|
|
гих ab-взаимодс-йгтзинх, как (пс)≈
где о-неупр(аЬ) = а(/с}, то
≈ (/гс)о-неП1,(аЬ), т. с.
гии
полное И. с. при высоких энергиях значительно больше, чем онеупр(аЬ). Напр., в рр-взаимодействиях при энер-
столкновения £и(ДО ГэВ {пя}^15 и аинкл (л)«
анеупр{аЬ). . см. при ст. Инклюзию 1ый процесс. В. Г. Гришин.
ИНКЛЮЗИВНЫЙ ПРОЦЕСС (от англ, inclusive ~
включающий в себя) ≈ процесс взаимодействия ч-ас-тнц высоких энергий, в к-ром изучаются характеристики только части вторичных частиц независимо от числа и типа др. частиц реакции (в отличие от эксклюзивного процесса, Б к-ром изучаются характеристики всех вторичных частиц). Важное значение этих процессов в изучении взаимодействия элементарных частиц впервые было отмечено Л. А. Логуновым с сотрудниками [1] и Р. Фейкманом (R. Feynman) I2] (последнему принадлежит и назв, «И, п.»). Обычная запись одночастичпо-го И. п.: ab≈ »-сХ, где а и b ≈ первичные сталкивающиеся частицы, с ≈ изучаемая вторичная частица, а X обозначает совокупность любых др. частиц, образованных в данном взаимодействии. Двух- и п-частичные И. п.: ab≈ fc-CjCaX u аЬ-^сг. . .с,(Х. И. н. представляет ?,обой сумму эксклюзивных реакций с определ. числом . -'0[_>ичных частиц. Напр., в рр-взаимодействиях при эп╦р'Гии в системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц (энергии столкновения) £~60 ГэВ образуется в среднем около 18 адронов разных типов
(л, К, N, N, Л, 2 и т. д.), а изучаются импульсные и угл. распределения частиц только одного типа, напр. л+'мезонов, рр-^л + Х. В этом случае И. п. представляет собой сумму эксклюзивных реакций, в к-рых рождается хотя бы один л+-мезон, напр. рр-*-л; ' рп, рр-ь ->-п + П' л°пп, рр-*-л-1-л + я~рп и т. д. Т. о., в И. п. число и тип вторичных частиц в системе X не фиксированы и ограничиваются только законами сохранения энергии, электрич. заряда, барионного числа и др. квантовых чисел.
Б отличие от эксклюзивного метода исследования взаимодействий частиц, инклюзивный метод да╦т меньше информации о конкретных реакциях. Однако общие закономерности взаимодействий частиц в И. п. проявляются более отчетливо, т, к. частные детали исключаются усреднением но характеристикам большого числа возможных каналов реакций и типов неизучаемых вторичных частиц (т. н. частиц сопровождения). Поэтому такой подход адекватен физике высоких энергий (энергия столкновения ^5 ГэВ в с. ц. и.), когда рождается иного вторичных частиц (в^Ю), Более того, при сверхвысоких энергиях столкновения (^60 ГэВ), когда ср. число вторичных частиц <и>^20 и практически уже невозможно выделять отд. эксклюзивные каналы реакции, инклюзивный метод исследования взаимодействий частиц оста╦тся единственным. (Аналогичная ситуация имеет место и в классич. механике. Пока число частиц невелико, то можно следить за каждой из них в отдельности, описывая их движение системой ур-ний движения. Для большого числа частиц, нанр. в газе или жидкости, это невозможно, и тогда используются методы статистич. механики.)
Эксперим. научение И. п. проводится на всех крупнейших ускорителях мира. Данные получены в основном для одиочастичных и двухчастичных И. п, при энергии столкновения ^2000 ГэВ [3]. Практически все важнейшие открытия последних лет в физике высоких энергий были сделаны при инклюзивном методе исследования процессов. В результате изучения И. п. на ускорителях протонов были открыты масштабная инвариантность (скейл-инг Фейнмана), близкодействующие корреляции в рождении адронов (ab~>-h1h2X) и обильное рождение резонансов (аЪ-*-КХ, где R ≈ коротко-живущий резонанс р, <р, ш) и т. д. в множественных процессах. Изучение глубоко неупругих процессов
в электронных, мюонпых и нейтринных лучках позволило обнаружить картонную структуру адронов (см. Картоны] [2] и нарушение спеллинга Бьбркепа, предсказываемое квантовой хромодиналпкой, привело к открытию струй адропных, образующихся при фрагментации кварков и глюонов [3≈5].
Лит.. 1) L о е и п о v А. А., М е s t v i г i s h v i I-li M. A., N gu e n Van Hieu, Hipti energy behaviour of inelastic cross section, «Pliys. Lett.», 1967, v. 25 B, p. Oil; 2) Фуйкман Р., Взаимодействие фотонов с адронами, пер. с англ., М,, 1975; F с у и m a n R., Very high-energy collisions of hadrons, «Phys. HPV. Lett.», 1969, v, 2tf, p. 1415; 3) Гришин В. Г., Инклюзивные процессы в здронных взаимодействиях при высоких энергиях, М., 1982; 4) Л и х о д с д А. К., Шляпников П. В., Мпогочастичные и инклюзивные реакции, «УФН», 1978, т. 124, с. Я; а) В а П п е г М, и др., Observation of very large- transverse momentum jets at the
CERN pp colllder. «Phys. Lclt.n, 1982, v. 118 B, p. 203,
В. Г. Гришин.
ИНКРЕМЕНТ (от лат. incrcmentum ≈ рост, увеличение) ≈ величина, характеризующая экспоненциальный рост амплитуды волны (или интенсивности) при развитии неустойчивости п нелинейной среде (напр., плазме). В случае собственных колебаний сродьг развитие неустойчивостей описывается временным экспо-ненц. нарастанием А(1)~А0е^^ где Л0 ≈ нач. амплитуда, у ≈ временной И., имеющий размерность частоты. В задачах о распространении волн развитие неустойчивости описывается экспонснц. нарастанием в пространстве А (х)≈ Л0е**, где к ≈ пространственный И., имеющий размерность волнового вектора (см"1). При исследовании абсолютной неустойчивости (нарастающей со временем) обычно используется И. у, а в случае конвективной неустойчивости (нарастающей в пространстве) ≈ х. И. у (х) равен логарифмпч. производной амплитуды волны по времени (расстоянию).
В физике плазмы величина, обратная И., показывает, за какое время амплитуда волны неустойчивости увеличивается в е раз. Напр., при вынужденном ком-бинад. рассеянии света, к-рое возникает вследствие развития распадпои неустойчивости, величина, обрат-пая И. усиления, характеризует расстояние, на к-ром интенсивность света увеличивается в е раз. См. также
Неустойчивости плазмы, Вынужденное рассеяние света.
В. Н. Ораевский,
ИНСТАНТОН ≈ особый вид колебаний вакуума, при к-ром в н╦м спонтанно вспыхивает и гаснет сильное глюонное поле. Этот процесс, будучи квантовым явлением, не противоречит закону сохранения энергии в силу соотношения неопредел╦нностей. Впервые И, были введены в работах [1≈2J.
Самая яркая отличит, черта И.≈ его топологич. нетривиальность. Это означает, что невозможно, сохраняя конечной величину действия на И., плавно деформировать его поле к нулю. И. является четыр╦хмерным «родственником» топологически нетривиальных объектов физики конденсированного состояния вещества, таких, как вихри в сверхтекучей гелии и сверхпроводниках, дислокации и диски и нации в кристаллах и т. д. И. обязан своим существованием сильным нелинейным эффектам. Этим он напоминает гидродинамич. солитоны и вихри. Имеется, однако, и важное отличие: солитоны локализованы в пространстве, но бесконечно протяж╦нны во времени. Термин «И.» относится к процессу перестройки вакуума, занимающему конечное время. Тем самым инстантонное ноле локализовано и в пространстве и во времени.
В квантовой теории любой процесс описывается суммой по всем возможным траекториям, осуществляющим переход. В классич. пределе из этой суммы выделяются траектории, являющиеся решением ур-ний классич. динамики. В тех случаях, когда данный переход классически невозможен, ои происходит за сч╦т туннельного эффекта. И. являются туннельными переходами, происходящими в вакууме,
Простейшая ситуация, в к-рой появляются И., ветре- , чается в нерелятивистской квантовой механике. Пред- *
и
X
49
