X X
ш
ro
.адропов. Рассмотрим, iiaup., л4'-мсмо[|. При зарядовом сопряжении он переходит в я~ (т, о. в частицу с другой волновой ф-цией). Если, однако, воспользовавшись изотопич. инвариантностью, «повернуть» частицу и изотопич, пространстве так, что я~ заменится на лJ , то при совместном действии обоих преобразований л+ перейд╦т сам р себя. То же справедливо и для др. адро-нов с S=£!≈G = b=^0, а также для систем адронов с нулевыми суммарными значениями этих киамтовых
чисел, напр. КК, NN. При этом волновая ф-цил частицы (или системы) либо вовсе но меняется, либо изменяет знак. В первом случае говорят, что С-ч. положительная (C'^-i-1), во втором ≈ отрицательная (С≈ ≈ I), Напр., л-, ш-, 7/г|;-мсзоны имеют отрицательную б'-ч,, а р- п т)-мезоны ≈ положительную. Для истинно нейтральных частиц G~-C{≈ I)7, где С ≈ зарядовая ч╦тность^ I ≈ изотопич. спин частицы. С-ч. системы частиц, каждая из к-рых имеет определ╦нное значение G-ч., раина ирошврдепию G-ч. отд. частиц. Инвариантность сильного взаимодействия относительно зарядового сопряжения и изотопич. инвариантности приводит к сохранению G-ч. системы в любых процессах, вызванных сильным взаимодействием. Аналогично зарядовой ч╦тности. G-ч. обусловливает ряд запретов на протека-нио реакций (в т. ч. распады частиц), происходящих в результате сильного взаимодействия. Например, р-мсзоп может распадаться на 2л, а ш-мезон ≈ только на Зя (что обусловливает меньшую ширину со но сравнению с р).
Нарушение G-ч. в адронных процессах (так же, как нарушение изотопич. слыша) связано с поболыиий разностью масс и- и л?-кварков (см. Кварки} и с эл.-магн. поправками (вызванными испусканием реальных или виртуальных фотонов). Вероятность таких процессов па 2≈3 порядка меньше вероятности, характерной для процессов, обусловленных сильным взаимодействием, и сравнима с вероятностью эл.-магн. процессов. Так, распад г]≈^Зя, запрещ╦нный по G-ч., составляет ок. 55% всех распадов Tj-мезона, а распад т|-^2у ок. 39% (распад r]->-2jt запрещ╦н законом сохранения ч╦тности). Благодаря этому в классификации элементарных частиц т]-мозон относят не к реяонапсам^ а к «стабильным» частицам.
Лит. см, при СТ. Элементарные частицы. С. С.
42
ЗАГЛУШ╗ННАЯ КАМЕРА ≈ специально оборудованное помещение для акустич. измерений в условиях, приближающихся к условиям свободного открытого пространства (в свободном звуковом поле). Стены, иол и потолок 3, к. покрываются звукопоглощающими материалами, обеспечивающими практически лолиое отсутствие отраж╦нных звуковых волн. Б совр. 3. к. заглушающая отделка состоит и;* клиньев л╦гкого пористого материала (стекловолокна), располагаемых основаниями к стенам. В 3. к. большого размера удается получить поглощение до 99% по энергии в диапазоне частот от 50≈70 Гц до самых высоких слышимых частот. В 3. к. с размерами 4≈5 м нижняя граница рабочих частот обычно составляет 100≈120 Гц. Отсутствие заметных отражений в 3. к. сводит до минимума наличие интерференции и стоячих волн, что позволяет приблизиться к идеальной форме звуковой волны ≈ чисто бегущей плоской или сферической. Это да╦т возможность проводить в 3. к. следующие акустич. исследования: градуировку измерит, микрофонов в свободном поле; нспытанкч громкоговорителей на отдачу и по направленности излучения, т. е. измерения развиваемого громко-
говорителем звукового давления, мощности направленности; исследования шума машин, трансформатороь и Др. объектов; определение порога слышимости и др. характеристик слуха человека. При всох от/их исследованиях кроме хорошего приближения к условиям чисто бегущей знуковои волны существенна и хорошая звукоизоляция и нпброизоляцин от внеш. звуковых полей.
Контроль акустич. качеств 3. к. производится, напр,, нспосредств. измерением отношения звукового давления отраж╦нной волны к звуковому давлению прямой волн ы, идущей от источника звука; в хорошей 3. к. это отношение не должно превышать 20 дБ. Друпш, более удобным к общепринятым способом оценки качества 3. к. является изучение закона сладания звукового давления по мере удаления от источника. Этот способ основан на теоретич. зависимости, справедливой для точечного источника звука, согласно к-рон звуковое давление в свободном поле убывает обратно проиорц. расстоянию между источником и при╦мником. Отклонения обычно не превышают 1 дБ. Размеры камеры должны допускать расположение при╦мника и источника звука на достаточно большом расстоянии, для того чтобы при╦мник находился в зоне практически плоских волн. При нарушении этого условия между звуковым давлением и колебат. скоростью в точке приема будет существовать фазовый сдвиг, зависящий от частоты. Условно для допустимого расстояния d обычно выражается ф-лоп: d^l2Q/f (d им,/ ≈ частота в Гц}. В нек-рых акустич. 3. к. испытывают приборы, предназначенные для излучения и при╦ма эл.-магн. волн дециметрового диапазона. Чтобы создать свободные эл.-магн. ноля, добиваются полного поглощения эл.-магн. волн в отделке камеры. Это достигается, напр., пропиткой клиньев из стекловолокна графитным порошком или подмешиванием в стекловолокно стальных тонких стружек,
Лит.: Колесников А. Е., Акустические измерения» Л., 1983.
ЗАГОРИЗОНТНОЕ РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН ≈ распространение радиоволн на расстояния, превышающие расстояние прямой видимости. Расстояние прямой видимости Лпв определяется как расстояние между точками А и В (пункты передачи и приема радиоволн), при к-ром соединяющая их линия (линия горизонта) касается земной поверхности (рис. 1), Оно равно
,Йпв^)'л2«()/~/г1-|-}'лД^, где а^6370 км ≈ радиус Земли; Als &2 ≈ высоты при╦мной и передающей антенн. 3, р. р. (Я>ДПВ) может осуществляться вследствие дифракции радиоволн вокруг земной поверхности, из-за рефракции радиоволн в неоднородной атмосфере Земли и их периизлученил мелкомасштабными неоднородное-тями атмосферы, а также благодаря дримснению ретрансляции.
Дифракция радиоволн вокруг сферич. поверхности Земли играет важную роль для 3. р. р. ДВ-диапазона. Существенной оказывается канализация радиоизлучения в волноводе Земля ≈ ионосфера, иоэтому расч╦ты
Рис. 2.
характеристик распространения длинных и сверхдлинных радиоволн проводят с уч╦том волноводного распространения радиоволн (см. также Распространение радио-воли].
Рефракция радиоволя в неоднородной атмосфере Земли определяет 3. р. р. КБ- и УКВ-диапазонов. 3. р..р. УКВ-диапазона в тропосфере возможно в условиях сверхрефракции, При этом волна, излуч╦нная в точке А под углом ф0 к поверхности Земли, отражается от трояо-
