1tom - 0664.htm
697
тельны к свету, сс-частицам, 7~излучению, высокоэнер-гетичным малозарядным частицам. Д. д. обеспечивают возможность регистрации заряж. частиц при высоких и низких теми-pax, в химически агрессивных средах, при высоких давлениях, ударных нагрузках и в высоком вакууме, Д. д., покрытые слоем 235U, 23йи, применяются для регистрации тепловых и быстрых нейтронов по осколкам деления. В состав Д. д, могут быть введены любые необходимые элементы от Li до U.
Основные применения Д. д.: регистрация факта прохождения частицы (регистрация осколков деления, измерение потоков нейтронов , дозиметрия, радиография и др.); использование высокого пространств, разрешения при исследовании деления ядер иа 3 и более осколков и измерении врем╦н жизни составных ядер методом «теней»; определение Z и А релятивистских ядер по изменению скорости травления вдоль следа.
С помощью Д. д. были идентифицированы трансурановые элементы от Л = 103 до Л = 107, открыты явления запаз.дывающего деления ядер из изомерных состояний, деления ядер на 3 осколка, в космических лучах
обнаружены ядра тяжелее Fe.
Лит.; Флеров Г. Н-, Б е р з и и я И. Г., Радиография минералов, горных пород и руд, М., 1979; Гангрен и и Ю. П., М а р к о и Б. H.t Псрелыгин В. П., Регистрация и спектрометрия осколков деления, М., 1981; Флейшер Р. Л., П р а и с П. Б., У о к е р Р. М., Треки заряженных частиц в тв╦рдых телах. Принципы и приложения, пер. с англ., ч. 1 ≈ 3, М., 1981. ДИЭЛЕКТРОННАЯ РЕКОМБИНАЦИЯ ≈ процесс
рекомбинации ионов и электронов в плазме, связанный с образованием промежуточных автоионизационных состояний. Процесс происходит в две стадии:
торекомбинации. 4) Излучаемые в процессе Д. р. кванты п со имеют строго определ╦нные значения энергии,
равные энергии перехода (у, nt)-f(Y , nl) в ионе В^~1)+. Соответствующие им спектральные линии наз. д и-электронными сателлитами.
Гл. трудность в расч╦те скорости Д. р. состоит в необходимости уч╦та большого числа промежуточных состояний. Для приложений скорость Д. р. обычно аппроксимируют выражением:
-
ff 1
Параметры В и /^ вообще говоря, должны рассчитываться индивидуально для каждого иона, Ry≈ 13,6 эВ ≈ единица Ридборга для энергии. Подробная теория Д. р., включая ф-ль! для расч╦та параметров В, у_ п их значения для нек-рых типов ионов, приведена в [2]. Часто используют полуэмпирич, ф-лу:
v/
[1 +0,105 (Z-f 1)
\Z2+ J3.4
+o,oi5(z+if x2]-1;
1+0,015
-Z3
-l
где
,
-1
На первой ≈ падающий электрон (е) возбуждает реком-
бинирующий ион B^tYo) (% ≈ кратность иона, YO~ набор квантовых чисел его нач. состояния, п, I ≈ квантовые числа присоедин╦нного электрона) и образуется
промежуточное автоионизац. состояние иона BtZ~1> + с кратностью на единицу меньше и квантовыми числами Y, nl. Па второй стадии происходит распад автоионизац. состояния. Если в результате распада излучается фотон с энергией йсо и получается обычное стационарное состояние иона Y'. "J (показано одинарной стрелкой), то произошла рекомбинация, если же в результате распада получится снова свободный электрон и ион В-7"*" в состоянии Y" ("оказано двойкой стролкой), то произошло резонансное рассеяние (упругое, если YO" 7'^ и неупругое в противном случае).
Впервые па важность процесса Д, р. было указано А. Берджессом [1, 2|. Д. р. играет определяющую роль в ионизационном равновесии многозарядных ионов в горячей разреженной плазме ряда астрофиз. объектов (короны зв╦зд, остатки вспышек свсрхновых и др.) и лаб. установок (типа «Токамак», «Стелларатор» и др.)-
Д. р. имеет след. осн. особенности, 1) Так же, как и для фоторекомбипации, число актов Д. р. в единицу времени в единице объ╦ма jV пропорц. плотности ре-комбшшрующих ионов N у и первой степени электронной плотности Ne (в отличие от тр╦хчастичнои реком-
бинации, иропорц. Nl): N ≈ Nz'NeXd* гДе *d ≈ ско" рость Д. р. 2) Процесс Д. р. связан с возбуждением электронов рекомбинирующего иона, поэтому Д. р. принципиально невозможна для голых ядер. Т. к. обычно потенциал возбуждения существенно больше kT (Т ≈ темп-pa плазмы), то число максвелловских электронов с энергией больше потенциала возбуждения мало и скорость Д. р. экспоненциально зависит от Т. 3) Осп. вклад в Д. р. дают, как правило, состояния с большими квантовыми числами (л, I). Эти состояния легко разрушаются столкновениями с заряж. частицами, полем внеш. излучения и др. факторами, поэтому скорость Д. р. имеет значительно более сильную зависимость от параметров плазмы, чем, напр., скорость фо-
≈ соответственно энергия и сила осциллято-
ра перехода YO ≈ Т*
Лит,; 1) Burgess A., A general formula for the estimation of dielectronic recombination coefficients in low density plasmas, «Astrophya. J.ft, I965,v. Ш, p. 1588; 2) В u г g e s s A., Dielectronic recombination and the temperature of the solar corona., «Ast-rophys. J.», 1964, v. 139, p. 776; 3) В а И н ш т с и н Л. А., С о-б с л ь м а н И. И., Ю к о в Е. А., Возбуждение атомов и уши-рение спектральных линий, М., 1979. И. Л. Вейгмап. ДЛИНА ВОЛНЫ ≈ пространственный период волны, т. е. расстояние между двумя ближайшими точками гармония, бегущей волны, находящимися в одинаковой фазе колебаний, или удвоенное расстояние между двумя ближайшими узлами или пучностями стоячей волны. Д, в. Я, связана с периодом колебания Т и фазовой скоростью УФ распространения волны в данном направлении соотношением: Х=»фГ.
ДЛИЛА РАССЕЯНИЯ ≈ величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассеяния частиц при малых энергиях (импульсах). Введена Э. Ферми (Е. Fermi), Для короткодействующих потенциалов амплитуда /; рассеяния бесспиновых частиц в состоянии с орбитальным моментом I при
~ о)
(p ≈ относит, импульс частиц, г0≈ характерный размер области взаимодействия) имеет вид;
f л 2/ f*y\\
Вещественная константа а; наз. Д. р. Если выполняется условий (1), то осн. роль играет рассеяние в состоянии с 1≈0 (iS-волна) и для амплитуды имеем:
/ ь n = i.,t л -L ь n=≈fl' (3)
' К-»-У «Ctgo-ift к-^0 ^ '
где б и а ≈ фаза и длина S-расссяшш, k=plK ≈ волновое число. Т. о.,
/г ctg 6
J_ а
(4)
Дифференц. сечение рассеяния определяется в области малых энергий длиной рассеяния;
dn I 9
Соотношение (4} представляет собой первый член разложения по ╧ величины k ctg б. След, член характеризуется эффективным радиусом рассея-н и я. Длина 5-расссяния зависит от полного спина и полного изотопического спина рассеиваемых частиц. Если система рассеиваемых частиц обладает уровнем с малой энергией снязи, то Д. р, связана с энергией связи £Св соотношением (ф-ла Вигнера):
7 (6)703
")
}
