среду, в к-рой вектор магн. индукции В и напряж╦нность маги, поля //связаны нелинейным локальным соотношением: B(r, t)=B[tf(r, t)}, то сцепленный с контуром магн. поток можно считать однозначной ф-цией тока Ф~Ф{7). В соответствии с законом индукции Фарадея, эдс самоиндукции в контуре равна;
dt ~~ ~аТ ' *dT '
Величина L_:(i(f}=d&/dl наз, дифференциальной (или иногда динамической) И. Выражение для запасенной энергии пост, тока приобретает
вид:
W =
(11)
О
8 линейном приближении (при /->0) L^->L и выражения (10), (11) переходят в (2) и (3) соответственно. Лит.: Т а м м И. Е., Основы теории электричества,
9 изд., М., 1976; Калантаров П. Л., Цейтлин Л. А., Растет индуктнвностей, 'А изд., Л., 1986; Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М,, 1982, М. А. Миллер, Г. В. Пермитин. ИНДУКТИВНОСТЬ ВЗАИМНАЯ ≈ параметр, харак-тсризующии эл.-магн. взаимодействие между двумя замкнутыми электрич. цепями без разветвлений, по к-рым протекают квазистациоиарные токи (см. Индукции электромагнитной коэффициенты). ИНДУКЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ КОЭФФИЦИЕНТЫ ≈ параметры, характеризующие эл.-магн. взаимодействие в спстеые замкнутых неразветвл╦'нных электрич. цепей, в к-рых протекают квазистационарные токи [си. Квазистационарное (квазистатическое) приближение},
На рис. изображено неск. проводящих контуров с произвольно заданными направлениями обхода; каждому контуру сопоставлен номер (?, 2, ...}. Ток 1_р
в контуре р считается положительным, если положит, заряды переносятся в направлении обхода. В случае неподвижных контуров, пост* токов и линейных сред без намагниченности магн. поле может быть представлено как суперпозиция магн, полей, создаваемых каждым отд. током:
(г)
Энергия пост. магн. ноля (в СИ):
(1)
W ≈ ≥ т -
JLV 2 2-
P. q
p.dV РЧ P Q*
(2)
Величины Lpq наз. И. э. к. и в СИ измеряются в генри (Гы), Как видно из (2), И. э. к. симметричны по индексам: Lpq=Lqp. Величина L_pp наз. коэф. самоиндукции или индуктивностью контура р, она всегда положительна. Величина L_pq, p^q паз. коэф. взаимной индукции или взаимной индуктивностью контуров р и $» знак Lpq зависит от выбора направлений в коиту-pax р и д. Из требования положительности полной энер-
гии магн. поля при произвольном соотношении токов в контурах вытекает след, свойство И. э. к.:
L у <; L рЬда* (3)
В случае квазистационарыых токов и медленных (по сравнению со скоростью света) движений контуров, когда можно пренебречь запаздыванием эл.-магн. взаимодействий в системе, 9ДС индукции в каждом контуре равна;
d
Для квазилинейных цепей, выполненных из проводников, тонких по сравнению с др. размерами контуров и расстояниями между нами, взаимная индуктивность может быть рассчитана в приближении бесконечно тонких проводоз. Если к тому же магн. проницаомость среды ^==1, то
4л
I
Р 7= <!∙
(5)
Лит. см. при ст. Индуктивность.
М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.
ИНДУКЦИОННЫЙ ТОК ≈ электрический ток, обусловленный электродвижущей силой индукции (см. Электромагнитная индукция).
ИНДУКЦИОННЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ≈ ускоритель заряженных частиц, в к-ром прирост энергии частиц происходит за сч╦т эдс индукции, создаваемой перем. магн. потоком. Различают циклич. И. у. (бетатрон), в к-ром частицы обращаются в магн. поле по траекториям, близким к окружности, а магн. поток пронизывает эту окружность, и линейный индукционный ускоритель, в к-ром частицы движутся почти прямолиией-но_т а ускоряющее электрич. поле индукции созда╦тся охватывающим траекторию перем, маги, потоком.
Э. Л. Бурштейн.
ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ≈ см. Электра-магнитная индукция.
ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ≈ см. Электростатическая индукция.
ИНДУЦИРОВАННОЕ ИСПУСКАНИЕ (индуцированное излучение) ≈ то же, что вынужденное испускание. ИНЕРТНАЯ МАССА ≈ физ. величина, характеризующая динамич. свойства тела. И. м. входит во второй закон Ньютона (и_г т. о., является мерой инерции тела). Равна гравитац. массе.
ИНЕРТНОСТЬ (инерция) (от лат. iners, род. падеж inertis ≈ бездеятельный) в механике ≈ свойство материальных тел, проявляющееся в том, что тело сохраняет неизменным состояние своего движения или покоя по отношению к т. н. инерциалъной системе отсч╦та, когда внеш. воздействия на тело (силы) отсутствуют или взаимно уравновешиваются. Если же на тело действует неуравновеш. система сил, то свойство И. сказывается в том, что изменение состояния покоя или движения тела, т. е. изменение скоростей его точек, происходит постепенно, а не мгновенно; при этом движение изменяется тем медленнее, чем больше И. тела. Мерой И. тела является ого масса. ИНЕРТНЫЕ ГАЗЫ (благородные газы, редкие газы) ≈ элементы гл. подгруппы VIII группы ыериодич. системы элементов. К И. г. относится гелий (Не), неон (Ne), аргон (Аг), криптон (Кг), ксенон (Хе) и радиоакт. радон (Г\н). В природе И. г. присутствуют в атмосфере, Не входит как примесь к природному газу, ыек-рые И. г. содержатся в горных породах. Наиб, распростран╦н во Вселенной Не_г а в атмосфере Земли ≈ Аг (0,934% по объ╦му). Внеш. электронные оболочки атомов И. г. (конфигурация s*p^e, для Не≈s³) устойчивы, поатоиу И. г. химически мало активны (немногичисл. хим. соединения известны для Кг, Хе и Rn). В свободном виде все И. г. одноатомны. Двухатомные эксимер-