-Q
X ш
U
ш
U ш
и в пяапковской, в такой системе, постоянная Плалка
раина 1,
Лит.; Б е т е Г. пики атомов с одним 1Я60.
, С О л п и т с р Э., Кпаитошш МРХЙ-и двумя электронами, пер. с англ., М.,
Я. А. Смородипский.
ЕСТЕСТВЕННЫЙ СВЕТ (неыоляризованный свет) ≈ синокуилость некогерентных световых волн со всеми возможными нанранлоншшп напряж╦нности эл.-маш. ноля, быстро н беспорядочно сменяющими друг друга. При этом все направления колебаний, перпендикулярные к световым лучам, равновероятны, т. е. Е. с. обладает осевой симметрией относительно направления распространения. Свет, испускаемый отд. центром излучения (атомом, молекулой, узлом кристаллич. реш╦тки и т. п.), обычно поляризован линейно н сохраняет состояние поляризации в течение 10~8 с п меньше (ато следует из экспериментов по наблюдению интерференции снеговых пучков при большой ревности хода, когда, следовательно, могут интерферировать иол мы, испущенные л начале и в конце указанного временного интервала). В следующем акте излучения свет может обладать др. направлением поляризации. Обычно одновременно наблюдается излучение огромного числа центров, различно ориентированных и меняющих ориентацию ло законам статистики. Это излучение и является К. с.
Мн. источники света (раскал╦нные тела, светящиеся газы) испускают енот, близкий к Е. с., но псе же в небольшой степени поляризованный. Это объясняется прохождением спита внутри источника от глубинных сло╦н наружу и прохождением света через среду от источника к наблюдателю (поляризация при отражении, при рассеянии спета средой, дихроизм среды и т, п.). Близок к Е. с. прямой солнечный свет.
30
ЖДУЩЕЕ УСТРОЙСТВО ≈ импульсная электронная схема, к-рая при подаче внеш. напускающего сигнала переходит из исходного устойчивого состояния в ква-;шустойчивое, а затем под действием внутр. процессов возвращается в исходное состояние. Процессы переходов носят нарастающий, лавинообразный характер. Ж. у. обычно используют для формирования импульсов под воздействием входного запускающего сигнала, прич╦м длительность выходных импульсов определяется параметрами схемы. Примером ЗК. у. может служить ждущий мультивибратор (одновибратор), Нек-рые рслаксац. генераторы (напр., блокинг-генератор, фан-тастрон) могут быть переведены в ждущий режим и действовать как Ж. у. И наоборот, ждущие мультивибраторы изменением параметров и режима питания можно перевести в режим автоколебаний,
Лит.: II ц х о к и Я. (".., Овчинников Н. И,, Им-лульсные и цифровые устройства, М., 1973; Г и л ь д е н С> е р г Л. М., Импульсные» устройств, М., 1981. Б. X. Кривиц-кий.
ЖЕЛЕЗО (Ferrum), Fe, ≈ хим. элемент VIII группы пориодич. системы .г>лсментол, ат, номер 26, ат. масса 55,847. В природе Ж. представлено четырьмя стабильными изотопами: "Ко (5,82%), "Fe (91,66%), 67Fo (2,19%) и 68Fo (0,33%). Электронная конфигурация двух вногн. оболочек 3s2p6rfG4.s2. Кристаллохим. радиус атома Fe 0,120 ни, радиус иона Fe + 3 0,080 им, иона Fe:i+ 0,ОВ7 им. Энергии последоват. ноиияации 7,8911, 10,18, 30,65 эВ. Значение электроотрицательное/≥ 1,64. Чистое Ж.≈ блестящий серебристо-белый вязкий п ковкий металл. rx-Fe обладает об'ь╦мн сцентрированной кубич. решеткой (при 20 °С постоянная реш╦тки а== = 0,280645 ни); при темн-рах 910≈1400 °С Ж. ct-Fc пе-
реходит п у-Ке с грапецентрированпой кубич. реш╦ткой (о=0,304 им). До точки Кюри (/≈769 °С) сс-Ке ферромиг-Ш1ТНО, выше ≈ парамагнитно. Парамагн. Ж. ct-Fe, устойчивое при трмп-рах 7(59≈910 СС, иногда рассматривают как особую модификацию Ж.≈ p-Fe, а Ж. с ре-т╦ткой ot-Fe, устойчивое при темп-pax от 1400 СС до томн-ры плавления {1539 LC)T≈ как модификацию 6-Fe («=0,294 им). Плоти. a-Fe 7,872 кг/дм3 (при 20 ^С), y-Fe ≈ 8,0≈8,1 кг/дм3, 6-Fo ≈ 7,3 кг/дм3, /К111| = 2872 'С, Темп-ра Дебая 8О≈445 К.
Тепло╦мкость Ж. зависит от его структуры и сложным образом меняется с темп-рой, ср. уд. тепло╦мкость 641 Дж/кг-К. Теплота плавления 13*77 кДж/моль, теплота испарения 350 кДж/молъ. Модуль Юнга 19U≈ 2JO ГПа, модуль сдвига 84 ГПа, кратковрсм. прочность на разрыв 170≈210 МПа, тв. ло Бринрллто 450≈ 900 МПа, температурный коэффициент линейного расширения 1,17 -Ю-5 К"1 (при 20 °С}. Теплопроводность 74Вт-м~1К~1. Уд. сопротивление 9,7-10"2 мкОм -м, термич. коэф. сопротивления 6,57-iQ-y К~1(0≈10U °С). Магн. момент атома Fe 2,218 U-Б (}АБ ≈ магнетон Бора),
В соединениях Ж. проявляет гл. обр. степени окисления -J-2 п -f-З, реже 0, -f-1, -f-4, Н-У н -j-8. Л сухом воздухе покрывается устойчивой оксидноп пл╦нкой, во влажном ≈ подвергается коррсхши. Быстро яорродируст в кислых растворах, как правило, устойчиво н щслочш>1Х растворах, концонтрлров. растворах азотной и серной кислит. Ж. используют для изготовления сердечников электромагнитов, якорей электромашин. И» искусств, радиоактивных изотопов наиб, значение имеют 55Ке (электронный захват, Т1; ^2,72 г.) и р "-радиоактивны ii u!>Fe (T,, =44,6 сут,). С. С. Бердоносов.
ЖЕЛОБКОВАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ≈ одна на гид-ромагк. неустойчивоспгей плазмы, обусловленная искривлением силовых линий удерживающего плазму магн. поля. Наз. также перестановочной неустойчивостью. Ж. н. присуща замкнутым магн, конфигурациями очень часто развивается в зеркальных магнитных ловушках, не обладающих ср. минимумом маги, индукции, типа простых пробкотронов (в таких ловушках силовые линии магн, поля искривлены не внутрь удерживаемой плазмы, а наружу, см. Открытые ловушки). Развитие ЗК, н. сопровождается выбросом плазмы попер╦к магн. поля в виде вытянутых вдоль силовых лишщ языков плазмы (желобков). Время развития Ж. к.
т~ У~аПМ/Т, где а ≈ малый радиус плазменного шнура, М ≈ масса ионов, Т ≈ темп-ра плазмы, /f ≈ радиус кривизны силовых линии удерживающего плазму магн. поля. В магнитных ловушках, используемых для решения проблемы управляемого термоядерного синтеза, Ж. н. может раивиться за очень короткое время т^ к!0~вс. Для подавления ЭК. н. в зеркальных магн. ловушках вводят спец. проводники с током, обеспечивающие ср. минимум магн. индукции в системе.
Лит. см. при ст. Неустойчивости плазмы. А. А. Рухадзе.
Ж╗СТКАЯ ФОКУСИРОВКА ≈ то дае, что сильная фокусировка,
ЖЕСТКИЕ ПРОЦЕССЫ в физике элементарных частиц ≈ иысокоаыиргетич. процессы, в к-рых каждой из регистрируемых вторичных частиц переда╦тся большой импульс. Более точно, в Ж, п. величина произведения 2/>sm(ft/2}>l Г;-»В/с для каждой ия регистрируемых частиц, где р и О ≈ импульс и угол вылета вторичной частицы в системе покоя к.-л. n;i нач. частиц. К Ж. п. относятся инклюзивные процессы с большим поперечным импульсом (см. Множественные процессы) т кумулятивные процессы^ глубоко пеупругие процессы^ процессы рождения адрокпых струп* упругое рассеяние на большие углы и др. Сечение Ж. п. в мидели пиртоноа и в квантовой хромодинамике выражается через ф-цнл распределения иартонов в адронах, ф-цин фрагментации партонов в адронът и сечение кварк-глюонного подпроцесса, к-рое вычисляется по теории возмущений.
