Портал | Содержание | О нас | Авторам | Новости | Первая десятка | Дискуссионный клуб | Чат Научный форум Первая десятка "Русского переплета" Темы дня:

Мир собирается объявить бесполётную зону в нашей Vselennoy! | Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад? | Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

U
ui
$
X
О
На практике реализуются К.-р. двух типов. В К.-р. с промежуточным, значением 1/1 и ^p^KH^^V (СеВе, CeAU, Coin, и др.) видны кондовские аномалии сопротивления, термоэдс, тепло╦мкости, магн. восприимчивости, однако в области достаточно низких темп-р тенденция к переходу н состояние с замороженными спинами оказывается доминирующей. В результате оси, состояние системы локализованных спинов является магнитным, но на характер магн. структуры кондовские флуктуации спина оказывают заметное влияние (магн. К. - р.).
В К.-р. с 7>>^_ркки (СеА1₃, CcCuSi₂, СеСп_й,
TJBe₁₃ и др.) доминируют локальные кондовские флуктуации, прич╦м каждый/-ион вносит независимый вклад в усиление амплитуды ##(£» резонанса Абрикосова ≈ Сула (нема г и, К.-р.)* При этом все параметры, связанные со значением ##, отличаются на 2≈3 порядка от соответствующих параметров у нормальных металлов: немагн. К.-р. обладают гигантским электронным коэф. тепло╦мкости (у пропорц. g%), усиленным Паули парамагнетизмом (магнитная восприимчивость ^ пропорц. #я), аномалиями электропроводимости, термоэдс, коэф. Холла и т.д. (табл.). Темп-pa Кондо в немагн. К.-р. Гд'~2≈10 К, что на 3 порядка меньше темп-ры вырождения электронного газа в нормальных металлах. Чрезвычайно узкому резонансу в немагн. К.-р. отвечают квазичастицы с эфф. массой иг*~(10²≈1╧}т_п (т_а ≈ масса свободного электрона), наз> тяж╦лыми фермиона-
Низкотемпературные свойства немагнитных кондо-реш╦ток по сравнению с нормальным металлом (Си)

440
ми. В связи с этим номагн. К.-р. наз. также системами с тяж╦лыми фермпонами.
Положение резонанса относительно £∙ ^ зависит от кратности v вырождения /-уровни, т, к. при Т≈(Ж резонанс заполнен на 1/v часть, В реальных К,-р. эфф.
кратность вырождения определяется соотношением между величиной расщепления /-уровня во впутрикристал-лическом поле Л и Т'%. Если наинизшее, отщоплеппое кристаллы**, полем состояние является дублетом(/= = 1/2, v=2) и Д>АГ_А-, то 1/у=1/2 и при темп-рах Т^. Т^- резонанс образует -ся точно на уровне Ферми (рис. 2). Если &<kT_K, в формировании резонанса участвуют все (2v-|-l) проекций едина, прич╦м т. к. в реальных К.-р. v>2 (напр., в цсрисвых К.-р. v≈£>), то резонанс несколько смещ╦н относительно 8р (рис. 3).
Амплитуда резонанса Абрикосова ≈ Сула в интервале Т= (0,1 ≈10) Т_к не зависит от Т, при этом в силу условия ^А^^ркки ^е^ величина представляет собой сумму независимых вкладов всех кондо-прлмесей. При необходим уч╦т когерентности кондовских
Рис. S. Плотность электронных состояний в немагн. К.-р. с кратностью вырождения v > 2.
флуктуации спина, приводящей к появлению на резонансе псевдощели на уровне Ферми.
В 1979 Ф. Штеглихом (F, Steglich) в CeCu₂Si₂ была открыта «сверхпроводимость тяж╦лых фермионов». В дальнейшем она обнаружена у UBe_lg, UPt₃, URu_aSi₂. Сверхпроводники с тяж╦лымР! фермионами обладают необычными свойствами как в нормальном состоянии, так и в сверхпроводящей фазе. В частности, при малых значениях темп-р сверхпроводящего перехода T_c~Qi5≈ O_t9 К они имеют очень высокие критич. магн. поля, высокую чувствительность к примесям. Аномальные свойства сверхпроводников с тяж╦лыми фермионами указывают на необычный характер сверхпроводимости, отличный от традиц. механизма БКШ. В частности, обсуждается возможность возникновения сверхпроводимости электронных нар с ненулевым орбитальным м(>-ментом, аналогичной сверхтекучести фазы А в ³Не.
Лит.: Абрикосов А. А., Магнитные примеси в немагнитных металлах, «УФН», 1969, т. 97, с. 403; Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 1 изд., М., 1985; Steglich F, и др,, Superconductivity in the presence of strong Pauli paramagnetism: CeCu_sSi_s, «Phys. Rev. Lett.», 1979, v. 43, p. 1892; Т з v e 1 i с k A. M., W i e g m a n n P. В., Exact results in the theory of magnetic alloys, «Adv. Phys.»» 19R3. v. 32, p. 453; В rand t N. В., Moshchalkov V. V., Concentrated Koiido systems, «Adv. Phys,», 1984, v. 33, p. 373; M о щ а л к о в В. В., Б р а н д т Н. Б.,_ Немаг-нитные кондо-решеткя, «УФН», 1980, т. 149, в. 4, с. 585,
В. В. Мощалксв,
КОНИЧЕСКАЯ РЕФРАКЦИЯ ≈ особый вид прелой. лепил света в двуосных кристаллах, наблюдаемый в тех
случаях, когда направление светового луча совпадает с к.-л. оптич. осью кристалла (бинормалью или бира-диалъю; см. Кристаллооптика). И. р. теоретически была предсказана в 1832 У. Р. Гамильтоном (\V. U. Hamilton), применившим Гюйгенса ∙≈ Френеля принцип при рассмотрении распространения света в дву-осном кристалле в указанном направлении. Экспериментально К, р. была обнаружена X. Ллойдом (Н. Lloyd) it 1833.
На рис. 1 изображены сечения лучевой и волновой поверхностей двуосного кристалла плоскостью xoz. Поверхность нормалей пересекается xoz по окружности (р=г] и овалу (р), Л^г ≈ двойная точка поверхности нормалей, ON ≈ оптическая ось волновых нормален. Лучевая поверхность пересекается плоскостью xoz по топ же окружности (г~--р) и эллипсу (г), 6' ≈ двойная точка лучевой поверхности, OS ≈ лучевая оити-чесная ось.
Одному волновому вектору, направленному вдоль СМ", соответствует множество лучевых векторов (таких, как О А на рис.), провед╦нных в точку касания лучевой поверхности с плоскостью, перпендикулярной ON (с╦ след на xoz есть AN). Эти лучевые векторы образуют полый конус с круговым основанием (т. н. конус внутренней рефракции) с углом раствора у, определяемым соотношением tg y_≈
≈ У~ (^e*~^e'z/) (^еу^^вг)/⁸д:^ег- Аналогично одному вектору, направленному вдоль лучевой оптич, оси OS, соответствует множество волновых векторов (типа ОВ)^ провед╦нных в точку пересечения волновой поверхности с плоскостью, касательной к лучевой поверхности в точке 5. Эти волновые векторы образуют полый конусе круговым основанием (конус внешней рефракции) с углом раствора 1|), определяемым соотношением tg^jj=tg у.У£_хЪг/е_у.
Внутр. К. р. можно наблюдать, если на пластинку, вырезанную из двуоспого кристалла перпендикулярно
Рис, 1.