£со, где to ≈ 2nv ≈ круговая частота волны. Поскольку предположение о дискретном характере излучения противоречило волновой теории света, согласно к-рой энергия световой волны может принимать любые (непрерывные) значения, пропорциональные квадрату амплитуды эл.-магн. колебаний, Планк сначала связывал дискретность анергии излучения со свойствами излучателей (атомов). Однако в 1905 А, Эйнштейн (A. Einstein), исходя из экспериментально установленного Вина закона излучения (к-рый является продельным случаем Планка закона излучения,
справедливым ири больших частотах: Й<й>£Г, где Т ≈ абс. темп-pa), показал, что энтропия излучения в области справедливости закона Вина совпадает с энтропией газа, состоящего из частиц с энергией
е≈Aw. Так возникло представление о частицах света ≈
фотонах, несущих квант энергии е=Ао> и движущихся со скоростью света. В дальнейшем, исходя из релятивистской кинематики, фотонам был приписан импульс
p=(fnu/c)n=1ik [где « ≈ единичный вектор вдоль направления движения фотона, /с≈ (ш/с)п≈ (2лД)п ≈ волновой вектор]. Представление о фотонах было успешно использовано для объяснения законов фотоэффекта и спектров тормозного рснтг. излучения; оно получило окончат, подтверждение после открытия Комптона эффекта (1922). Т. о., было установлено, что эл.-магн. излучение наряду с волновыми обладает корпускулярными свойствами. В наиб, отч╦тливой форме значение существования К,-в. д. для излучения было выявлено в 1909 А. Эйнштейном, показавшим, что закон излучения Планка приводит к ф-ле для флуктуации энергии излучения, содержащей два члена, один из к-рых отвечает флуктуации энергии для совокупности классич. световых волн, а второй ≈ флуктуации энергии газа, состоящего из независимых частиц.
Для установления всеобщего характера К.-в. д. решающее значение имело изучение законов движения электронов в атоме. В 1913 Л, Бор (N. Bohr) использовал постоянную Планка для определения стационарных состояний в атоме водорода. При этом ему удалось объяснить наблюдаемые на опыте спектральные закономерности и выразить через заряд электрона, его массу и постоянную Планка радиус атома и Рид-берга постоянную, оказавшиеся в хорошем согласии с эксперим. данными. Способ нахождения стационарных состоянии электронов в атомах был усовершенствован А. Зоммерфельдом (A. Sommerfeld), показавшим, что для стационарных орбит классич. действие является целым кратным 2л/г, Успех теории Бора, привл╦кшего для объяснения атомных явлений квантовые представления и постоянную Планка, к-рая до этого, казалось» связывала лишь корпускулярные и волновые характеристики эл.-магн. излучения, нав╦л на мысль о существовании К.-л. д. и для электронов. В связи с этим Л, де Бройль (L. de Broglic) в 1924 высказал гипотезу о всеобщем характере К.-в. д. Согласно гипотезе де Бройля, любой движущейся частице с энергией е и импульсом р соответствует
волна с to = £//L и волновым вектором k≈p/Я, так же как с любой волной связаны частицы, обладающие
энергией &≈Дсо и импульсом />=;ikfe. Де Бройль отметил релятивистскую инвариантность привед╦нного соотношения, связывающего четыр╦хмерный вектор энергии-импульса частицы (г/с, р) с четыр╦хмерным волновым вектором (о/с, /с), и высказал предположение о том, что волновая механика частиц должна находиться в таком же соотношении с классич. механикой,
