1tom - 0673.htm
75
оси /. Если f(z) принимает на/ веществ, значения, то она аналитически продолжается через / в область £>*, полученную из D отражением относительно веществ, оси. С помощью конформных отображений последнее утверждение обобщается на случай, когда ф-ция /(z) переводит дугу окружности на дугу окружности. Существуют и др. методы А. п. К ним относятся методы, основанные на многочксл. аналитич, представлениях, разл. способы суммирования степенных рядов, функциональные соотношения, мероморфное продолжение при помощи Ладе аппроксимаций и т. п. Важной задачей А. п. ф-ций мн. комплексных переменных является задача об отыскании т.н. оболочки голоморфности (т. е. макс, области, в к-рую продолжается любая ф-ция, голоморфная в заданной области).
Лит- см. при ст. .Аналитическая функция. Б. И. Завьялов. АНАЛОГОВЫЕ СОСТОЯНИЯ (от греч. analogos ≈ соответственный)≈ состояния ядер ≈ изобар, входящие в состав одного изоспинового мультиплета и обладающие одинаковыми значениями изоспина Т, спина / и ч╦тности я (см. Изотопическая инвариантность). А. С.
являются зеркальные ядра., напр. gLi≈48, образующие изотопич. дублеты (изоспин Т=}/2), Примерами А. с. могут служить осн. состояния ядер %С, :8О и первое
возбужд╦нное состояний ядра 17N (изотонич. триплет с изосгшном Т1≥ 1, рис. 1).
Энергии А. с. неодинаковы, они отличаются из-за кулоновской энергии отталкивания протонов и разности масс нейтрона п и протона р. Энергии А. с. возрастают с увеличением числа протонов Z. Если наименьшему Z визоскиновом муль-п_ + _. типлете отвечает ядро в осн. 'jN- ~.a>_jvrJ- состоянии, то аналоговым 3 ему н случае л╦гких ядер n n+- r {£^12} может быть основ-б^≈г =1-7 нос или возбужд╦нное, но 3 ядерно-стабильное состоя-Рис. 1. Изотопический три- нис с Зарядом Z-\\-i.
плет- В более тяж╦лых ядрах
А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (но сравнению с обычными уровнями составного ядра) ре-эонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-апалоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядерных реакциях перезарядки: р-М (Zt N) -»∙ i\\-\\-A (Z+1, 7V≈1), где А ≈ число нуклонов, Лг ≈ число нейтронов. Согласно теоретич. схемам (ем. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс
о п
тяж╦лых ядрах пзоспин не сохраняется. Это, в частности, проявляется в распаде аналогового резонанса по каналам, запрещ╦нным изоспиновыми правилами отбора. Фив. природа А. с, в тяж╦лых ядрах пока не понята до конца, их теоретич, и эксперим. исследование ≈ одна из актуальных проблем ядерной физики.
В. Е. MapifyViun.
АНАМОРФЙРОВАНИЕ в оптике (от греч. апа-morphdo ≈ преобразовываю) ≈ получение оптич, изображений предметов со всевозможными преднамеренными искажениями их конфигурации в результате преобразования (трансформирования) их линейных или угл. размеров в разл, направлениях. Отношение линейных увеличений (или масштабов) изображения в двух
а
,
= в' J* 3~^
Анаморфироианш; изображения предмета: а ≈ наклоном плоскостей; б ≈ с помощью оптических клиньев; 11 ≈ предмет; О ≈ объектив; KL и Яй≈ оптические клинья; И ≈ изображение.
взаимно перпендикулярных направлениях (обычно по ширине и высоте) наз. коэф, А. (коэф. анаморфозы),
А. изображении осуществляется несколькими способами, напр, простым наклоном плоскости предмета и изображения (или одной из них) относительно оптич. оси осссимметричной оптич. системы. Этот способ ши1-роко применяется в полиграфии, картографии и фотографии для устранения перспективных искажений.
Др. способы А. изображений связаны с применением спец. оптич. систем, содержащих компоненты с двоякой симметрией, напр, цилиндрич. линзы и зеркала, оптич. клинья и др. Оптич. системы с двоякой симметрией применяются в качестве конденсоров в спектральных приборах, в широкоэкранном кинематографе, очковой оптике и для др. целей.
Действие, обратное А., т, с. восстановление нормального неискаж╦нного изображения предмета, наз. дез-анаморфированмем; осуществляется теми же способами, что и А.
Лит.: Б е г у н о я Б. Н., Трансформирование оптических изображений, М., 1965. С. В. Кулагин. АНАМОРФОТНАЯ НАСАДКА - афокальная оптич. система, располагаемая перед обычным съ╦мочным или проекц. объективом и предназначенная для анаморфи-рования изображения (при съ╦мке) или дезанаморфиро-
а
Рис. 2. Образование аналогового резонанса в модели оболочек; исходное ядро A (ZN) (а) содержит 1 нейтрон (∙} сиерх заполненных оболочек (заштрихованы). Замена нейтрона протоном (X) порождает А. с.≈ суперпозицию одночастичного состояния (б) и состояний типа 2 частицы ≈ дырка (е){ О ≈ нейтронная дырка). Переходы п ≈ р для нижних оболочек запрещены принципом Паули.
представляет собой промежуточное состояние, непосредственно образующееся в результате замены нейтрона протоном (рис. 2). Дале*1 вследствие взаимодействия между нуклонами А, с. переходит в многочастич-ные возбужд╦нные состояния составного ядра.
Для л╦гких ядер изоспин является хорошим квантовым числом (сохраняющеiicя величиной). В средних и
Схематическое изображение хода световых лучей в анаморфотной насадке: аг ≈ угловое поле (в горизонтальной плоскости) объектива с анаморфотной насадьой; а' ≈
угловое поле объектива; 1 ≈ линзы анаморфотной насадки; 2 ≈ объектив киноаппарата.
вания (при проекции). А, н, обычно состоит из двух цилиндрич. компонентов (линз, призм, зеркал), обеспечивающих анаморфирование или дсзанаморфирование изображения в одной из плоскостей (напр., в горизонтальной, как это осуществляется в широкоэкранном кинематографе). Простейшая А, н. для съ╦мочного объектива состоит из отрицат. и положит, иилиндрич. линз (рис.), образующие к-рых параллельны высоте кадра, С такой А. н. при съ╦мке на обычном кинокадре полу-
∙
О
е
а. О
81
Физическая энциклопедия, т. 1
")
}
