|
|
излучения и ускоряется образование радиац. дефектов
в поверхностном слое кристаллов. Интенсивность К.
иропорц. Vй, где 1<а<2, и при F<1 кВ свечение практически полностью отсутствует. Однако с помощью обработки 'поверхности кристалликов, повышения их электропроводности и улучшения вакуума уда╦тся получить низковольтную И. уже при У^Ю эВ, эффективность к-рой ~0,1%; она используется в буквенно-цнфровых индикаторах.
При увеличении плотности тока, необходимом для повышения яркости свечения, обычно наблюдается насыщение К., т. о. уменьшение эффективности свечения, к-рое обусловлено рядом причин: зарядка и нагрев образца, ионизация значит, доли центров свечения, высвечивание локализованных носителей и их тройная безызлучат, рекомбинация. Вместе с тем при импульсном возбуждении нек-рых особо чистых кристаллов и с убл ими ров а иных пл╦нок яркость узких полос испускания, расположенных вблизи края фундам. поглощения, возрастает быстрее плотности тока. При превышении пороговых плотностей тока (до значений ^10 А/см2) на соответствующих (обычно экситонных) переходах может наблюдаться и лазерное излучение, к-рое, однако, уже ие является К.
Катодолюминофоры обычно исследуют и используют в виде катодолюминесцснтных экранов, т. е. тонких слоев (~5 ≈ 20 мкм), осажд╦нных на металлич. или стеклянные подложки. Катодолюминесцептиые экраны широко применяют для визуализации потоков электронов и создаваемых ими изображений во мн. совр. электронно-лучевых приборах разл. назначения. Для этих целей промышленность выпускает катодолюминофоры с разл. цветом и инерционностью свечения. Так, в качестве компонентов экранов ч╦рно-белого и цветного телевидения обычно используют ципк-кадмийсульфид-ные кристаллофоефоры, активизированные ионами серебра и меди. Изменяя состав основания кристалле-фосфоров и условия их синтеза, монйю перекрыть весь видимый диапазон спектра с длительностью послесне-чсния (зависящей от плотности возбуждения) ~10~2 ≈ 10~5 с, т. е. короче инерционности зрительного восприятия. Для тех же целей начинают применять др. основы (например, оксисулъфиды), активированные редкоземельными ионами, к-рые уступают но эффективности, но, обладая более узкими полосами свечения, обеспечивают лучшую цветопередачу. Разработаны и катодолюминофоры с весьма длит, (секунды и даже минуты) и, наоборот, предельно коротким (до
10 ~7 ≈ 10 ~8 с) послесвечением.
Лит.: Москвин А. В., Катодолюминесценция, ч. 1, М,≈ Д., 1948; Марковский Л. Я., П е к е р-ман Ф. М., Петошина Л, Н,, Люминофоры, М.≈ Л., 106G; Б о г ц а н н е о и ч О. В., Дарзнек С. А., Елисеев П. Г., Полупроводниковые лазерын М., 1976.
Ю. П. Тимофеев.
КАУЛИНГА ЧИСЛО ≈ безразмерная величина Со,
характеризующая течение в магнитной гидродинамике. Названо в честь Т. Каулинга (Т. Cowling), К. ч. равно отношению магн. силы /тм~'СтЯ2ис~2 к инерционной Fft^pv^d"1 (Л ≈ напряж╦нность магн. поля, О" ≈ электропроводность, v ≈ скорость жидкости, р ≈ плотность, d ≈ характерный размер):
Со = F
картовым (см. Геометрической оптики метод). Образование К, чаще.всего обусловлено крпвшшнейностью волнового фронта (напр., фронта отраженной или преломл╦нной волн), рефракцией лучей в неоднородных средах, анизотропией среды и т. п. К. встречаются не только в оптике, но н в задачах радиофизики, акустики, сейсмологии, квантовой механики, теории относительности. Кроме пространственных существуют также пространственно-временные К., т. е. К. нестационарных волновых полей в диспергирующих средах.
РИС. 1.
г-
к-.
:£*
Рис. 2.
Рис. 3.
К. ч. мощно выразить через Гартмана число На и Рейаолъдсй число Re\ Co = H(filRe>
Иногда вводят второе К. ч. Со2, равпое Алъвена числу
А. Встречается также число Алъвена А1=А ~~ ^, КАУСТИКА (каустическая поверхность) (от греч. kaustikos ≈ жгучий, палящий) ≈ огибающая семейства лучей, т. с. геом. место тачек пересечения бесконечно близких лучей семейства. На рис. 1 представлен пример т. н. простой К. Ур-ыио К. определяется ур-нием семейства лучей г=г(|, л, т) с дополнительным условием D (i}~d(x, у, з)/й(£, Т), т) = 0, где £>(т) ≈ якобиан перехода от лучевых координат к де-
На К. происходит фокусировка волнового поля (отсюда и название). Для определения поля вблизи К. используются методы физ. оптики и разнообразные обобщения метода геом. оптики. Важная роль К. в волновых задачах определяется ещ╦ и тем, что они характеризуют семейство лучей в целом н позволяют составить глобальную качественную картину волнового поля.
Согласно современной точке зрения К. следует рассматривать как особенности отображения (катастрофы), осуществляемого семейством лучей, поэтому последовательная классификация К. производится на основе катастроф теории,. На рис. 2 представлена К., к-рая в теории катастроф носит назв. сборки, а на рис. 3 ≈ соответствующее распределение интенсивности поля вблизи такой К.
Лит.; Бреховсних Л-М,, Волны в слоистых средах, 2 изд., М., 1973; Борн М,, Вольф Э., Основы оптики, пер- с англ., 2 изд.т М., 1973; Кравцоо Ю. А., Орлов Ю. И., Геометрическая оптика неоднородных сред, М., 1980; Арнольд В. И,, В а р ч е н н о А. Н., Г у с е и EI -Заде С. М., Особенности дифференцируемых отображений, [т. 1≈2], М., 1982≈84; Кравцов Ю. А., Орлов Ю. Пг, Каустики, катастрофы и волновые поля, «УФН», 1983, т. 141, С. 591 . Ю. И. Орлов, КАЧЕСТВА ИЗЛУЧЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ ≈ регламентируемая величина, установленная на основе данных об относительной биологической эффективности. ионизирующих излучений разл, вида. К. и. к, переводит значение поглощ╦нной дозы излучения в значение эквивалентной дозы. В табл. представлены значения К. и. к., установленные нормами радиац. беаоиас-ности для случая хронич. облучения в малых дозах.
Коэф. качества различных ионизирующих
излучений
Рентгеновское н у-излучение ........ 1
Электроны я позитроны ...,....,. J
Протоны с энергией <10 МэВ ....... 10
Нейтроны с энергией <20 кэВ ....... 3
Нейтроны с энергией 0,1 ≈ Ю МэВ ..... 10
а-частицы с анергией <10 МэВ ...... 2(1
Тяжелые ядра отдачи ............ 20
Лит. см. при гт. Дола. В. И. JJeauofl, КВАДРАТИЧНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ (стандартное отклонение) величин xj_, £2, ...» хп от значения а ≈ квадрат-
а
п
ный корень из выражения
(я/ ≈ я)3- Наим. зна-
