X
.0
е n
< с
3 эВ) и A£S>A][P, так что внутрикристаллич. поле не может разорвать спин-орбитальную связь. Поэтому в кристаллах РЗМ и их соединений спиновой .S и орбитальной L моменты редкоземельных ионов, так же как и у свободных ионов, связаны сильной спин-орбитальной связью и в образовании магн. момента в этих веществах участвуют как спиновые, так и орбитальные моменты,
Лит.: 1) К о н с о л с к и и С. В., Магшггизм, Ы., 1971, с. 1.4U; 2) Е г о о k я II., Ferromagnetic anisotropy and Iho itinerant electron model, «Phys. Rev.», 1940, v. 58, p. 909; Я) К и-т т е л ь Ч., Введение в физику твердого теля, fnep, с англ. 1, М,, 1978, с. 764; 4) Боровик В. С., М IT л ь н е р А. С., Еременко В. В., Лекции по магнетизму, 2 изд., Хар., 1972, с. 60; 5) А л ь т ш у л о р С. А., К о а ы р е в Б. М., Электронный парамагнитный резонлнс соединений элементов промежуточных групп, 2 изд., И., 1972; 6) Круп и ч н а С!., Фи пеги а ферритов и родственных им магнитных окислов, пер. о нем., т. 2, М., 1976, с. 41; 7} Редкоземельные ферромагнетики и <шти ферромагнетик и, М., 196Г), с. 319. С. А. Никитин.
ЗАПАЗДЫВАНИЕ ТЕКУЧЕСТИ (задержка текучести) ≈ явление, к-роо характеризуется тем, что при мгновенном (очень быстром) приложении напряжения, превышающего предел текучести при статич. (очень медленном) пагружении, пластич. деформация возникает не тотчас, а по истечении нек-рого промежутка времени ≈ т. н. 3. т. Если напряжении снято до истечения периода 3. т., остаточных деформаций не возникает, т. е. в течение периода 3. т. материал деформируется уируго. Чем больше приложенное напряжение, тем меньше период 3. т. Значение периода 3. т. изменяется от псск. мс при напряжении порядка (и выше) статич. передела прочности до нсск. мин при напряжениях порядка статич. предела текучести. Явление 3. т, ч╦тко выражено в материалах, у к-рых па диаграмме растяжения есть площадка текучести (см. Предел текучести). Изучение 3. т. важно для оценки прочности конструкции при воздействии динамич. нагрузок (ударов, варывов и т. и,}. я. С. Ленский. ЗАПАЗДЫВАЮЩЕЕ ДЕЛЕНИЕ ЯДРА. Для тяж╦лых ядер, дал╦ких от линий р-стабилыюсти, энергия бета-распада может стать столь большой, что возбужд╦нное дочернее ядро делится. Возбужденное дочернее ядро в этом случае является спонтапно делящимся изомером (см. Деление ядер]. Период полураспада 3. д. я. совпадает с периодом р-раснада. 3. д. я. открыто в 1965 Г, Н. Фл╦ровым с сотрудниками (Дубна) и названо по аналогии с испусканием запаздывающих нейтронов из осколков деления. Оно обнаружено как для пейтрон-но-дефицитных ядер ≈ 228Np (Ti/t = i мин), 232Am (Ti/^= = 1,4 мин), 234Ат (7"»/8=2,6 мин), так и иейтрошю-избыточпых ядер ≈ азвРа (7Ti/,=9tl мин), 238Ра (Ti,'z ≈
≈ 2,3 мин). Сечение 3. д. я., образующихся в реакциях с тяж╦лыми ионами, оказалось небольшим (~ 10 ~34 см2), т.е. вероятность 3-д. я. мала (~10~9≈10~10),
Г. А, Пик-Пичак.
ЗАПАЗДЫВАЮЩИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ (в электродинамике) ≈ потенциалы эл.-магы. поля, удовлетворяющие причинности принципу. Изменение значений потенциалов или полей в точке наблюдения г запаздывает по отношению к изменению источников поля, расположенных в точке /*' на время At=R/C^
≈|г≈г '|/С, необходимое для распространения возмущения из точки г' в г, С ≈ скорость распространения возмущений. 3. п. впервые были введены при решении неоднородного волнового уравнения. Скалярный ср и векторный А потенциалы, электромагнитного поля в вакууме в случае калибровки Лоренца (см. Градиент-пая инвариантность] описываются однотипными ур-ниями:
1 д*<р
вакууме с. Две системы частных решений (1) отличаются знаком перед Дг=,~'
(2)
Л
(г,
dv'.
(3)
Дф
С2
4л .
= -т*
(1)
48
где источниками являются объ╦мные плотности элект-рич. заряда р и электрич. тока j, а скорость распространения возмущений С совпадает со скоростью света в
Потенциалы (2) паз. запаздывающими, поскольку их изменение запаздывает по отношению к изменению источника. Потенциалы (3) паз. опережающими потенциалами. В задачах об излучении эл.-магн. поля за-даниыми источниками опережающие потенциалы отбрасываются, как неудовлетворяющие принципу причинности. При заданном движении точечного заряда в вакууме обусловленные им 3. п. выражаются Лъена-ра ≈ Вихерта потенциалами.
В случае полей, синусоидально зависящих от времени, при комплексной форме записи потенциалов [напр., ф(г, *) = фш(г) &хр(≈2d)f), ы ≈ круговая частота] н источников, для исключения решений с опережающими аргументами обычно используют одни из двух методов. Первый состоит в подчинении решений ур-нийтипа (1) условиям излучения, напр. Зоммерфелъ-да условиям излучения^ к-рым должны удовлетворять потенциалы на больших расстояниях г от области источ-николт занимающих ограниченный объ╦м:
1 ∙ / (JW . j \
hm г { ~- ≈ imp _ п /-> « \дг ч^≈и,
где A-2≈ (to/c)2. Выполнение условий типа (4) обеспечивает перенос энергии от источника к удал╦нным от него точкам пространства. Второй метод исключения решений, соответствующих опережающим потенциалам, состоит во введении бесконечно малого поглощения в среде (метод, или принцип предельного поглощения). В однородной среде без дисперсии, характеризующейся постоянными диэлектрической (Е) и магнитной (и-) прошщаемостямн, ур-пия (1) и решения (2), (3) для
потенциалов получаются пут╦м замены с -v с/у ей,; р -*- р/е, j -*∙ [г,/; к ним применимы все принципы отбора решений, соответствующих 3. н. В частности, принцип предельного поглощения сводится к замене
При наличии частотной дисперсии в среде [е=е(со), u=~u (о>)] волновое ур-нио не допускает записи типа (1). Что же касается отбора решении ур-ний для спектральных составляющих, то здесь введение малого поглощения и средах с аномальной дисперсией может иногда приводить к отбору решений соответствующих опережающим потенциалам. Такая ситуация имеет место в случае обратных волн, в к-рых фазовая и групповая скорости направлены в противоположные стороны.
В кнантовой теории концепция 3. п, переносится на соответствующие операторы потенциалов.
Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988; Боголюбов Н, Я., Ш и р-кои Д. В., Введение п теорию нвантоианных полой, 4 изд., М., I!ttf4. М. А. Миллер, Е. В. Суворов.
ЗАПАС ПРОЧНОСТИ в сопротивлении материалов ≈ характеристика состояния сооружения или его элемента в отношении сопротивления их разрушению. Численное значений 3. п. определяется коэф. 3. п. В зависимости от метода расч╦та различают след. коэф. 3- п, Коэф. 3. п. п о напряжению≈ отношение допустимого напряжения (предела прочности, предела текучести, предела выносливости при переменных нагрузках) к наиб, напряжению при заданном типе нагрузок. Выбор в качестве предельного напряжения предела прочности или текучести материала зависит от его свойств ≈ от хрупко-
