и
а
ш
m
X
о
436
эких перепадов является изменение темп-ры вдоль свободной поверхности (термокапиллярная К.), другая возможная причина ≈ присутствие в жидкости поверхностно-активной примеси с изменяющейся концентрацией. Интенсивность капиллярной Кь довольно мала, В обычных условиях она, как правило, не является существенной на фоне вынужденной или свободной К. Однако в космич. технике, в условиях свободного пол╦та за пределами атмосферы, когда интенсивность свободной К. становится весьма незначительной из-за невесомости, именно благодаря капиллярной К. в сосудах с жидкостью могут возникать слабые копвек-тивные движения, к-рые (как и свободнокопвективныо движения, порождаемые микрогравитациси) существенно затрудняют нрактич. реализацию условий невесомости, н. А. Анфммов,
КОНВЕРСИ ТРУБКИ, то же, что разрядные трубки. КОНВЕРСИОННЫЕ ЭЛЕКТРОНЫ, электроны, испускаемые атомом в результате электромагнитного перехода возбужденного ат. ядра в состояние с меньшей энергией, когда избыток энергии ядро отда╦т одному из ат. электронов (см. Конверсия внутренняя),
КОНВЕРСИЯ ВНУТРЕННЯЯ (от лат. conversio ≈ изменение) ≈ явление, при к-ром энергия, высвобождаемая при эл.-магн. переходе возбужд╦нного атомного ядра с энергией £н в состояние с меньшей энергией £к, переда╦тся в результате эл.-магн. взаимодействия одному из электронов, к-рый покидает атом (конверсиоп-ный электрон). Его ктшетич. энергия Г^^со≈£с└, где ло)≈#н≈£к ≈ энергия ядерного перехода, т. е. разность энергий начального и конечного состояний ядра, £сп≈ энергия связи электрона в атоме (небольшая доля энергии ≈ сотые или тысячные доли % ≈ передастся конечному атому вследствие эффекта отдачи). Электроны могут оыть выбиты с разл. оболочек атома, и, соответственно, различают A'-, L-, М- и т. д. конверсию.
Отношение вероятности К. в. к вероятности перехода с испусканием у-кваита наз. к о э ф. к о н в е р с и и. Коэф. К. в. возрастаете уменьшением энергии перехода £со, ростом его мультштольности L и заряда ядра Z (в первом приближении coZ3). В зависимости от этих параметров коэф. К, в. может меняться в широких пределах от 10~2≈10~3 до величин >1. Коэф. конверсии слабо (с точностью до 1≈0,1%) зависит от структуры ядра. Это происходит оттого, что длины волн конверсионного электрона и ^""злучепия почти всегда во много раз больше размеров ядра.
Особый случай ≈ переход ядра между состояниями
0~-э-0+ (в общем случае /л, где / ≈ полный угл. момент ядра, я ≈ ч╦тность), напр, в ядрах 16О, y°Zr, 40Ca. В этом случае переход с испусканием одного у~Кванта строго запрещ╦н правилами отбора по угл. моменту (угл. момент у-кванта пе может быть равен 0) и снятие возбуждения ядра ид╦т либо пут╦м К, в., или же излучением одновременно двух у-кваитов с суммарной энергией AtOi-hfetoa^^H^^K (см- Гамма-излучение].
Величина коэф. К. в. вычисляется методами квантовой электродинамики (в широком диапазоне ft w значения £, Z табулированы). Сравнение измеренных коэф. К. в. с рассчитанными ≈ один из основных методов определения мультипольностей переходов, спинов и ч╦тностей ядерных состояний.
При энергиях переходов /i w, превышающих удвоенную энергию покоя электрона (/j to^2mc2= 1,022 МаВ, т ≈ масса электрона), может происходить образование электрон-позитронных пар (парная к о и в е р-с и я), вероятность к-рой в отличие от К. в. на электронах атома раст╦т с ростом эпсргии ti ш и падает с увеличением мультипольности перехода L. Спектры электронов и позитронов непрерывные, прич╦м суммарная ки-нетпч. энергия электрона и позитрона равна/ьш≈ 2гоеа (см. Рождение пар).
Лит.; Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., в. 3≈4, М., 1969; СМ. также лит. при ст. Гамма-излучение.
КОНДЕНСАТОР ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ (от лат, condensa-tor, букв. ≈ тот, кто уплотняет, сгущает) ≈ устройство, предназначенное для получения нужных величин электрич. ╦мкости и способное накапливать и отдавать (перераспределять) электрич. заряды. К. э. применяются в электрич. цепях (сосредоточенные ╦мкости), электроэнергетике (компенсаторы реактивной мощности), импульсных генераторах напряжения, в измерит, целях (измерит, конденсаторы и ╦мкостные датчики).
К. э. состоит из двух (иногда болое) проводящих тел {обкладок), раздел╦нных диэлектриком. Как правило, расстояние между обкладками, равное толщине диэлектрика, мало по сравнению с линейными размерами обкладок. Поэтому электрич. поле, возникающее при подключении обкладок к источнику с напряжением £/, практически полностью сосредоточено между обкладками. При этом частичные собственные ╦мкости электрические обкладок пренебрежимо малы по сравнению с их частичной взаимной ╦мкостью, к-рая в этом приближении примерно равна ╦мкости К. э. Численно ╦мкость С К. э. равна заряду q одной из обкладок при напряжении, равном единице: C=qjU, Энергия, запас╦нная заряж╦нным до пост, напряжения U К, э.т равна ТУ=£^2/2. ╗мкость К. э. зависит от абс. диэлектрич. проницаемости диэлектрика е, формы и геом. размеров, ╗мкость плоского К. э., представляющего собой две металлич, плоские параллельные пластины, раздел╦нные диэлектриком, равна C=--&S/d (в СИ), где S ≈ площадь обкладки, d ≈ расстояние между обкладками (толщина диэлектрика). Кроме ╦мкости К. э. обладает активным сопротивлением Л и индуктивностью L. Поэтому полное сопротивление К. э, синусоидальному току с круговой частотой о> равно (см. Импеданс}
и выше резонансной частоты wpe3 ≈ (LC}~ 'a носят ак-
тивно-индуктивный характер. Как правило, К, э. используются на частотах, значительно меньших резонансной, на к-рых его индуктивностью обычно пренебрегают. Активное сопротивление К. э. зависит от уд. сопротивления диэлектрика, материала обкладок и выводов, формы и размеров К. э,, частоты и темп-ры, индуктивность ≈ в основном от формы и размеров К. э.
При подключении обкладок к источнику пост, напряжения К. э. заряжается до напряжения U источника. Ток, продолжающий течь через К. ъ. после его зарядки, наз. током утечки. Он равен /у~С//ЛИЭ) где Лиз ≈ сопротивление изоляции, дающее осн. вклад в активное сопротивление К. э.
В цепи синусоидального напряжения ток через К. э. опережает по фазе напряженке на угол, близкий К 9U°, н может бытьпредставлеи в ииде суммы двух составляющих: реактивной (╦мкостной) составляющей тока (опережающей по фазе напряжение на 90") и активной составляющей тока (совпадающей по фазе с напряжением). Отношение амплитуд пли действующих значений этих составляющих определяет тангенс угла диэлскт-рич. потерь tg 6 К. э.; tg б^/а//р, где /а и /р ≈ действующие значения активной и реактивной составляющих тока через К. э. Угоя б дополняет сдвиг фаз между током и напряжением К. э. до 90°. Реактивная мощность К. э.
-(tiCU*. Мощность тепловых потерь энергия в Н.э.
~ b)CUztg б. Любой К. э. при достаточном увеличении напряжения пробивается (происходит разряд между обкладками). Пробивное напряжение определяется электрич. прочностью диэлектрика К, э. в конкретный условиях эксплуатации.
При изготовлении К. э. используется неск. базовых конструкций (рис. ). В простейшем случае это плоский К. э. ≈ две плоские металлич. обкладки, раздел╦нные диэлектриком (а], или плоский многопластинчатый К. э., содержащий п обкладок, соедин╦нных параллельно (б). Эти две конструкции чаще применяются в К. э. с неорганич. диэлектриками. Кроме них в керамич. К. э. используются ещ╦ две конструкции ≈ цилиндрич.
