two

Мир собирается объявить бесполётную зону в нашей Vselennoy! | Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад? | Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

Ч О.
О
е е
ходят в измерит, аппаратуре, гетеродина локац. при╦мников и т. д., где их мощность колеблется от 0,01 до леек. Вт. Диапазон генерируемых частот 1 ≈ 60 ГГц.
Крутизна электронной настройки достигает 10 МГц/В.
Лит.." X а И к о в А. 3., К^истронные усилители, М., 1974; Милованов О. С., С о 0 е н и н Н, П., Техника сверхвысоких частот. М,, 1Э80, В, Я. Курдюмов.
КЛИФФОРДА АЛГЕБРА (спинориая алгебра) ≈ ассоциативная алгебра К_п с п образующими &_ь . . ., А_л, т, е. совокупность линейных комбинаций из произведений fc,_T прич╦м выполняются соотношения:
A/Ay + kjkf = [k_t; kj] - 0 при i ^ j , *? = 1 . ( 1 }
К. а. названа по имени У. Клиффорда (W. Clifford), к-рын вв╦л е╦ в 1876.
К, a. K_z содержит в виде подалгебры алгебру кватернионов; К. а. А"₄ изоморфна алгебро четыр╦хрядных Дирака матриц. Алгебра К_п имеет конечную размерность 2" и связана с представлением спинорной группы Spin(n) ≈ двулистной накрывающей ортогональной группы S0(n]. Представление группы Spin (п) в алгебре
К_п степени 2^V, где \ = и/2, наз. спинорным представлением. При п=3 получаем двумерное спинорное представление частицы со спином */2-
В физике К, а. появились в работах П. Дирака (Р. А. М. Dirac) в 1927. При выводе релятивистски инвариантного ур-шш для частиц с полуцелым спином (Дирака уравнения) возникает проблема извлечения квадратного корня из гамильтониана Н. Если представить
квадратичную форму Я≈ ^ х./ в виде квадрата линей-
ной ф-цин Р (х) = ^AjK;, то коэф, k,- должны удовлетворять соотношениям {!), т. е. образовывать К, а.
К. а. тесно связана с Грассмапа алгеброй. По каждой алгебре Грассмана можно построить К. а. с удвоенным числом образующих с помощью умножения на Грас-
смана образующую х,- и оператора дифференцирования д/дх_:.
Рассматривают также обобщ╦нные К. a. K_nj образующие к-рых ki удовлетворяют соотношениям:
kkj + kjki = 1(l_h ft,), *?=/(*,, А;), (Г)
здесь / ≈ произвольная квадратичная форма; напр., при /=6} получается обычная К. а.
в вакууме определ╦нными массами и временами жпзш обладают нек-рые суперпозиции состояний К° и К⁰ ≈ т. н. коротко живущий KS- и д о л г о ж и-в у ш и ii К^-мсзопы (см. ниже). Разность масс К*
и KS очень мала (Дт₁₅=т(К°) ≈ т(К$)=3,521 (14)х хЮ~¹²МэВ) и известна со значительно лучшей точностью, чем сами массы К^-, KS -мезонов: /n(Kj,) « « m(Ks>, m(K$.)=497,67(13) МэВ. Времена жизни KS и К_£ равны соответственно T(K|s) ≈ 0,8923(22)х
XlO~¹⁰c и г(К") = 5,183(40) -10~^s с. Согласно теореме СРТ, массы и времена жизни К⁺- п К~-мезонов должны совпадать. Это экспериментально проверено в относит, точностью 10~⁴≈10~³:
_L _ _. Л И М Q¹! . 1П ≈ 4.
= 1,1 (0,9).10-з.
Т(К-М-Т(К-)
т(К+)
Верх, предел на разность масс К°- и К°-мезоиов установлен значительно точнее:
стицы
-*- pit
Б е jj е о и н Ф. А., Метод вторичного коантоьа-ния, 2 изд., М., 1986; Ж е л о б е н. к о Д. П., Компантньш группы Ли н их представления, М,, 1970; Казан она Г., Векторная алгебра, пер. с франц., М,, 1979.
Д/, И. Монастырский. К-МЕЗОНЫ (каоны) ≈ семейство из двух электричес-
ки заряженных (К^т, К~> и двух нейтральных (К°,
К ) мезонов (адронов) с массами ок. половины массы нуклона, обладающих нулевым спином, отрицательной
внутренней четностью и отличной от нуля стран-
° ≈ -J-1, у К~ п К° (яв-
К°) S = ≈ 1. К+ та К°
объединяются в изотоппч. дублет (см. Изотопическая
инвариантность). Аналогичный дублет составляют К", К ~ . Согласно кваковой моели адонов К ⁺ и К°
К~
ностью: у К+ и К странность ляющихся античастицами К
кварково состоят соответственно из
модели кварков
адронов, (us) и (ds}_t
384
п
К⁰≈ из (us) и (ds). Нейтральные К°- н К°-мезоны, различаясь значением странности, по-разному ведут себя в процессах сильного взаимодействия. Вместе с л-ме-яонами и т]-мезоиом К-м. входят в октет псевдоскалярных мезонов.
К-м. представляют собой нижнее по массе состояние с отличной от нуля странностью. Поэтому их распады происходят по слабому взаимодействию с изменением странности на 1, |Д5"| = 1, а времена жизни на 13 ≈ 14 порядков превышают характерное время сильного взаимодействии (и связи с этим К-м. условно
относят к стабильным частицам). Заряж. К ^ -мезоны с массой т (К^)≈ 493,669 (15) МэВ имеют время жизни т(К^±)-1,2371(2С)Х10-⁸ с. Для нейтральных же К-м.
7П(К°) ^ " ^
Открытие К-м. н его значение для физики элементарных частиц. Впервые К-м. были обнаружены в космических лучах. Первое их наблюдение относится, по-видимому, к 1944 [Л. Лепренс-Ренге (L. Lcprince-Binguet) и М. Леритье (М. Lheritier)], а первое убодит. доказательство существования странных частиц (в т. ч. К-м.) получено в 1947, когда были обнаружены [Дж, Д. Рочестер (G. D, Rochester), К. Ч. Батлер (С. Ch. Butler)] т. н. «вилки», отвечающие распаду нейтральной ча-
па две заряженные (напр., К?,- ->- я*я~ и Л-»-) и распаду заряж. частицы са заряженную а нейтральную (К^ -*~л,^л$}. Последующие исследования (1949≈54), проводимые физиками разл. стран в космич. лучах иа больших высотах, позволили обнаружить разные моды распада К-м., а также приближ╦нно измерить их массы и времена жизни. В частности, были открыты распады К -»- Зл (к-рые назывались т-распадамы: т*-»- я-я^±п^т), раснады К -*- 2л (их называли 6-распадами; 6° ≈к д ⁺ я;≈ и 6- -*∙ п а также распады Кцз, К⁺ -*- ji ⁺ v и K_W3) К.⁺ -*∙ р, Однако эксперименты в космич. лучах не позволили решить вопрос, являются ли наблюдаемые распады разл. модами распада одной и той же заряж. (или нейтральной) частицы или представляют собой распады разных частиц с приблизительно одинаковыми массами. Существ, прогресс в изучении К-м. произош╦л после того, как их стали получать на ускорителях высокой энергии (1954). Эксперименты на ускорителях подтвердили гипотезу ассоциативного рождения странных частиц (в т. ч. К-м. и гиперонов) и, т. о., доказали существование нового квантового числа -г- странности, сохраняющегося в процессах сильного взаимодействия, Уточнение масс и врем╦н жизни, а также экскерим. доказательство того, что. относит, вероятность 9- н т-распадов не зависит от их энергии п вторичных взаимодействий, показали, что они являются разными модами распада одной частицы ≈ К-м. Существование
К^-мезона [предсказанного М. Гелл-Маном (М. G ell-Mann) и А. Пайсом (A. Pais) в 1955] было экспериментально установлено в 195G [К. Ланде (К. Lande), Ю. Т. Бут (Е. Th. Booth), Дж. Импедулья (J. Impedug-lia), Л. М. Лсдсрман (L. М. Lederman), У, Чииов-скнй (W. Chinowsky)], Эксперим. исследования К-м, привели к установлению важнейших закономерностей в физике элементарных частиц ≈ открытию несохранения в слабом взаимодействии пространств, ч╦тности и нарушения СР-ч╦тности, (последнее до сих пор экспериментально наблюдено только в распадах К^;). Отсутствие в распадах К-м. нейтральных токов с изменением