445
тицы в процессе диффузии к стопкам разрядной трубки проходят расстояние
ге - y^Ja^N, (1)
к-рое характеризует размер области, заполненной разрядным током. При выполнении указанных выше условий ге оказывается много меньше радиуса разрядной трубка RQ-. Как следует из соотношения (1), радиус разрядного шнура тв уменьшается с ростом давления или разрядного тока. К. г. р. происходит вследствие возникновения радиальной неоднородности скорости образования заря/к, частиц и объ╦мной нейтрализации заряж. частиц, механизмы к-рых различны в каждой конкретной ситуации.
В разряде инертного газа резкая радиальная неоднородность скорости ионизации атомов электронным ударом связана с тепловым механизмом ≈ повышенным джоулевым нагревом газа вблизи оси трубки, где даже в диффузном состоянии плотности электронов и тока выше, чем на периферии. Выше плотность ≈ больше джоулев нагрев ≈ выше ионизация. Скорость ионизации, зависящая от отношения EjN'а или от степени ионизации N/Na (Е ≈ напряж╦нность элсктрич. поля, NZ ≈ плотность атомов), оказывается нелинейной при плотностях JV~10n см~3 и уже при весьма малых энерговкладах г£^0,1 Вт/см (i ≈ разрядный ток), когда объ╦мная нейтрализация заряж. частиц ещ╦ несущественна. Поэтому для К. г. р. в инертных газах необходимо преобладание объ╦мной рекомбинации ионов и электронов над пристеночной. Это условие выполняется при достаточно высоких давлениях р~10≈50 тор, когда основным сортом ионов становится молекулярный ион А2+, эффективно рекомбинирующий в объ╦ме в результате диссоциативной рекомбинации
Аъ+& -^2А. (2)
С ростом энерговклада темп-pa газа в разряде поднимается, при энерговкладах ^10≈100 Вт/м это приводит к термич, разрушению молекулярных ионов и уменьшению эффективности объ╦мной рекомбинации варяж. частиц. Возникает явление, обратное К. г. р.≈ расконтрагирование, к-рое проявляется в возрастании поперечного размера токового шнура с ростом разрядного тока.
В разряде молекулярного газа практически всегда преобладают молекулярные ионы, эффективно нейтрализующиеся в объ╦ме в результате диссоциативной рекомбинации. Подавляющая часть энергии, вводимой в разряд, расходуется на возбуждение молекулярных колебаний. Поэтому термич, неоднородность, наличие к-рой является необходимым условием К. г. р., возникает в случае, когда объ╦мная столкновит. дезактивация колебательно возбужд╦нных молекул преобладает над их диффузионным уходом на стенки разрядной трубки. Переход от стеночного механизма дезактивации колебательно возбужд╦нных молекул к объ╦мному происходит при превышении определ╦нного значения давления газа. Резкий, лавинообразный характер такого перехода обусловлен резкой температурной зависимостью скорости колебательной релаксации молекул.
К. г. р. в электроотрицательных газах происходит существенно легче за сч╦т нейтрализации заряж. частиц при образовании отрицат. ионов с последующей ион-ионной рекомбинацией. К. г. р, облегчается также под воздействием внеш. или собств. магн. поля, к-роо подавляет диффузию заряж. частиц (Пинч-эффект),
К. г. р. ограничивает выходные характеристики газоразрядных источников света, газовых лазеров, плазмо-химич. и магнитогидродинамич. установок. Эффективным средством подавления этого вредного явления служит конвективная прокачка или турбулизацня газа, снижающая термич. неоднородность разряда и уменьшающая время ухода заряж. частиц из разряда.
где мэкс и мин ≈ макс, и мин, светимос-
Лит..- Елецкий А. В., Механизмы сжатия тлеющего разряда, в сб.: Химия плазмы, под ред. Б. М. Смирнова, а, 9, М., 19&2, с. 151; Р а и з е р ТО. П.» Фшзика газового разряда, М., 1987. А. В. Елецкий.
КОНТРАСТ оптический (франц. contrasts, от лат. contra ≈ против и sto ≈ стою) ≈ безразмерная величина, характеризующая макс, различие в светимости (освещ╦нности) разл. частей объекта. В геом. оптике К, выражается как fc= (#М;жс
#мэкс и #
ти (для объекта) или освещ╦нности (для изображения). К. изменяется от 1 до 0. Отношение n^k'/k, где k' ≈ К. изображения, a k ≈ К. предмета, называется коэффициентом передачи контраста через оптич. систему. При определении х обычно пользуются стандартным объектом ≈ реш╦ткой, состоящей из параллельных светлых и т╦мных полос равной ширины. Вследствие аберраций и рассеяния света в оптич. системе х обычно меньше 1 и зависит от числа полос В на единицу длины в реш╦тке. Ф-ция х(Л) паз. частотно-контрастной характеристикой (4КХ) оптич, системы и наиб, полно описывает качество изображения.
Термин «К.» широко используется н в др. областях оптики. Фотография. К. ≈ разность наиб- и наим.
оптич.
плотностей Д£>≈ /> ≈
макс
в цветном
изображении ≈ разность приведенных к серому поверхностных концентраций пурпурного и голубого красители. К. интерференционной картины характеризует отношение разности яркостей в различных е╦ точках к соответствующей разности хода лучей. Цветовой К. служит характеристикой макс, различия в цветах объекта. Зрительный К.≈ особенность зрительного восприятия, в силу к-рой визуальная оценка наблюдаемого объекта меняется в зависимости от окружающего фона (т, н. одновременный контраст) либо от предыдущих зрительных впечатлений (последовательный контраст; см. Иллюзии оптические). Понятие К. используется в методе фазового контраста, к-рый применяется для наблюдения прозрачных объектов и состоит в пропорциональном преобразовании разности фаз соседних частей пучка в разность интенсивыостей.
Лит.: Б о р н М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Русинов М. М., Техническая оптика. Л., 197Я. А. П. Гагарин. КОНТРЧЛ╗НЫ в квантовой теории по-л я ≈ операторные выражения, обычно с бесконечными численными коэффициентами, к-рые по форме зависимости от операторных полевых ф-ций и их производных совпадают с отдельными слагаемыми полного лагранжиана рассматриваемой квантовополевой модели и вводятся для устранения ультрафиолетовых рас-ходимостей с помощью процедуры перенормировки. Т. ом К. компенсируют бесконечные слагаемые, содержащие УФ-расходимости. В т. н. перенормируемых моделях квантовой теории поля с помощью небольшого числа К. уда╦тся скомпенсировать эти расходимости в радиационных поправках любого, сколь угодно высокого порядка. Формально введение в лагранжиан подобных бесконечных К. эквивалентно изменению масс частиц и констант связи. Однако возникающие при этом связи между исходными, затравочными, и конечными, ттеренормированными, массами и зарядами
оказываются сингулярными. См. Перенормировки.
Д. В. Ширков.
КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛИНИИ (профиль спектральной линии) ≈ спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускания или поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уши рения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности / (о>)^ш вблизи частоты о>0 квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо≈ о>2≈o>i, где частоты o>i и <и2 определяются условием /(tot)≈/(co2)≈Va^MaKcW [/иакс((о) ≈ максимальное значение интенсивности], наз. шириной с центральной линии. Выделяют центр.
О
449
129
Физическая энциклопедия, т. 2
