но не зависит от природы рабочего вещества. Доказана Н. Л. С. Карно (N. L. S. Carnot) в 1824. Если t± и £2 ≈ эмпирйч. темп-ры нагревателя и холодильника, то, согласно К. т.,
где Qi ≈ кол-во теплоты, отдаваемое нагревателем, Q2 ≈ кол-во теплоты, передаваемое холодильнику, /('ii*a) ≈ универсальная ф-ция выбранных эмпирйч. телш-р. Теорема о том, что кпд любого теплового двигателя не может превышать кпд цикла Карно, осуществляемого Е1ри той -же темп-ре нагревателя и холодильника, также наз. К. т.
К. т. можно доказать, рассматривая две тепловые машины с общими нагревателем и холодильником, в к-рых цикл Карно осуществляется с разл. рабочими веществами. Если кпд машин различаются, то результат кругового процесса, в к-ром одна машина работает iio прямому, а другая ≈ по обратному циклу Карно» противоречит второму началу термодинамики.
В том случае, когда в цикле Карно используют идеальный газ, QilQ^^T^T^ поэтому удобно определить абс. шкалу теми-р так, чтобы /(7\, Т2) ≈ = (7\ ≈ T2}}Ti (шкала Кельвина). Тогда кпд цикла Карно равен т|=(7'1 ≈ T^jT-^. Любой термодинамич. цикл можно представить состоящим из большого (в пределе ≈ бесконечно большого) числа циклов Карно. Применив к каждому из элементарных ццклов К. т.» будем иметь XVi^///1/≈ Q, прич╦м кол-во теплоты
термически сжимают рабочее вещество, отбирая теплоту &Q2 (линия CD). Завершают К. ц. адиабатич. сжатием рабочего вещества (отрезок DA), возвращая его в исходное состояние. В результате внутр. анергия рабочего вещества не изменяется, поэтому произвед╦нная работа Р., соответствует разности б^г≈6@2-Если проводить процесс в обратном направлении, то, совершая работу, можно передать часть теплоты от холодильника
Цикл Карно для идеального газа на диаграмме Р≈ V. Площадь ABCD численно равна совершаемой работе.
полученное системо, считается положительным, а отданное ≈ отрицательным. В пределе для любого обратимого цикла получается равенство К л а-
у а и у с а ф bQ/T≈Q, а для необратимого цикла ≈
неравенство Клаузиуса'ф б<?/ Т1 <0≈ удоб-
ная формулировка второго начала термодинамики.
Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев. КАРНО ТЕОРЕМА в теории удара ≈ кинетич. энергия, потерянная системой при абсолютно неупругом ударе, равна той кинетич. энергии, к-рую имела бы система, если бы ее топки двигались с потерянными скоростями:
к нагревателю (обратный К. ц.). Анализируя К. ц., можно доказать Карно теорему о макс, кпд тепловых машин, v\= (Ti≈712)/^'i» это доказательство используют для формулировки второго начала термодинамики. Лит. см, при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев. КАРЦИНОТРОН ≈ то же, ЧТО лампа обратной волны. КАСАТЕЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ (тангенциальное ускорение} ≈ составляющая ускорения направлена вдоль касательной. Когда К. у. ю ==0, движение точки яв-
li
ляется равномерным, а при и? = const ≈ равнопеременным (равноускоренным, если знаки ш н v совпада-
X
ют, и равнозамедленным в противоположном случае).
КАСКАДНЫЙ ГЕНЕРАТОР (КГ) ≈ устройство для преобразования низкого иерем. напряжения в высокое постоянное. Низкое напряжение выпрямляется в отд. каскадах, а затем полученные пост, напряжения включаются последовательно и суммируются. Связь кас-
^±L
^
где
421
*
└ и
т I ∙*!≈ ≈
≈ кинетич. энергии
системы в начале и в конце удара соответственно, т, ≈ массы точек системы, t>/ и ад/ ≈ их скорости в начале и в конце удара (разность v- ≈ и/ наз. потерянной скоростью). Назв. по имени Н. Л. С. Карло.
Равенство (*) можно получить как следствие теоремы об изменении кол-ва движения при ударе и условия того, что удар является абсолютно неупругим. Помимо установления наглядного энергетич. соотношения К. т. позволяет в ряде случаев определять скорости тел после неупругого удара. с. м. Тарг.
КАРНО ЦИКЛ ≈ круговой обратимый процесс, состоящий из двух цзотерыич. и двух адиабатич. процессов. Впервые рассмотрен Н. Л. С. Карно в 1824 как идеальный цикл для теплового двигателя, в к-ром рабочее вещестио приводят в тепловой контакт с двумя тепловыми резервуарами: нагревателем (с темп-рой 7\) и холодильником (с темп-рой Т 2<7'1). На рис. изображ╦н К. ц. для идеального газа, координатами служит давление Р и объ╦м V. Сначала рабочее вещество приводят в тепловой контакт с нагревателями, а затем оно изотермически расширяется, получая от нагревателя теплоту 60! и совершая работу (кривая А В}. После этого рабочее вещество расширяется адиабатически (кривая ВС) и охлаждается до темп-ры Т2. Затем устанавливают тепловой контакт с холодильником и изо-
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I
|
^
|
|
i "3
|
J
|
-L,
|
|
|
|
|
|
*3
|
|
h
|
|
|
X'
|
|
|
|
|
|
1
(
с
|
J2
|
-
|
т
|
|
|
|
|
|
Л2
|
|
и
|
|
|
*1
|
|
|
|
I
|
-
|
С
( <∙
|
'1
j>
|
-
|
I
|
|
|
|
|
^
|
^
|
^
t
|
тт
в.
rt<
|
|
-
|
*\
|
|
|
|
|
|
-?
С
|
Г \
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. \, Схема каскадного генератора с последовательным (а) и параллельным (б) питанием: Хп ≈ реактивнее сопротивления, un ≈ напряжении каскадов (п ≈
пряжсние на выходе генератора, ивх
питания.
2h
N), (7└ ≈ на-
напряжение источника
кадов с источником питания осуществляется через ╦мкостные реактивные сопротивления или посредством взаимоиндукции.
При лоследоват. питании (рис. 1, а) перем. ток от источника питания к последующим каскадам протекает через сопротивления связи X,- предыдущих каскадов. Для генераторов этого типа характерны нелинейный рост внутр. сопротивления при увеличении числа нас-
и
243
16*
