454
Ш той
О О
той состояния спинового стекла является существование в н╦м очень широкого спектра врем╦н релаксации. Огромные времена релаксации в ст╦клах соответствуют одноврем. изменениям конфигурации очень большого числа спинов, порядка их полного числа. В этом смысле явления, происходящие в спиновых ст╦клах, можно назвать суперкооператив-ны-м и. Электрич. аналогами спиновых ст╦кол являются неупорядоч. тв╦рдые растворы, содержащие полярные группы атомов. Электрич, дипольное взаимодействие между полярными группами, будучи знакопеременным, приводит при достаточно низких темп-pax к образованию замерзшей хаотической конфигурации диполь-ных моментов. Основные свойства спиновых ст╦кол обнаруживаются и у электрических ст╦кол.
М. В. Фейгелъман,
КООРДИНАТНЫЕ ДЕТЕКТОРЫ (позиционно-чувст-вительные детекторы) ≈ детекторы элементарных частиц, ядерных фрагментов, тяж╦лых ионов, способные с высокой точностью локализовать отдельные точки их траекторий. С помощью К. д. определяют место прохождения, углы вылета, а по отклонению в магн. поле ≈ импульсы заряж. частиц. К. д. позволяют реконструировать сложную пространств, картину взаимодействия ядерных частиц в веществе, в т. ч. множественного рождения, каскадного размножения, рассеяния и излучения.
Различают трековые (визуальные) К. д. (Вильсона камера^ диффузионная камера, разрядно-конденса-ционная камера, пузырьковая, камера, искровая камера, стримерная камера, ядерная фотографическая эмульсия)', г о д о с к о п и ч. К. д., содержащие плотно упакованные детекторы малого размера [ионизационные камеры, Гейгера сч╦тчики, разрядные трубки.^ стри-мерные трубки (дрейфовые), сцинтилляционпые детекторы и полупроводниковые детекторы, приборы с зарядовой связью (ПЗС-детекторы)]; многоэлектрод-
Рие. 1. Пакет плоских дрейфовых камер (размером 3*1X0,3 м)
с о≈ 0,2 мм.
ные (многопроволочные) К. д. [газовые и жидкостные йОнизац. камеры, пропорциональные камеры^ дрейфовые камеры (рис. 1)т стриповые полупроводниковые детекторы]. Координаты траекторий частиц определяют по их трекам (следам) в трековых координатных детекторах или по номерам каналов (проволочек), где возникает сигнал.
Действие К. д. основано на локальном преобразовании малых порций энергии, затраченных частицей на ионизацию и возбуждение атомов вещества, в макро-скопич. сигнал, несущий информацию о месте прохождения частицы. Это достигается с помощью лавинообразного усиления в метастабильнон рабочей среде тре-jco ковог° К. д. (пересыщенный пар и т. п.) либо за сч╦т 458 ускоряющего электрич, поля и (или) благодаря внеш.
электронному устройству (усилителю, фотоэлектронному умножителю и т. п.).
Из-за диффузии электронов и ионов, образованных на пути частицы, их дрейфа в электрич. поле, у щи рения сгустков ионизации в процессе усиления (или следа в трековом К. д.), а также вследствие дискретной структуры К, д. (рис, 2, а) измеренная координата х к.-л. точка траектории частицы отличается на величину Дзг от е╦ истинного значения. Среднеквадратичное отклонение f75 значений Дя (рис. 2, б) определяет координатное разрешение 0 детектора. Как правило, ст^1 мм (табл.)-
В ядерной фотоэмульсии, небольших пузырьковых ка-
150
Анодные проволочки
Катодные проволочки
Корпус из карбопласта
J25
10Q
75
50
25 -
Рис. 2, а ≈ Схема шестигранной пропорциональной камеры (длина 0,8м, о ≈-45 мнм); б ≈ распределение результатов координатных измерений.
rt _rJ
О 0,5 Длг, мм
б
мерах с голографич. регистрацией треков, о стрн-мерных камерах высокого давления, стриповых детекторах и матрицах ПЗС о=0,5≈25 мкм. Благодаря столь высокому разрешению их используют в качестве т. н. вершинных детекторов при исследовании частиц высоких энергий для получения детальной информации о процессах в «вершине» взаимодействия (см. Комбинированные системы детекторов). Варьируя расстояние между электродами, состав вещества, режим (темп-ру, давление, ^напряж╦нность электрнч. поля, а в управляемых К. д.≈ амплитуду, длительность и запаздывание управляющего импульса), можно увеличить координатное разрешение. В многопроволочных К, д.
Рис. 3. Двухчастичный распад £°-бозона (на экране дисплея ЭВМ), зарегистрированный дрейфовой камерой ускорителч-коллайдера Лаборатории им. Э. Ферми (GUI A >.
этой цели иногда достигают, определяя координаты «центра тяжести» распределения амплитуд сигналов, навед╦нных на ближайших к месту прохождения частицы сигнальных проволочках. Аналогичный метод используют в г од ос конических и многопроволочных лив-
