Портал | Содержание | О нас | Авторам | Новости | Первая десятка | Дискуссионный клуб | Чат Научный форум Первая десятка "Русского переплета" Темы дня:

Мир собирается объявить бесполётную зону в нашей Vselennoy! | Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад? | Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

темп-ре поверхности раздела, вычисленные с уч╦том энергии образования этих компонентов при стандартных условиях.
Подходящий к поверхности раздела конвективный тепловой поток удобно представлять в виде закона Ньютона:
-Г└), (4)
ло горизонтального цилиндра в случае Рг^0,5 описывается степенным законом: Nu=CRя", прич╦м Сн п связаны с реализуемым режимом течения около цилиндра и могут быть приняты равными значениям, привед╦нным в табл.
В случае жидких металлов, для к-рых Рг<1, определяющую роль в процессе К. т. при свободной конвекции играет комбинированный критерий
где ее ≈ коэф. конвективного теплообмена, T_w ≈ темп-ра поверхности раздела, Т_с ≈ характерная темп-ра среды. В качестве Т _с при обтекании тела безграничным равномерным потоком принимается темп-ра внеш. среды (при больших скоростях среды ≈ темп-ра торможения, или т. н. «равновесная» темп-ра; см. Аэродинамический назрев], при течении в трубах или процессах К. т. в замкнутых сосудах ≈ среднемассовая темп-ра среды.
Описание процесса К. т. может быть представлено в безразмерном виде с использованием подобия теории, Интенсивность К, т, характеризуется безразмерным критерием ≈ Нисселъта числом Nu=aL/K, где L ≈ характерный размер. В случае К, т. при вынужденной конвекции осн. определяющим критерием является Рейнолъдса число Яе^рУ£/|л, где V ≈ скорость среды, ц ≈ коэф. динамич* вязкости. Кроме числа Рейнольдса влияние на К. т. оказывает Прандтля число Рг≈
= |А<^А и т.н. температурный фактор T_W=T_WJT_C, учитывающий переменность теплофиз. свойств среды при изменении е╦ темп-ры. В результате критериаль-вый закон К. т. при вынужденной конвекции имеет
вид _
Nu = f(Re, Рг, T_w). (5) Помимо перечисленных основных определяющих критериев на К. т. при вынужденной конвекции могут оказывать влияние и др. факторы. В частности, при больших скоростях пол╦та тела в атмосфере важную роль играет Маха число.
Вид зависимости (5) определяется геом. формой поверхности раздела и режимом е╦ обтекания, в частности режимом течения в пограничном слое (ламинарным или турбулентным), наличием и положением зон отрыва потока (см. Отрывное течение). Критериальные законы К, т. в виде (5) могут быть получены как на основании теоретич. расч╦тов |напр., численным решением системы ур-ний (2) и др.], так и экспериментально ≈ -пут╦м исследования теплоотдачи к моделям подобной геом. формы в представляющем интерес диапазоне изменения числа Решюльдса и др. определяющих критериев. Напр., средний коуф. К. т. в случае поперечного обтекания цилиндра описывается с помощью степенной зависимости Nu≈ СЛе^Рг⁰-*, прич╦м Сит имеют разд. значение для разных диапазонов изменения числа Рейнольдса;
Re
5-SO
80≈ 5-10"
6-10^a≈ 5-10*
>5- 10⁴
При свободной (естественной) конвекции осн. определяющим критерием К. т. является Грасгофа число Gr ≈ #£.³p_TA7Yv², где g ≈ ускорение свободного падении, р_т ≈ коэф. объемного температурного расширения среды, V≈ |г/р ≈ коэф. кинематич. вязкости, Д7¹ ≈ Характерный перепад темп-р внутри среды. Критериальный закон принимает вид Nu^C^rMiPr"*. При Рг^0,5 определяющую роль в процессе К. т. играет Рэ-лея число На, объединяющее критерии Gr и Рг;
При капиллярной конвекции осн. определяющими критериями К. т. являются числа Марангони Ма_г и
Ма₂:
,f __ LAg ., __ Мо,^ LAcr
pva
pV«
где

где a≈X/pCj, ≈ коэф. температу- __о_ ропроводности среды. Напр., сред- 5^1fl°^e~2'ii! ний коэф. К. т. при свободной конвекции бесконечной среды око-

	ti-i	С	п
	<10~а	0,45	0
	Ю-»≈ 5-Ю2	1,18	1/8
	5-JO«-2-tO»	11,54	1/4
	>2'1UT	0, 135	Ш

Г /За rfT , до dc\ ,
; V ( ат 57 Н- ╦£ ei ) <** ~ перепад повсрхност-
j \ /
ного натяжения вследствие изменения темп-ры и концентрации с поверхностно-активного вещества вдоль
свободной поверхности,
Лит.: Кутателадзе С, С,, Основы теории теплообмена. 5 изд., М., 1979; Теплотехнический справочник, 2 изд.» т. 2, М., 1976; Кутателадзе С. С.₄ Бори га а н-ский В. М,, Справочник по теплопередаче, Л. ≈ М., 1&59; Теория теплообмена. Терминология, М., 1971; Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космичесной технике, М., 1975; Проблемы космического производства, М., 1980.
Н. Л. Анфимав.
КОНВЕКЦИОННЫЙ ТОК в электродинамике ≈ электрический ток, обусловленный движением заряж. среды или пучками заряж. частиц (электронов, ионов и т. п.). Плотность К, т. J, обусловленную движением в пространстве одиночного точечного заряда е_ч можно представить в виде j=ev_e (t)$[r≈ r_e (/}], где r_e≈ радиус-вектор заряда, v_e=dr_e/dt ≈ скорость заряда, О (г) ≈ дельта- функция Дирака. Любые макроскопич. токи являются результатом усреднения микроскопич. К. т., т, е. обусловлены конвекцией (перемещением) заряж, микрочастиц.
КОНВЕКЦИЯ (от лат. convectio ≈ доставка) ≈ перенос массы в результате перемещения сплошной среды (газа, жидкости). Существуют различные виды К. в зависимости от причин, е╦ порождающих; наиболее распростран╦нные ≈ свободная, вынужденная и капиллярная К.
Свободная (естеств.) К. возникает под действием архимедовых сил в поле силы тяжести, если имеют место неоднородности плотности в отд. местах среды, к-рые возникают в результате наличия в жидкости или газе разницы темп-р или концентраций примеси. Примером свободной К. является движение воздуха в помещении при наличии отопительного прибора (радиатора или печи). При увеличении темп-ры плотность газов уменьшается и нагретый воздух всплывает наверх, а его место занимает более холодный воздух, опускающийся вниз в др. части помещения. В результате в помещении развивается вихревое движение воздуха* Свободная К. играет важную роль как в технике, так и в природе, она определяет вертикальные перемещения воздушных масс в атмосфере и водяных масс в морях и океанах. См. также Конвективный теплообмен.
Вынужденная К. вызывается внеш. механич. воздействием на среду. Примерами вынужденной К. являются движение воздуха в помещении под действием вентилятора, течение жидкости в трубе под действием гидронасоса и др. При движении тела в покоящейся среде относительное движение среды в системе координат, связанной с телом, также представляет собой частный случай вынужденной К. Физ. процессы, происходящие при вынужденной К., связанной с движением тел с большими скоростями в атмосфере, моделируются в аэродинамических трубах, где воспроизводится обтекание неподвижных моделей потоком воздуха.
Капиллярная К. возникает в объ╦мах жидкости со свободной поверхностью при существовании вдоль такой поверхности перепадов поверхностного на-тяжения. Наиб, распростран╦нной причиной появлепия
О
28*