|
|
О
гой энергии в приграничном слое (G ≈ модуль сдвига, е ≈ собств. деформация), у ≈ анергия доменных границ, И ≈ толщина полидомелнсш пластины. Реально толщина упругих доменов находится в пределах от долей мкм (в тонких пластинах мортенсптных фаз) до мм (в кристаллах сегнетозластиков).
Полидоменная пластина, состоящая пз плоскопараллельных упругих доменов,≈ стабильный структурный
Рис. 1. Двумерная люд ель превращения фая. а ≈ схема перехода квадратов реш╦тки 1 в две различным образом ориентированные прямоугольные реш╦тки г и 3\ б ≈ полидомен-й нал пластина; в ≈ о сопряжение кристаллических реш╦ток на межфазной границе; АВ ≈ доменная граница ≈ плоскость дпойпикованип.
элемент фалы, образующейся в контакте с другой фазой. Равновесная доменная структура пластины зависит от внеш. нагрузок. Под действием внеш. мехаиич. напряжений один из доменов становится энергетически более выгодным, чем другой, и доменные границы смещаются, увеличивая долю более выгодного домена. Это приводит к декомпенсации источников напряжения
14
Рис. 2. Фотография по л и доме иных пластин в NbTe2; видны напряжения на границах пластин.
на межфазной границе: возникают далыюдействующие поля внутр. напряжений, гасящие внеш. поле внутри полидоменной пластины. При достаточно больших внеш. напряжениях полидоменная пластина переходит в монодоменную. При снятии напряжения полидоменная структура восстанавливается. Если подвижность доменных границ достаточно велика, такое изменение структуры под нагрузкой происходит почти обратимо и материал обнаруживает «сверхупругие» свойства, поскольку смещение доменных границ приводит к дополнит, деформации.
Д. у. могут быть и области, последовательно сдвинутые Друг относительно друга (трансляц. домены). Доменные границы в этом случае могут отсутствовать или быть образованы дефектами упаковки, а ослабление или уничтожение дальнодействующего поля меж-фнзиой границы происходит вследствие образования на границе дислокационного ряда, компенсирующего это поле.
Независимо от того, состоит ли полидоменная область из доменов одной фазы или разл, фаз. в термочи-намич. отношении ока представляет собой в целом единую фазу, обладающую дополнит, внутр. параметрами,
отражающими наличие доменной структуры.
Лит.: РоЙтбурд д. Л., О доменной структуре кристаллов, образующихся в твердой фазе, <-ФТТ», 1968, т. 10, с. 3619; его же, Теория формирования гетерофаяной структуры при фазовых превращениях в тв╦рдом состоянии, «УФН»« 1974, т* 113, с. *39; Хячатурян А. Г., Теория фазовых превращений и структура твердых растворов, М., 1974.
А. Л. Райтбурд*
ДОМЕНЫ ФЕРРОМАГНИТНЫЕ ≈ см. Ферромагиитл? ные домены.
ДОННОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ ≈ часть аэродинамического сопротивления * обусловленная пониженном среднвг го давления рд на допноп торцевой поверхности летящего тола по сравнению с давленном в атмосфере /?«. господствующим на высоте полета. Разрежение, возникающее на донной поверхности (Рд<роо)^ приводит к появлению силы Д. с. Хл= (р«,≈рд)5Дт действующей против направления скорости тела (S Л ≈ площадь проекции донной поверхности на направление, нормальное к осп тела).
Возникновение Д. с. объясняется необратимым превращением части кннетич. энергии тела в теплоту при образовании за дном тела отрывного течения и вихрей, а в сверхзвуковом потоке ≈ ешс п хвостовых ударных волн. Обтекающий летящее тело наружный поток, оторвавшись от поверхности тела, интенсивно перемешивается с воздухом, находящимся и застойной зоне за дном тела, увлекая и отсасывая часть воздуха пз застойной зоны, и в ней возникает разрежение (рис.). Отсасывающее действие наружного нотока зависит от толщины пограничного слоя на боковой поверхности тела перед его донным срезом: чем толще пограничный слон, тем слабее отсасывание, тем выше рл и тем меньше Д. с. Донное давление рди, следовательно, величина Д. с. зависят также от формы головной п гл. обр. кормовой частей тела, от скорости пол╦та и (в меньшей степени) от угла атаки.
Схема течения в донной области ракеты при сверх:чпуковоП сно-рост и пол╦та на малой высоте. J ≈ корпус раьч-ты: s ≈ сопло двигателя; 3 -- пограничный слой на корпусе; 4 ≈ слой смешения с внешним потоком, отсасывание; 5 ≈ слой смешения со струей, отсасывание: S -- циркуляционное течение (вихри); 7≈ головная ударная волна; s ≈ хвостовая ударная волна;
& ≈ след за телом.
Д. с. артиллерийских снарядов» корпусов ракет, фюзеляжей самол╦тов, спускаемых в атмосфере кос-мич. летат. аппаратов и боевых частей ракет может составлять значит, часть полного аэродинамич. сопротивления, достигающую 70% его при трансзвуковых скоростях пол╦та хорошо обтекаемых тел. При расположении на дне тела или вблизи донного среза сопел двигательных установок ракет струи, вытекающие из сопел, усиливают отсасывание воздуха и Д. с. воз« растает. Теоретич. предельная величина Д. с. (максимальная) отвечает возникновению полного вакуума на дне тела (рд=0).
На большой высоте пол╦та струи двигателей, сильно расширяясь, взаимодействуют с внеш. потоком вблизи днища, образуется возвратное течение в сторону днища ракеты и донное давление повышается, поэтому на большой высоте Д. с, уменьшается и может даже стать отрицател ьным (при рд >p«J.
Безразмерный коэф. Д. с. cXA=XJJqgoSt где #└=
= раоУ«/2. о и, ≈ плотность атмосферы на высоте полета, VM ≈ скорость тема, S ≈ площадь его мидслевого
