|
|
ячейке в пренебрежении рассеянном на статич. смеще-
15 X
еп
ниях
= # (/А -/в)2 [с
И
692
где /А и /в ≈ атомныо факторы рассеяния атомов А и В, с ≈ концентрация е (а) ≈ РАА (а) ≈с2 ≈ параметры корреляции, РАД (а) ≈ вероятность замощения пары узлов, раздел╦нных вектором реш╦тки: а, атомами А. Определив J\\(Q) во всей ячейке обратной реш╦тки и проведя преобразование Фурье ф-ции/iJV"1 (/А ≈/в)"2, можно найти Е (а) для разл, координац. сфер. Рассеяние на статич. смещениях исключается на основании данных об интенсивности /j (Q) в неск. ячейках обратной решетки. Распределения /х (Q) могут быть использованы также для непосредств. определения энергий упорядочения раствора для разных а в модели парного взаимодействия и его термодипамич. характеристик. Особенности Д.р.р.л. металлач. растворами позволили развить дифракц. метод исследования ферми-поверхпости сплавов >
В системах, находящихся в состояниях, близких к точкам фазового перехода 2-го рода и критич. точкам на кривых распада, флуктуации резко возрастают и становятся крупномасштабными. Они вызывают ин-TCuciiBuoe критич. Д. р. р. л. о окрестностях узлов обратной реш╦тки- Его исследование позволяет получить важную информацию об особенностях фазовых переходов и поведении термодинамич. величин вблизи точек перехода.
Диффузное рассеяние тепловых нейтронов на статич. неоднородностях аналогично Д. р. р. л. и описывается подобными ф-лами. Изучение рассеяния нейтронов да╦т возможность исследовать также динамич. характеристики колебаний атомов и флуктуац. неодно-родностей (см. Неупругое рассеяние нейтронов].
Лит.: Джеймс Р., Оптические принципы дифракции рентгеновских лучей, пер. с англ., М., 1950; И воронова В. И., Р е в к е в и ч Г. П., Теория рассеяния рентгеновских лучей, 2 изд., М., 1978; Иверонова В. И., Кацнель-с о н А. А., Ближний порядок и тв╦рдых растворах, М., 1977; К а у л и Д ж,, Физика дифракции, пер. с англ., М., 1979; Кривоглаз М. А., Дифракция рентгеновских лучей и нейтронов в неидеальных кристаллах, К., 1983; его же, Диффузное рассеяние рентгеновских лучей и нейтронов на флуктуа-ционных неоднородностях в неидсальных кристаллах, К., 19В4.
М. Л. Кривоглаз.
ДИФФУЗНЫЙ РАЗРЯД ≈ электрический разряд в газе в виде широкого размытого светящегося столба, не имеющего ч╦тко выраженной пространственной структуры. Диффузным может быть любой разряд (напр., тлеющий разряд или дуговой разряд) в зависимости, от условий, к-рыо должны соответствовать теории Шотки положительного столба (отсутствие рекомбинации в объ╦ме; длина свободного пробега значительно меньше межэлектродного промежутка). Часто термин «Д. р.» употребляется как противопоставление контр агиро-
ванному разряду.
ДИФФУЗОР вглдроаэромеханике ≈ участок проточного канала (трубопровода), в к-ром происходит торможение потока жидкости или газа. Поперечное сечение Д. может быть круглым, прямоугольным, кольцевым, эллиптическим, а также несимметричным. По назначению и геом. форме Д.≈ устройство, обратное соплу. Вследствие падения ср. скорости v давление р в направлении течении раст╦т (см. Нерпу А-ли уравнение) и кипстич. энергия потока частично преобразуется в потенциальную. В отличие от сопла, преобразование энергии в Д. сопровождается заметным возрастанием энтропии и уменьшением полного давления. Разность полных давлений на входе и выходе Д. характеризует его гидравлич. сопротивление и паз. потерями. Потерянная часть княетич. энергии потока затрачивается на образованно и затухание вихрей, совершает работу против сил трения и необратимо переходит в теплоту.
Движение жидкости (газа) против возрастающего давления, т. е. существование положит, градиента
давления в направлении течения,≈ осы, отличит. Свойство Д., поэтому и др. виды течений жидкостей и газов, обладающие этим свойством, относят к «диффузорным течениям»,
В случае несжимаемой жидкости, а также при дозвуковой скорости газа v^ перед входом в Д. (v^a, где а ≈ скорость звука) площадь поперечного сечения канала в силу неразрывности уравнения должна увеличиваться в направлении течения, поэтому дозвуковой Д. имеет форму расходящегося канала (рис. 1). При
5,
Рис, 1. Дозвуковой диффузор круглого сечения: 1 ≈ сечение перед входом в диффузор; 2 ≈ сечение за диффузором; 3 ≈ профиль скорости; 4 ≈ возвратное течение; б ≈ циркуляционное
течение.
сверхзвуковой скорости перед входом в Д. (i'1>a) он имеет форму сходящегося или цилиндрич. канала, в к-ром после торможения ср. скорость становится дозвуковой. Дальнейшее торможение дозвуковой скорости осуществляется в расходящемся дозвуковом Д.т присоединенном к сверхзвуковому (рис. 2).
Вязкость оказывает решающее влияние на течение в Д, В пограничном слое скорость под действием вязкости быстро убывает, обращаясь в нуль на стенке
Рис. 2. Сверхзвуковой диффузор прямоугольного сечения; J ≈ сходящаяся часть; 2 ≈ горловина (цилиндрический участок); 3 ≈ расходящаяся часть.
Д. Кинетич. энергия в пограничном слое меньше, чем в остальной части потока, а статич. давление в данной поперечном сечении почти постоянно. Т. к. ср. скорость по длине Д. падает, а давление раст╦т, то в сечении, расположенном на пек-ром расстоянии от входа в Д., ки-нетич, энергия потока вблизи стенки недостаточна для того, чтобы переместить жидкость или газ против сил давления, возрастающих в направлении потока. Вблизи этого сечения начинается отрыв потока от стенки и возникает возвратное течение, В результате вблизи стенки Д. образуются области циркуляц, движения (рис. 1). Поверхность раздела между оторвавшимся от стенки и основным потоками неустойчива, она периодически св╦ртывается в вихри, к-рые сносятся вниз по потоку. Место расположения отрыва в Д. зависит от толщины пограничного слоя, от величины положит, градиента давления, определяемого геом. формой Д., от профиля скорости и уровня турбулентности перед входом в Д.
В случае сверхзвуковой скорости перед входом в Д. торможение осуществляется в ударных волнах\\ взаимодействующих между собой и отражающихся от стенок Д- (пунктир на рис. 2). Давление в потоке, прошедшем через ударную волну, резко увеличивается, и под воздействием большого положит, градиента давления в местах отражения ударных волн от стенок может происходить отрыв пограничного слоя (штриховка па рис. 2J. Потери полного давления при торможении сверхзвукового потока в Д, намного больше, чем при торможении дозвукового потока. Площадь горловины
")
}
