|
Ионизация светом (фотоионизация) ≈ процесс И. атомных частиц в результате поглощения фотонов. В слабых световых полях происходит о д и о ф о т о FIJI а я И. В световых полях высокой интенсивности возможна много фото иная ионизация. Напр., частота лазерного излучения .обычно недостаточна для того, чтобы поглощение одного фотона вызвало И. Однако чрезвычайно высокая плотность потока фотонов в лазерном пучке делает возможной многофотонную И, Экспериментально в разреженных парах шолоч-ных металлов наблюдалась И. с поглощением 7≈9 фотонов.
В отличие от И. в столкновениях, сечение И. фотоном не равно нулю в пороге И., а обычно максимально и падает с ростом энергии фотона. Однако возможны максимумы в ионизационной кривой и вне порога И. в зависимости от строения атомов. На рис. G приведена зависимость сечения фотоионизации для атомов Na и Li.
Для атома водорода и водородоподобных. попов существует точная теория процессов фотоионизации. Эфф. сечение фотоионизацин из осн. состояния равно
_ a f "г V exp<-4xarctg x) Ф
2"л= И
1 -ехр (-2лх)
(5)
постоянная, оог
где а^^х/,з7 ≈ тонкой структуры граничная чистота фотоионизации, со ≈ частота фотона и к≈ у (о/(и≈о>г). Для атома водорода й>г = ^=109678,758 см-1 (Х=-1216 А). (В спектроскопии частота часто да╦тся в «обратных» см, т. е. ~1/Х.) Вблизи границы фотоионизацшт (со≈<ог<оог)
_ 2лг ^J_.V _«_ / ю-\в/*
Ф Ч \ 2 72 / 7* \ j , ^ , * ij / i. \
вдали от границы (ш≈о)г>озг)
2ял а ^ «« ^ 7/2
2 "О,
(6)
0*ф =
ПО-
С?)
Сечение фотоионизации из возбужд╦нных состояний убывает с ростом гл. квантового числа п пропори* п~ь (для п^З). Сечение фотоиоииаации 0ф связано с коэф.
- 0.003
- 0,002
- O.OOJ
Превышение частоты ионизующих квантов над порогом (104см~])
Рис. в. Фотоионизация атомов щелочных металлов: лития (J ≈ эксперимент; 2 ≈ расч╦т) и натрия (3 ≈ эксперимент;
4 ≈ расч╦т).
фотопоглощения фотона фиксированной частоты следующим образом:
п
Здесь сумма бер╦тся по всем уровням атома, для к-рых энергетически возможна фотоионизация, и Nn ≈ ллот-ность числа атомов в состоянии п. Вычисление сечений и сопоставление с экснерим. данными (в т. ч. и для
неводородоподобпых атомов) приведены в [9]. Сечение фотоионизации на .2≈3 порядка ниже а, при столкновениях.
Те же звконолтерности характеризуют И. внутр. оболочек атомов (при этом Z имеет смысл эфф. заряда остова, в поле к-рого движется эле'ктрон). Фотоиони-зация глубоких внутр. оболочек атомов, и отличие от И. электронным ударом, практически не влияет на электроны внеш. оболочек, т. е. является весьма селективным процессом. Оже-эффект, сопровождающий ликвидацию вакансии во внутр. оболочке, приводит к образованию многозарядного иона. При атом могут образоваться ионы неск. степеней кратности. В табл. даны вычисленные и наблюдаемый значения ср. зарядов ионов для нек-рых атомов.
Т а 0 л. ≈ Вычисленные и наблюдаемые значения средних зарядов поной
|
|
|
Средний аарлд
|
|||
Атом
|
Заряд ядра
|
Вакансия
в оболочке |
ЯабЛЮ-
|
вычис-
|
||
|
|
|
дасЪЫИ
|
ленный
|
||
No
|
10
|
К
|
2,3
|
2,2
|
||
Ne
|
10
|
L
|
1.1
|
1 ,0
|
||
Ar
|
18
|
К
|
4,2
|
4 .2
|
||
Ar
|
18
|
Х-.
|
3.3
|
3,0
|
||
Ar
|
18
|
Ln,in
|
2,3
|
2,0
|
||
Kr
|
36
|
к
|
fi.l
|
0, 3
|
||
Kr
|
3fi
|
L,
|
6,7
|
6,П
|
||
Kr
|
30
|
L\\, 111
|
5,0
|
Г), 0
|
||
Xe
|
54
|
К
|
8,2
|
7, ft
|
||
Xe
|
54
|
-С.]
|
0,1
|
9.0
|
||
Х*
|
54
|
LU, 111
|
7,'.
|
7,6
|
||
Hg
|
80
|
L
|
9,8
|
1 ft , 7
|
||
Hg
|
80
|
М
|
7,3
|
9.0
|
||