1tom - 0629.htm
665
Р╦бра и вершины на поверхности тела порождают Представляют интерес задачи Д. р. на телах, пок-краевые волны, к-рые можно интерпретировать как рытых радиопоглощающим материалом, на космич. дифракц. лучи D, На вогнутой стороне тела могут воз- аппаратах, входящих в атмосферу Земли со сверх-буждатьсн волны шепчущей галереи Е. Вблизи гра- звуковой скоростью и окруж╦нных неоднородной планиды свет ≈ тень на гладкой части поверхности тела змой, на естеств. и искусств, неоднородностях иониза-образуются волны соскальзывания F, к-рые уходят ции в атмосфере и ионосфере; задачи распространения вдоль геодезических линий на теневую сторону тела, (линейного и нелинейного) радиоволн в разл. неод-испытывая при этом экспоненц. затухание из-за вы- нородпых средах, в частности в естеств. волноводных свечивания G. При индуктивном импедансе на поверх- каналах (прежде всего, ионосферных), и, наконец, зада-ности тела могут возбуждаться поверхностные волны h\\ чи диагностики разных сред и объектов с помощью к-рые высвечиваются слабо и затухают практически радиоволн.
ТОЛЬКО кз-за тепловых потерь в самом теле. Реальная Лит.: У ф и м ц е в П. Я,, Метод краевых волн в физичес-
картина формирования рассеянного поля усложняется кой теории дифракции, м., 1962; Хснл х., May а А.,
ячяъгмнпй тпянг&пгиыяппрй пячтт титтпп яп ли мяттл Вестпфаль К,, Теория дифракции, пер. с нем., М., 1964;
взаимной трансформацией разл. типов волн, напр, в айн штейн Л. А., Открытые резонаторы и открытые
краевые волны могут порождать волны соскальзыва- волноводы, м., 1966; Фок Б. А., проблемы дифракции и
ния и наоборот распространения электромагнитных волн, М., 1970; Б о р о в и-
РЯГЧРТ TTiflrhTiflUTi ттпттпя R тгпя чъттттиц оЯппгти гг»г ков В. А., Кинбер Б.Е., Геометрическая теория ди-
гасчет дифракц. полей в квазиоптич. ооласти сое- фракциИ1 м>р 1978; Electromagnetic and acoustic scattering by
тавляст предмет асимптотич, теории дифракции (АТД). simple shapes, Amst.. 1969; James G, L., Geometrical theory К ней принадлежит, в частности, метод параболич, ур- of diffraction for electromagnetic waves, Stevenage, 1976; Electro-кия (МНУ), опирающийся на т. н, принцип попереч- T^LT^a*^J^^ ~ ~ П.Я.УФ*яц**. ной диффузии лучевой амплитуды - диффузии амшш- ДИФРАКЦИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ - возник-туды попер╦к лучевых трубок (вдоль волновых фрон- новение отклоненных (дифрагированных) лучей в ре-тов). Этот метод используют при изучении открытых эультате интерференции упруго рассеянных электроволноводов и резонаторов, при исследовании распро- нами вещества вторичных воли. Д. р. л. обусловлена странення волновых пучков в линейных и нелинейных пространственно упорядоченным расположением атомов однородных, регулярно и статистически неоднородных рассеивателя и большой величиной параметра прост-сродах (напр., в атмосфере, ионосфере) и т. п. (см. Л е- ранственнои дисперсии Ш~5 -Ю^-М (К ≈ длина вол-онтовича параболическое уравнение, Параболического ны рентгеновского излучения, d - характерное меж-уравнения приближение). Одним из первых применений атомное расстояние в веществе). Она является осн. МПУ была классич. задача о распространении радио- методом исследования атомной структуры веществ волн вдоль поверхности Земли (асимптотич, решение (см- Рентгеновский структурный анализ, Рентгена-Леонтовпча и Фока). К АТД относится также ряд графил материалов, Рентгеновская топография. Рент-приближ╦нных, подходов, опирающихся на принцип ееновская спектроскопия) [1≈6]»
локальности и строгие решения модельных задач. Д- Р- л- впервые наблюдалась М. фон Лауэ (М, van
В частности, для расч╦тов радиолокац, поперечников Laue), В, Фридрихом (W. Fnedrich) и П. Книппингом
металлич. тел сложной формы используют геом. on- (p- Knippmg) (1912). Первая элементарная (т.н. ки-
тики метод (ГОМ), физической о п т и к и м е- нематич.) теория Д. р. л. предложена Лауэ в 1913; в
т о д (ФОМ), геометрическую теорию том же году У. Л. Брэгг (W, L. Bragg) и Г. В. Вульф
дифракции {ГТД) и метод краевых волн интерпретировали Д. р. л. как интерференц. отраже-
(МКВ). При помощи ГОМ и ФОМ определяют гл. член ние излучения от системы параллельных атомных
асимптотич. разложения (ври 1-HJ) для поля в освещен- плоскостей кристалла (см. Брэгга ≈ Вулъфа условие),
ной области пространства. ГТД является обобщением В 1914 Ч. Дарвин (Ch. Darwin) сформулировал основы
ГОМ и да╦т рецепты построения краевых волн и волн динамич. теории Д. р. л., затем в 1917 П. Эвальд
соскальзывания. МКВ является обобщением ФОМ и (Р- Ewald) развил теорию самосогласованного вааимо-
поаволяет вычислять краевые волны. И ГТД, и МКВ действия точечных диполей среды и поля излучения.
применительно, напр., к задачам дифракции на телах В 1931 Лауэ изложил теорию Д. р. л. как электроди-
с р╦брами опираются на решение классич. задачи о намич. задачу распространения излучения в среде с
дифракции па клине. Оба эти метода дают гл. член непрерывной трехмерной периодической поляризуе-
асимптотич. разложения для каждой краевой волны, мостыо ^С (г, со) (см. Поляризуемость рентгеновская),
возникающей при многократной дифракции. Для опре- Наиб, ярко Д. р. л. выражена в кристаллах, явля-
деления след, членов этого асимптотич. разложения ющихся для рентгеновских лучей естеств. тр╦хмерны-
аеобходимо решение дополнит, модельных задач. Меж- ми дифракционными решетками. Дмфракц. максиму-
ду упомянутыми методами существует тесная связь. мй в ии* возникают в направлениях, в к-рых вторич-
Геометрооптич. выражение для рассеянного поля выте- ные (рассеянные атомами) волны распространяются с
кает и* асимптотич. оценки интегралов, описывающих одинаковыми фазами. Для кристаллов это условие
это поле в приближении ФОМ. Точно так же выраже- фазировки требует удовлетворения одновременно тр╦м
ния для краевых волн, постулируемых в ГТД, следуют условиям дифракции на одномерных дифракц. решет-
из интегральных представлений рассеянного поля ках:
в МЬШ. а(соэа ≈ со8а0)=ЯХ; Ъ (cos P ≈ cos РО) = #Ь;
В теории антенн используют апертурный метод расч╦та диаграмм направленности, в основе к-рого лежит . с (cos у≈COS-VO) = £A, (1) предположение о том, что распределение ал.-маги, поля в излучающей апертуре (раскрыве) соответствует где д, &, с ≈ периоды реш╦тки кристалла по тр╦м е╦ невозмущ╦нной возбуждающей волне. Такая аппрок- осям; ос0, РО и уо ≈ углы, составляемые направлением симация тем лучше, чем больше параметр //Я, где I ≈ распространения падающей, а ее, р и у ≈ рассеянной линейный размер апертуры. Поле, излучаемое антенной, волнами с осями реш╦тки кристалла; Я, К и L ≈ целые вычисляют затем с помощью Грина формул. Такой числа, пропорциональные индексам кристаллографи-метод представляет собой обобщение на задачи Д. р. ческим системы атомных плоскостей, находящихся в известного в оптике и акустике Кирхгофа метода', отражающем положении. Ур-иия (1) {т. п. ур-ния Лауэ) он удовлетворительно описывает главный и первые бо- можно представить в виде условия Брэгга ≈ Вульфа. ковые ,'Д'пестки диаграммы направленности. Для рас- Т.К. углы а└, р0, у0 фиксированы, а а, р, у не независи-ч╦та дальних боковых лепестков необходимо припи- мы, то система (1) обычно имеет крайне мало целочис-мнть ж» внимание краевые волны, к-рые возникают ленных решении, т.е. при рассеянии монохроматич. при дифракции возбуждающей волны на краях ашф- рентгеновского излучения на неподвижном кристалле , ≈-туры. число дифракц. максимумов мало. 0/1
")
}
