|
|
Рис. 3.
изображающий двумерную поверхность, «заметаемую* двигающимися объединяющимися и разрывающимися струнами a, h, с и <1 в прямом канале процесса а-|~Ь ->-
->-c-|-d или в перекр╦стном капало а≈ d -*- Ъ \-с. В струнных моделях адропов концепция Д. находит остеств, объяснение. Существует глубокая связь между с-упер-
снммстрпчнымн (см. Ci/uep-си.мметрия) и сулергравнта-цноппымп (с.дг. Супергравитация} теориями поля и взаимодействием бе:1масс,о-вых частиц и дуальных струнных моделях |2]. Под-робный анализ дуальных (струнных) моделей содержится в обзоре [3].
Подход, основанный на Д., важен при феноменологич,
анализе аксперим. данных по рассеянию адропов. Он обеспечивает условия самосогласованное≥, к-рым дол ж* иы подчиняться резонансы в конкретном процессе. Д. предсказывает существование растущих траектории Редже с приб.и. одинаковым наклоном, а также очень быстрый рост числа уровней (резпнансов) с увеличением унергш-i. В концепции Д. естественно возникает универсальный масштаб размерности длины, к-рьш определяется наклоном траекторий Реджо ее' (и). Основанный на Д. подход несомненно ялнлсц существ, шагом в рщшнтии теории сильного взаимодействия. В глубоко неупругих процессах понятие, аналогичное Д., используется длн установления связи .между усредн╦нным по интервалу Д. сечением рождения кварков и глюонов и сечением рождения адронов, Д. в ^том случае (кварк-адроикая Д.) существенна для возможности описания адроппых процессов в рамках квантовой храмодипамикя.
Лит.: 1) Venezia.no G., Construction of a erosfiiny-fiymmefric, Rpt^ebehaved aniplilude Гаг lineary rising lj";ijfeto-ri<'5, «NIKIVO cim.», 1968, v. A r-7v p. 19(1; 2) G 1 i о '/- '∙?∙ i F., Scherk J,, Olive !>., Supcrsymmetry, siipewravily theories and the dual spinor model. w.Nucl. Phys.», 1977,v, В 122, p. 253; S) M a p и и о в М. С., Релятивистские струны и дунль-ные модели сильных взаимодействий, «УФН», 1977, т. 121, с. Я77; S с h w a г z J. H.t Supprstringr theory, «Phys. Repts», 1982, v. 89, p. 22:). В. А. Ку^шацев.
ДУАЛЬНЫЕ ТЕНЗОРЫ ≈ антисимметричные тензоры Т--- и (Т)... типа (Ат 0) и (О, п≈k) в ^-мерном ри-мановом или псевдоримановом пространство, связанные соотношением
(*
1
rfc+i ∙ "
k!
К
где g = det g,-/ ≈ определитель метрич. тензора. Е- ,- ≈
j \\ ∙ . - If?
Леви-Чивиты символ. При атом »(*Т)=(≈1)*("~*> sign(g)7\ а один из Т и *Т является псевдотснзором (меняет знак при отражении). Тензор и его Д. т. принадлежат ортогональным подпространствам //-мерного пространства. Благодаря атому переход к Д. т, позволяет ковариантно обобщить на неевклидовы случаи понятие потока через поверхность и Гаусса ≈ Остро-градского формулу, а в евклидовом случае ≈ упростить тензорные выражения. Напр., если do1"'""1 ≈ элемент (п≈ 1}-мерной гиперповерхности £, то поток вектора Ti через не╦ (интеграл по 2 от проекции Т на
ортогональное к ней направление) равен \ Т
V
^1
Операция * перехода к Д, т. используется для ковари-антного обобщения дивергенции б; (понижающей ранг тензора): б/≈ (∙ь)-1(д/дз:!')--ь. Для тензора Т1'*" типа , 0) имеем
(div
д
В ч╦тномерном пространстве с помощью операции * вводят понятие самодуального тоизора, используемое
длн построении частных решении и теории калибровочных ПОЛен. В. П. Павлов. ДУАНТ ≈ полый ycKOjniHJiumi электрод в ииклотропе ил» фазотроне D-o6pu3hnir фор\пл, служащий для подачи ускоряющего напряжения н экралировкн частиц мри фа;*с поля, псблагоприлтноп для ускорения. ДУАПЛАЗМОТРОН ≈ устройство для получения ионных пучков высокой плотности. Подробнее см. в ст. Полный источник,
ДУБЛЕТЫ спектральные (от франц. doublet, от double ≈ двойной) ≈ группы (пары) близко расположенных спектральных линии, возникновение к-рых обусловлено дублетным расщеплением ypOBiicif энергии (см. Мулътиплетностъ) в результате спин-орбитального взаимодействия. Наиб, характерны для спектров атомов щелочных металлов, липни главной серии к-рых представляют собой Д.
ДУГА ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ≈ широко употребляющееся в обиходе название дугового разряда. Перноиачалыю Д. э. на:*, только луговой разряд в воздухе, горящий между угольными электродами при пост, силе тока в несколько А. Д. ;», наблюдалась впервые в 1802 В. В. Петровым, а в 1808 независимо Г. Дэви (H. Davy). В первых опытах источником питания служил вольтов столб. Д. э. горела между горизонтально расположенными ^лСЕчТродами, и восходящие конвокц. потоки воздуха дугообразно изгибали столб разряда (отсюда и название). Первое практич. применение Д. э. нашла в осветит, дуговых лампах («свеча Яблочкова»}. Известно большое число разновидностей Д. э., к-рые широко применяются в науке и технике для создания плазмы, в качестве газоразрядных источников света, ь т. ч. эталонных, в плазмохимич. реакторах, для сварки и обработки материалов и т. д.
Лит.; Ф и н к е л ь н б у р г В., М е к к ft p Г., Электрические дуги и термическая плазма, прр, с нем., М., 1%1.
В. Н. Полесников.
ДУГОВОЙ РАЗРЯД ≈ самостоятельный квазистапио-
нлрный электрический разряд в газе, горящий практически при любых давлениях газа, превышающих 10~2ч--j-10~* тор, при постоянной или меняющейся с низкой частотой (до 103 Гц) разности потенциалов между электродами и отличающийся высокой плотностью тока на катоде (102-И08 А/см2) и низким катодным падением потенциала (не превышает зфф. потенциала ионизации среды в разрядном промежутке). Известно много разновидностей Д. р., каждая из к-рых существует только при вполне определ╦нных внеш. и граничных условиях. Почти у всех видов Д. р. ток тш катоде стянут в малое очень яркое катодное пятно, беспорядочно перемещающееся по всей поверхности катода. Темп-ра поверхности в пятне достигает величины темп-ры кипения (или возгонки) материала катода. Поэтому значительную (иногда главную) роль в катодном механизме переноса тока играет термоэлектронная эмиссия. Над катодным пятном образуется слой положит, объ╦много заряда, обеспечивающего ускорение эмитируемых электронов до энергии, достаточных для ударной ионизации атомов и молекул среды. Т.к. толщина слоя крайне мала (менее длины свободного пробега электрона), созда╦тся высокая напряж╦нность ноля у поверхности катода, особенно вблизи сстеств. микронеоднород-иостей поверхности, благодаря чему существенной оказывается и автоэлектронпая эмиссия. Высокая плотность тока в катодном пятне и «перескоки» пятна сточки на точку создают условия для проявления взрывной электронной эмиссии. Известны и др, катодные механизмы Д. р. (факельный вынос, плазменный катод-, тормокатод и т. д.). Относит, роль каждого из них зависит от конкретного вида Д-р.
Непосредственно к зоне катодного падения потенциала примыкает положительный столб, простирающийся до анодной области. Прианодного скачка потенциала чаще не наблюдается. На аноде обычно формируется яркое анодное пятно, несколько больших размеров и
о
to О
23
