1tom - 0665.htm
698
где и, ≈ привед╦нная масса. Характерный пример ≈ п ≈ р-система в состоянии с равным единице полным спином. См. Рассеяние микрочастиц.
Лит.: Ландау Я. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Квантован ме-ханика, 3 изд., М., 1974; Тейлор Д. Р., Теория рассеяния, пер. с англ,, М., 1975. С. М, Биленъкий.
ДЛИНА СВОБОДНОГО ПРОБЕГА (точнее, средняя длина свободного пробега) ≈ ср. расстояние, к-рое проходит частица между двумя послодоват. столкновениями. Д. с. п. ≈ важное понятие кинетической теории еазов, введ╦нное Р. Клаузиусом (R. Clausing) в 1858.
Д. с. н. равна 1-- ire, где v ≈ ср. скорость молекул, т≈ ср. время между столкновениями, прич╦м т≈ 1/v, v ≈ частота столкновений, т. е. ср. число столкновений, испытываемых молекулой за единицу времени в едини-
це объ╦ма. Следовательно, Z=v/v. Для газа упругих
сфер радиуса а частота столкновений v=nvvyr2, где п ≈ число молекул в единице объ╦ма, сг=4л;а2 ≈ полное
эфф. сечение столкновения, I=i/nay2.
В общем случае частота столкновений равна v=l/T≈ = «Оо(ы)>, где и ≈ модуль относит, скорости, о (w) =
≈ \\CF(U, 0) c?Q ≈ полное эфф. сечение столкновений,
угл. скобки означают усреднение по Максвелла распределению относительных скоростей с привед╦нной массой (i=m/2, о (м, ф) ≈ дифференц. эфф. сечение столкновения. При вычислении кинетических коэф, оказываются существенными т. н. транспортные Д. с. п. Напр., для диффузии вводят транспортное эфф. сечение
аи (и) = а (и, О) (I ≈ cos
а для вязкости
otr (и) = Г а (и, ф) (1 ≈ cos
Понятие Д. с. п. удобно для качеств, рассмотрения явлений переноса в газах, оно обобщено на случай систем слабовзаимодействующих частиц: электронный газ в металлах и полупроводниках, нейтроны в слабо-
поглощающих средах и т. п.
Лит.: Ч с п м е н С., К а у л и н г Т., Математическая теория неоднородных газов, пер, с англ., М., i960, гл.5; Ф с р ц и-гср Д зк., Капер Г., Математическая теория процессов переноса в газах, пер. с англ., М., 1976, гл. 2, 14. Д. Н. Зубарев.
Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При классич. рассмотрении понятия полного эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям заряж. частиц теряют смысл, поскольку за-ряж. частицы взаимодействуют между собой на сколь угодно больших расстояниях г. Квантовая механика, основываясь на соотношениях неопредел╦нностей, да╦т конечное значение для о п I, если взаимодействие убывает быстрее, чем 1/г3. В плазме существен эффект экранирования кулоновского поля заряда на расстояниях, определяемых дебаесским радиусом экранирования.
В плазме с электронной темп-рои Те п плотностью электронов N (плотность ионов при этом равна N/Z-t где Z,- ≈ ср. заряд ионов) Д. с, п. электронов по отношению к электрон-электронным столкновениям равна 1ее ≈ 4 «А/г * здесь е ≈ заряд электрона и Le ≈
кулоновский логарифм, зависящий от Те и дебаевского радиуса. Д. с. п. электронов по отношению к электрон-ионным столкновениям в Z/ раз меньше и составляет
≈. Д. с. п. ионов по отношению к ион-
_ 1е\\ ≈
ионным столкновениям: //∙/ ^
где
≈ иои-
ная темп-pa, L,- ≈ кулоновский логарифм с ионными величинами вместо электронных.
С помощью Д. с. п. производятся аналитнч. оценки
кинетических коэф. газов и плазмы.
Лит.: Смирнов Б. М., Физика слабоионизованного газя, М., 4972; Л и ф ш и ц Е, М., П и т а е в с к и и Л. II. , Физическая кинетика, М., 1979. Л. П. Пресняков, ДЛИННЫЕ ВОЛНЫ ≈ радиоволны с длиной полны К от 104 до 103 м (диапазон частот 30 ≈ 300 кГц). Загори-зонтное распространение радиоволн ДВ-диапазона осуществляется в виде земной волны (па расстояние до 2000 км) или благодаря их многократному отражению от стенок сферич. волновода (нижняя ≈ поверхность Земли, верхняя ≈ ионосферный слой D в дневные и слои Е в ночные часы)* На больших расстояниях существенно волноводное распространение Д . в . , к рое зависит от анизотропии ионосферной плазмы, е╦ неоднородности и т, п.
Д, в. используют в радиовещании (1000<А,<2000 м)г дальней связи, системах радионавигации, они являются одним из средств изучения параметров ниж. ионосферы.
Л. М. Ерухимов. ДЛИННЫЕ ЛИНИИ ≈ то же, что липни передачи*
Физическая энциклопедия/Гл. ред. А. М. Прохоров. Ф50 Ред. кол. Д. М. Алексеев, А. М, Балдин, А. М. Бонч-Бруевич, А. С. Боровик-Романов и др.≈ М.: Сов. энциклопедия. Т. I. Ааронова ≈ Бома эффект ≈ Длинные линии. 1988. 704 с.л ил.
Ф
3802010000≈003 007(01)≈88
св. ил. подписных изд. 1938
53(03)
Гарнитура
ИВ ╧ 133
Сдано в набор 11.08.87. Подписано в печать 28.01.88. T-Q3852. Формат 84X108 1/1й. Бумага типографская Jsu 1. Гнрпг обыкповсшю-ноиая. Печать высокая. Усл.-печ. л, 73,У2; уч.-иид. л. 121,98; усл. кр.-отт. 74,7(5. Тираж 100 000 акз> Уак. ,NJ____. Цена Ь руб. 'jQ коп.
Отпечатано с матриц, изготовленных с ордена Октябрьской Революции п ордена Трудового Красного Знамени МПО «Первая Образцовая типография» имени А. А. Жданова.
Ордена Трудового Красного Знамени издательство «Советская энциклопедия». Ю9817, Москва, Покровский бульвар, д. 8.
Ордена Трудового Красного Знамени Московская типография .N? '2 «Союзполшграфпрома* при Государственном комитете GC по делам издательств, полиграфии и книжной горгоили. 129085, Москва, Проспект Мира, 105.
СССР
")
}
