и
£
I
Рис. 3.
410
'рромагп. сердечником), колебания будут негармоническими и незатухающим колебаниям на фазовой плоскости соответствуют замкнутые интегральные кривые, период обращения по к-рым зависит от энергии, запас╦нной в К. к.; при этом частота колебаний становится зависимой от амплитуды колебаний.
С помощью К. к. часто моделируют более сложные физ. системы, напр, резонаторы с одной эфф, степенью свободы.
Лит.- Андронов А. А., В и т -г А. А., X а и к и н С. Э., Теории нолеПаний, [3 изд.], М,, 1981; Основы теории колебаний, М., 1978; Рабинович М. И., Т р у б е ц-к о и Д. И., Введение в теорию колебаний и волн, М., 1984.
В. И. Белых.
КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ (импульс) ≈ мера механич. движения, равная для материальной точки произведению массы т этой точки на е╦ скорость v. К, д.≈
вектор, направленный так же, как вектор скорости точки. Термин «К. д.» распростран╦н в классич. механике, в то время как в релятивистской механике и квантовой механике, квантовой теории поля обычно применяется термин «импульс». См. также Импульс. КОЛИЧЕСТВО ОБЛУЧЕНИЯ ≈ то же, что энергетическая, экспозиция.,
КОЛИЧЕСТВО ОСВЕЩЕНИЯ ≈ то же, что экспозиция.
КОЛЛАЙДЕР (англ, collider, от collide ≈ сталкиваться) ≈ установка с направленными навстречу друг другу пучками заряж. частиц, предназначенная для изучения взаимодействия этих частиц при столкновениях. Существуют и строятся К. для электронов и позитронов, протонов и протонов, протонов и антипротонов, протонов и электронов, разрабатываются проекты К. для др. пар частиц. Сталкивающиеся частицы обычно предварительно ускоряются в циклич. или линейных ускорителях, накапливаются и до ускоряются в накопительных кольцах (для увеличения как полного числа, так и концентрации частиц). Строятся также К., в к-рых частицы сталкиваются (однократно) сразу после выхода из линейного ускорителя, без предварит, накопления в кольцах, К. обладают тем преимуществом, что в энергию взаимодействующих частиц в системе их центра масс (а именно она определяет характер взаимодействия) в К. входит полная кинотич. энергия частиц (тогда как в ускорителях с неподвижной мишенью энергия в системе центра масс много меньше кинетич. энергии). Подробнее
СМ. Встречные пучки. , Э. Л. Лурмтейп. КОЛЛЕКТИВНАЯ ЛИНЗА (коллектив) ≈ линза, расположенная вблизи одной из промежуточных плоскостей изображения» создаваемых сложной оптич. системой. К. л. практически не влияет на положение и размер изображения, но изменяет направление пучков лучен, образующих изображение, Поэтому К. л. применяется либо для уменьшения поперечных габаритов установленных за пен оптич. деталей, либо для сопряжения входных и выходных зрачков отд. частей системы. Наиб, часто К. л. используются в зрительных трубах с линзовыми оборачивающими
системами с целью уменьшения диаметров последних.
А. П. Грамматик.
КОЛЛЕКТИВНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ≈ взаимодействия между коллективными переменными, в системе, состоящей из большого числа частиц. КОЛЛЕКТИВНЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ ЯДЕР -^ много-нуклонпые возбуждения атомных ядер, в к-рых движение отд. нуклонов коррелировапо. По энергии К. в. я. можно разделить на низкочастотные колебательные и вращат. возбуждения (до энергий ~2,5≈ 3 МэВ) и высокочастотные возбуждения, паз. гигант-
Коллективное возбуждение ядра
Гигантские
резонансу
сними реэонансами, с энергией ~10 МэВ (рис.). В образовании низкочастотных К. в. я. в основном принимают участие нуклоны частично заполненных оболо-чок, и образовании высокочастотных ≈ нуклоны тгз заполненных оболочек. К. в. я. проявляются в структуре спектров возбужд╦нных состояний ядер, в их статич. свойствах (маги, и элоктрач. моменты) и в усилении эл.-магн. переходов. Исследование К. в, я. наряду с одночастпчными возбуждениями позволяет получить информацию о свойствах ядра и о деталях его внутр. структуры (см. Оболочечная модель ядра).
Коллективное движение ядра существенно отличается от коллективного движения молекул. Атомы в молекулах образуют «жесткую» структуру. Поэтому коллективное движение молекулы сводится к изменению ее ориентации в пространстве (т. е. к вращению) и к нормальным колебаниям атомов вблизи положения равновесия. Ядро можно рассматривать как систему почти независимых квазпчастиц ≈∙ нуклонов, движущихся в ср. поле. Разл. типы К. в. я. формируются под действием слабого взаимодействия между квазичастицами (т. н, остаточное взаимодействие), коррелирующего их движение. Сложная структура ядерных сил (обменные взаимодействия, спин-сиинопые и др.) приводит к тому, что ядро является уникальной мно-гофермконной системой с точки зрения многообразия коллективных видов движения (мод). Можно считать, что моды остаются (приблизительно) независимыми при образовании спектра возбужд╦нных состояний ядра.
Мн. типы К. в. я. можно установить, используя классич. макросконич. картину движения ядра как тела конечных размеров, состоящего из двух сортов частиц ≈ протонов и нейтронов. Тривиальным является постулат, движение ядра, более интересно ≈ вращательное движение ядер (песферических). Последнее связано с квадрупольной степенью свободы ядра, к-рая ответственна за наиб, распростран╦нный вид низкочастотных К. в, я. (см. также Высокоспиновые состояния ядер). Первый возбужд╦нный уровень почти всех известных ядер имеет угл. момопт /=2 и ч╦тность
п = -|-1 (7я≈2*). В сферич. ядрах это колебат. возбуждение, представляющее собой почти гармонич. колебания квадрупольного типа относительно сферич. равновесной формы. В области деформированных ядер
состояния 2+ относятся к первому вращат*. возбуждению. Последующие уровни колебат, к вращат. возбуждений образуют т, н. коллективные полосы. Состояния в полосе связаны между собой интенсивными (приблизительно в 100 раз больше одночастичных) прямыми или каскадными эл.-магн. £2-иереходами (см. Мультиполънов излучение]. Перо-ходы между уровнями полосы и др. возбужд╦нными состояниями ядра значительно слабое. Коллективные полосы квадрупольного типа обнаружены у всех ядер, не слишком близких к магическим ядрам. В большинство случаев эти полосы нельзя разделить на чисто колебательные и чисто вращательные. Это прежде всего относится к переходным от сферических к деформированным ядрам, квадрупольные возбуждения к-рых образуют сложную промежуточную структуру колобателыю-вращат. типа. В неч╦тных -и поч╦тно-неч╦тных ядрах структура полос искажается 'взаимодействием неч╦тного нуклона с коллективным, движением. Свойства квадрукольных К. в, я. существенно зависят от парных корреляций нуклонов сверхпрови-дящого типа.
