1tom - 0614.htm
651
ласть масс MX образовавшейся системы частиц:
ДОх/5<0,1. В зависимости сечения инклюзивной Д. д.
при малых передачах импульса от MX видны известные возбуждения нуклона (рис, 5). Поведение инклю-
* _ 2
зивных сечений для диссоциации протона как MX связано со вкладом т. н. трехпомеронного взаимодействия (см, Редже полюсов метод).
Двойную Д- д. кинематически можно выделить, рассматривая распределения образовавшихся частиц по быстротам. Вылетающие в процессе двойной Д. д. части-
s юоо
о
* 500
х.
г" 2QO
с? ЮО t.
50
I 1 I I
[ ' I
I I IT
I ' I Ч
.- 0,042
гаогэв
1/M
Г i Г . t , I , I I 1 1 I
t i t , I. I..1_I_L
0,002 0,005 0,01 0,02 0,05 0,1 0,2
0,5 1
Рис- 5. Зависимость инвариантного дифференциального сечения d*a/dtd(M*x/s) Для процесса рр-*-Хр лри 1*1 = 0,042 ГоВ2 от Mv..'s при различных значениях s. С увеличением энергии область резокансов сдвигается к меньшим значениям Mx/s, тогда как большие массы входят в область дифракции и сечения изменяются ≈ 1/Мх tPa3Hbie значки ≈ результаты различных экспериментов),
цы концентрируются на краях интервала быстрот, а расстояние по быстротам между группами частиц (кластерами) должно быть больше лек-рого мин. значения, В отличие от распределения по массам, распределение по \t\\ в Д. д. более полого.
Двойной помероппый обмен экспериментально недостаточно изучен. Критич, проверкой природы обмена двумя померонами было бы установление массового спектра центр. кластера, к-рый должен характеризоваться изоспином /=0 и спином и ч╦тностью /р=0+, 2 +, 4^%. . . В массовом спектре не должно быть одиночных векторных мезонов. Однако на опыте они наблюдаются, вследствие чего возникает вопрос о самом существовании двойного обмена померонами при достигнутых на ускорителях энергиях частиц.
Лит.; Померанчук И. Я., Собр. науч. трудов, т. 3> М,, 1972, с, 141≈247; М у х и н С. В., Цар╦в Ц- А., Дифракционное возбуждение протонов на протонах и дейтронах при высоких энергиях и малых переданных импульсах, <<ЭЧАЯ», 1077, т. 8, с. 989; Николаев Н, Н., Кварки во взаимодействиях лептонов, фотонов и мдронов высокой энергии с ядрами, «УФН», 1981, т. 134, С. 3(!9. Л. W. Лаиидус. ДИФРАКЦИОННАЯ РАСХОДИМОСТЬ ≈ уширсние светового (волнового) пучка за сч╦т дифракции света на краях диафрагм, оправ, отверстии и т. п. Д. р. пропорциональна длине световой волны А, и обратно пропорциональна радиусу /-,, диафрагмы. В угловой мере Д. р. когерентного излучения 9д=кА/г0, где к ≈ коэф., зависящий от распределения интенсивности на апертуре излучателя (напр., для круглого отверстия, освещ╦нного плоской волной, к=0,61). На расстоянии
2>го/Я от апертуры радиус пучка rz=^^z. Угловая Д. р. частично когерентного излучения превосходит 9Л примерно в rjr^ раз, где г^ ≈ длина когерентности. В линейной однородной среде Д. р. принципиально неуст-
ранима, она ограничивает разрешающую способность оптич. приборов, концентрацию энергии в фокусе линзы и энергию, передаваемую от излучателя к при╦мнику с конечной апертурой. Д. р. может быть скомпенсирована волноводным режимом распространения (см. Световод) или нелинейными эффектами (см. Самофоку-
сировка света).
Лггтп. см. при ст. Дифракция света. В. А. Выслоух. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА ≈ оптич. элемент, представляющий собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанес╦нных тем или иным способом па плоскую пли вогнутую оптич, поверхность. Д. р. используется в спектральных приборах в качестве диспергирующей системы для пространственного разложения эл.-магн. излучения в спектр. Фронт световой волны, падающей на Д. р-, разбивается е╦ штрихами на отдельные когерентные пучки, к-рые, протерпев дифракцию па штрихах, интерферируют (см. Интерференция света], образуя результирующее пространственное распределение интенсивности света ≈ спектр излучения.
Существуют отражательные и прозрачные Д. р. На первых штрихи нанесены на зеркальную (металлич.) поверхность, и результирующая интерференционная картина образуется в отраж╦нном от реш╦тки свете. На вторых штрихи нанесены на прозрачную (стеклянную) поверхность, и интсрференц, картина образуется в проходящем свете.
Если штрихи нанесены на плоскую поверхность, то такие Д. р. паз. плоскими, если на вогнутую ≈ вогнутыми. В современных спектральных приборах используются как плоские, так и вогнутые Д. р., гл. обр. отражательные.
Плоские отражательные Д. р., изготовляемые с помощью спец. делительных машин с алмазным рсзцом, имеют прямолинейные, строго параллельные друг другу и эквидистантные штрихи одинаковой формы, к-рая определяется профилем режущей грани алмазного резца. Такая Д, р. представляет собой периодич. структуру с пост, расстоянием d между штрихами (рис. 1), к-рое наз. периодом Д. р. Различают амплитудные и фазовые Д. р, У первых периодически изменяется коэфф. отражения или пропускания, что вызывает изменение амплитуды падающей световой волны {такова реш╦тка
Рис- 1. Схима одномерной периодической структуры плоеной дифракционной реш╦тки (сильно увеличено): d ≈ период реш╦тки; W ≈ длина нарезной части реш╦тки.
из щелей в непрозрачном экране). У фазовых Д. р. штрихам прида╦тся спец. форма, к-рая периодически изменяет фазу световой волны.
Если на плоскую Д- р, падает параллельный пучок света, ось к-рего лежит в плоскости, перпендикулярной к штрихам реш╦тки, то, как показывает расч╦т, получающееся в результате интерференции когерентных пучков от всех N штрихов реш╦тки пространственное (по углам) распределение интенсивности света (в той же плоскости) может быть представлено в виде произведения двух ф-ций: JjfJg. Ф-ция Js определяется дифракцией света на отд. штрихе, ф-ция JN обусловлена интерференцией А" когерентных пучков, идущих от штрихов реш╦тки, и связана с периодич. структурой Д. р. Ф-ция J'N для данной длины волны А, определяется периодом решетки d, полным числом штрихов реш╦тки N и углами, образованными падающим (угол 1|)) и дифрагированным (угол <р) пучками с норма-лью к реш╦тке (рис. 2)т но не зависит от формы штри-
X
О
=г
о.
I
Ж 42 финическал энциклопедия, т. 1
")
}
