|
|
ДОБРОТНОСТЬ колебательной систем ы≈
величина, характеризующая резонансные свойства линейной колебат. системы; численно равна отношению резонансной частоты со к ширине резонансной кривой
Дм на уровне убывания амплитуды в У2 раз; Q = = и/Д<о. Принято также выражать Д. через отношение запас╦нной в системе энергии W к средней за период колебаний мощности потерь Р, т. е. Q ≈ iaW/Р. Однако при наличии потерь величина запасенной энергии не может быть установлена строго и определяется пут╦м условного разграничения диссипативных и реактивных элементов. Так, напр., в случае электрпч. контуров запас╦нную энергию считают сосредоточенной в чисто реактивных элементах индуктивности L \\ ╦мкости С, а потери связывают с протеканием тока но чисто диссииативному элементу ≈ сопротивлению Л. Тогда
I
R
R
«КС-
Соответственно для механич, колебат, системы с массой /га, уцругостью k и коэф. тропил b
v Ь Ь ti)6
В колебат. системах с большой Д. частота п коэф. затухания ее слабозатухающих колебаний вида е~^ stn to* связаны с Д. отношением Q ≈ со/2а≈л/^>1, где d≈ 2ла/си ≈ декремент затухания.
Д. характеризует избирательную и разрешающую способности колебат. системы: чем больше Q, тем выше резонансный отклик системы по сравнению с нерезонансным; отклики системы на одинаковые по амплитуде сигналы с близкими частотами о)! и о>2 существенно различны по величине и, следовательно, могут быть разрешены, если o)j≈о)21^Д(0=ц/<?. Обычные радиоконтуры обладают Д. ()~10≈102, для камертона Q~ ~102, для пьезокварцевой пластинки ф~2*104 на частоте 20 кГц, для СВЧ-резонаторов @~103≈104, а для квааиоптич. и оптич. резонаторов £>~10в≈107.
Если в системе существует неск. источников диссипации, то для получения результирующей Д. Q^ складываются обратные величины;
Величину (?/, с к-рой связан отвод анергии в полезную нагрузку, паз. рабочей Д. В случае многомодовых систем с дискретным (точнее, квазидискретным) спектром собственных частот каждая из мод обладает своей Д.; в пределе, когда спектр сливается в сплошной, поня-
тие Д. утрачивает смысл.
Лит.; С т р е л к о в С. П., Введение в теорию колебаний, 2 изд., М.т 1964; Горелик Г, С., Колебания и полны, 2 изд., М., 1959; Сип у хин Д. В., Общий курс физики, 2 изд., [т. 3] ≈ Электричество, М., 19S:j.
М. А. Миллер.
ДОВЕРИТЕЛЬНЫЙ ИНТЕРВАЛ ≈ понятие, возникающее при оценке параметра статпстич. распределения интервалом значений. Д. и. для параметра 0, соответствующий данному кооф. доверия Р, равен: такому интервалу (02, В2), что при любом распределении вероятности неравенства 91<9<02 выполняются (т, е. значение параметра В попадает в Д. и.) с вероятностью не менее Р. А. А. Лебедев.
ДОЗА излучения ≈ энергия ионизирующего излучения, поглощ╦нная облучаемым веществом и рассчитанная па единицу массы (поглощ╦нная доза). Д. является мерой радиац. воздействия. Поглощ╦нная энергия расходуется на нагрев вещества и па его физ. и хим. превращения. Величина Д. зависит от вида излучения, его интенсивности, энергии его частиц, времени облучения, а также от состава облучаемого вещества. В процессе облучения Д. со временем шн;ашшвается. Приращение .Д. и единицу времени нал. мощностью Д. Мощность Д. может быть непостоянна во времени. Доза D за время облучения t связана с Р (t) ≈ мгновенным значением мощности Д.≈ соотношением;
D=
Поглощ╦нная Д. в общем случае неравномерно распределена в веществе. Поглощ╦нную энергию Д£ в век-ром объ╦ме, содержащем вещество массой Ляг, мокша представить в виде:
где £вх ≈ энергия всех частиц, входящих в данный объ╦м, £Вых ≈ энергия всех частиц, выходящих из него, £0 ≈ энергия всех частиц, испускаемых источником, находящимся внутри данного объ╦ма (напр., радионуклидами). Разность между #вх и <?вых равна притоку энергии в данный объ╦м:
где / ≈ вектор потока энергии через единицу площади поверхности, охватывающей данный объ╦м, за время формирования Д., /dS ≈ результирующий «вынос» энер-
