г
Л
ш
О
Ч ш
с;
и и
£я ). Полная (интегральная) И. с. Вт и е получается интегрированием спектральной И. с. по всему спектру.
Спектральная И. с. связана Кирхгофа законом излучения с логлощательной способностью тела, для абсолютно черного тела она определяется Планка законом излучения, (см. также Излучение равновесное].
Наряду с И. с. поверхности нагретого теда в теории переноса излучения рассматривается объ╦мная И. с.
(коэф. ИСнуСКаН(1я), м. А. Ельяшееич,
ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ РЕАКТОР ≈ ядерный реак^ тор, предназначенный для проведения фундам. и прикладных исследований. Образующиеся и кем нейтроны и 7"ква|)ТЬТ используются как инструмент или объект исследований. При создании И. р. стремятся достичь макс, значения плотности потока нейтронов. Эта величина оптимизируется либо в полости для облучения {м а т е р и а л о в е д ч. И. р.), либо на выходе (п у ч-к о в ы е И. р.), Нек-рые И. р. работают в импульсном или пульсирующем режиме (см. Импульсный реактор). Наиб, интенсивные потоки нейтронов (до 5-101& нейтрон/см2 -с в среднем по времени и до 2 -1019 нейтрон/см2 -с в импульсе) достигнуты в И. р. СМ-2, ВВР-М, ИЕР-2, ИГР ПИК (СССР), HFR в Ин-те Дауэ-Лапжовена (Гренобль), HFBR (Нью-Йорк) и др,
Лит.: Б а т ь Г. А., К о ч е н о в А. С., Кабанов Л. П., Исследовательские ядерные реакторы, 2 изд., М., 1985. К. И. Шебалин.
ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ИЗ ОТВЕРСТИЯ. Может происходить в газовую или жидкую среду или в вакуум. Если истечение происходит из отверстия в стенке сосуда в атмосферу, то имеет место т, н. незатопленное, или свободное, истечение (рис. 1). Струя несжимаемой жидкости, выходящая под постоянным напором Н из отверстия площадью ш, сжимается, образуя сжатое сечение площадью (1)1=еи (е ≈ коэф. сжатия струи).
Скорость истечения определяется по ф-ле v=y\/r2gH, где ф ≈ т. н. коэф. скорости, зависящий от гидравлич. сопротивлений, возникающих при истечении, g ≈ ускорение свободного падения (см. также Торричелли формула). Расход вытекающей жидкости
где |д ≈ <рЕ ≈ коэф. расхода отверстия. Коэф. ср, ц, е зависят от вида отверстия, от Рейнолъдса числа и Фруда числа, характеризующих течение. С уменьшением этих чисел коэф. ф уменьшается, а коэф. е возрастает (рис. 2),
=ff1≈Н%, При вытекании воды из больших прямоугольных отверстий шириной b (рис. 4) расход определяется из ф-лы:
к-рая при #!== О переходит в ф-лу расхода при истечении через водослив.
Если напор, под к-рьш происходит истечение, изменяется с течением времени (напр., при наполнении И опорожнении резервуаров), то возникает неустановившееся движение жидкости. При истечении из цилпнд-рич. сосуда время г, в течение к-poro уровень опуска- -ется от Н1 до Я2, опреде- РИС. з. Ста-мя истечения иод ляется из зависимости: уровень жидкости.
-
где fi ≈ площадь сечения сосуда.
Теория истечения из отверстия находит применение при определении необходимых размеров отверстий в разл, сосудах, баках, шлюзах, в некоторых частях плотин, а также для определения расходов и скоростей истечения жидкостей разной вязкости и сроков опорожнения резервуаров различной формы.
В случае истечения капельных жидкостей в вакуум или среду, давление в к-рой ниже давления насыщенных
Рис. 4. Схема истечения из больших прямоугольных отверстий; b ≈ размир отверстия по нормали к плоскости чертежа.
=1)
|
|
|
|
|
|
|
|
. tfft t?
|
|
|
|
|
,
|
|
|
|
|
|
и
|
|
|
|
|
|
е
|
|
|
|
|
|
о
|
|
|
|
|
|
и
|
|
|
|
|
|
Ч
|
"">'
|
-
|
|
|
|
|
|
|
|
Ш,
паров жидкости при данном темп-ре, процесс истечения сопровождается фазовыми переходами (испарение) и картина существенно усложняется. Такие явления возникают, напр., при сливе жидкостей (в частности, криогенных ракетных топлив) из космич. летат. аппаратов.
Об истечении газа см. в ст. Сопло, Струя.
Лит.: Альтшуль А. Д., Гидравлические сопротивления, 2 изд., М., 1982; Альт щ у ль А. Д., Животов-с н и и Л. С , Иванов Л. П., Гидравлика и аэродинамика, М., 1987. А. Д. Алыпшулъ.
ИСТИННО НЕЙТРАЛЬНЫЕ ЧАСТИЦЫ ≈ элементарные частицы (или системы из элементарных "частиц), к-рые тождественны своим античастицам (антисистемам). У И. н. ч. значения всех квантовых чисел, меняющих знак при зарядовом сопряжении, т. е. при переходе от частицы к античастице (эяектрич. заряда и магн. момента, барионяого и лептонного чисел, странности, очарования и др.)) равны нулю. Примерами И. Е. ч. могут служить след, адроны: л0-, i]-, ф-мезоны, ∙ф- и Г -частицы. По совр. представлениям, все они являются системами, составленными из элементарных
ю
100
1000
10000 ШОООО Re 10 в
Рис. 1. Схема истс- Рис. 2. Зависимость коэффициентов истечения /кидкостц в чения из малого отверстия и тонкой стен-атмосферу. ке от Яе.
При истечении воды из малых отверстий в тонкой стенке сосуда (6<3d, где б ≈ толщина стенки, d ≈ диаметр отверстия) обычно принимают е=0,62≈0,64, <р=0,97≈0,98, ц.^0,60≈0,61.
Если струя вытекает под уровень жидкости (рис. 3),
то имеет место т. н. затопленное истечение (истечение
под уровень). При этом расход определяется вс╦ ещ╦
ио ф-ле (#), но в качестве напора Н для одинаковых
220 жидкостей следует принимать разность уровней Я≈
частиц ≈ кварков и антикварков ≈ одного типа:
dd, $s, cc, ЬЬ,что и объясняет их тождественность своим античастицам. Другой пример истинно нейтральной системы ≈ позитроний (е е~). Единственной И. н. ч., не имеющей составной природы, в настоящее время считается фотон. Все И. н. ч. имеют определ. значения зарядовой ч╦тности (С). Для фотона 6"= ≈ 1, для всех составных систем С= ( ≈ 1)£ + ^,. где L ≈ орбитальный момент системы, S ≈ е╦ полный спин. В частности, для л.0- и г]-мозонов Л ≈ 0, 5 ≈ 0, т. е. C=-f-l; для ф-, г|?- и Ггчастиц L ≈ Q, 5 = 1, т. е. С= ≈ 1. л. А. Комар, ИСТОЧНИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ (источники света) ≈ приборы и устройства, а также природные и космич. объекты, в к-рых разл. виды энергии преобразуются в энергию оптич. излучения в диапазоне длин волн Я,^10 нм^-1 мм. Космич. и природные излучающие объекты ≈ Солнце, зв╦зды, атм. разряды и др, ≈ являются естественными И. о. и. Искусствен-
