1tom - 0590.htm
63
магнитно-ж╦стких материалов с большой магн. энер- жиг в течение 1 ч приводит практически к полной
шей. Недостатки Л. м. обусловлены принципиальной кристаллизации образца). Турист варьируется в
нестабильностью аморфного состояния. Со временем пределах 300≈1000 К (для наиболее распростран╦н-
происходят перестройка атомной структуры А. м. и со- ных ст╦кол 600≈800 К). Металлические ст╦кла практи-
ответствующие изменения магн. свойств. Кроме того, чески стабильны при Т^^нряст ≈ 200 К. Времена
введение аморфизующих добавок (неметаллов) снижает кристаллизации при этом оцениваются в сотни лет.
намагниченность А. м., а снижение темп-ры магн. Разработан ряд способов произ-ва метал лич. ст╦кол,
фазового перехода делает их менее термостабильными. в частности литье струи расплавленного металла на
Магнитно-мягкие А. м. получают на основе сплавов быстровращающуюся холодную подложку. При этом
Зй-металл ≈ неметалл [см. табл., типичный пример ≈ в 1 мин производится до 1-≈2 км ленты толщиной 20≈
метгласс (мсталлич. стекло) Fego^aob В качестве маг- 100 мкм, шириной 2≈100 мм; длина такой ленты прак-
ЕИТНО-ж╦стких материалов используют сплавы 3d- и тичсски неограниченна [1, 2, 4|.
4/-металлов, напр. TbFe2. А. м. применяют для созда- Аморфные металлич. пл╦нки, полученные оеаждени-
ни я трансформаторов, магн, экранов, пост, магнитов, ем металла из парообразного состояния на холодную
голонок магнитофонов, систем магн. памяти и др. подложку, обычно менее тсрмостабильны, чем метал-
устройств электро- и радиотехники. лич. стекла, и кристаллизуются при Т^ЗОО К. Исклю-
Лит.; 1) губанов А. И., Кваяиклассическая теория чение составляют т. н, аморфообразующис
аморфных ферромагнетиков, «ФТТ», 1960, т, 2, с. 502; 2) Пет- с п л а в ы получаемые послойным напылением отд.
Г ГзГ с." Ш- ?; Й'а нАдТвГкГГкТоИаК"'с!Г АмЬрФ^е компонент (в виде монослов.). По термостабилыюс≥
ферро- и форримагнетики, пер. с нем., М., 1982; 4) Быстро.чака- они близки к металлич. ст╦клам. С ростом толщины
пенные металлы, пер. с англ., М., 1983. Г, А. Петраковский. стабильность пл╦нок обычно падает. Наиб, изучены их
АМОРФНЫЕ МЕТАЛЛЫ ≈ тв╦рдые некристаллич. ме- электрич. и сверхироводящие свойства [5]. Темп-рп
таллы и их сплавы. Экспериментально аморфность ме- сверхароводящих переходов в А. м. может быть как
таллич. (и неметаллич.) веществ устанавливается по от- выше, так и ниже, чем в кристаллич. веществах того же
сутствию характерных для кристаллов дифракц. мак- состава. Коррозионная стойкость аморфных пл╦нок
симумов на рентгене-, нейтроно- и элсктронограммах обычно выше, чем кристаллов. Но в целом их физ.
образцов. Оса. методы получения А. м.: 1J быстрое свойства изучены слабо. Ещ╦ в большей степени это
охлаждение (со скоростями д^Ю5≈10е К/с) жидкого относится к A.M., полученным элсктрохим. осаждени-
расплава; получающиеся аморфные сплавы наз, ме- ем или радиац, воздействием на кристаллы.
таллическими. ст╦клами; 2) конденсация паров или Лит.: 1) Мегаллшшскш: стекла, пер. с англ., М., 1983;
напыление атомов на холодную подложку с образова- 2) с hen H. s.f Glassy metals, «Repts Progr. Phys.», ШО,
нием тонких пленок А. м.; 3) электрохим. осаждение; v-,,43Yp- 3,53;. 3!-° * <-р5 Б е п ?∙ с-* У ,h а пт g I;1 F°!≥ation
," _ ' ' г 'ч * and characterisation of amorphous metals, «J, Plrys, Collorrue
4) облучение кристаллич, металлов интенсивными по- с_8>>( i980, v. 41, p. 95; 4) G i L m a n J. J., Overview of the
токами ионов или нейтронов. technology and significance of metallic glasses, там же, р. 811;
А. м ≈ Атетастабилъные системы, термодинамически 5) к ом н и к ю. Ф., Физика металлических пленок М.,
lUiU н t jj awe
неустойчивые относительно процесса кристаллизации: . ,<п^« / л * . * * ' └V ,
их существование обусловлено только замедленностью А.МП╗ЛР.ЙО ?ot*? фРаиц' *изика А' АмпеРа' А" М- Ат'
кинетич. процессов при нияких темп-pax. Стабилизации Ф≥, 1775-1836), А,- единица силы электрич. тока
А.м способствует наличие т.н. аморфиаирующих Си- Р^ная силе неизменяющегося тока, к-рыи^при
примесей. Так, аморфные пл╦нки из чистых металлов прохождении по двум параллельным прямолинейным
значительно менее стабильны, чем пл╦нки из сплавов, проводникам бесконечной длины и ничтожно малой
а для получения металлич. ст╦кол из чистых металлов площади кругового поперечного сечения, расположен-
! ' требуются очень большие скорости охлаждения ≥м в вакууме на расстоянии 1 м один от другого, вы-
(^1010 К/с) звал бы на каждом участке проводника длиной 1 м
Наибольший интерес представляют металлические СШ}У взаимодействия, равную 2.10-' Н.
ст╦кла, впервые полученные в I960, Основные классы А- является также единицей магнитодвижущей силы,
металлических ст╦кол: системы М^У*, где М - пе- Равной магнитодвижущей силе вдоль замкнутого кон-
реходный или благородный металл, Y - аморфиэи- тУРа< сцепленного с цепью пост, тока силой 1 А.
рующий неметалл, хяО,2 [например, Pd≈Si, Fe≈В, АМПЕРА ЗАКОН ≈закон взаимодействия пост, токов.
(Fe, Ni)≈(P, С}] и сплавы переходных металлов (Ti≈ Установлен А. Ампером в 1820. Согласно А. з.т сила
Ni, Zr≈Си) вли других металлов (La≈Ni, Ga≈Al, d^i->2» действующая со стороны одного элементарного
∙ Mg-≈ Zn) в нек-рых интервалах составов [1≈3], Мн. «отрезка тока» I^dl^ на другой /2tWa, убывает обратно
кеталлич. ст╦кла обладают уникальными механич., пропорционально квадрату расстояния между ними па
магн. и хим. свойствами. Пределы текучести и проч- и в среде с магн. проницаемостью JA может быть пред-
, ности для ряда металлич. ст╦кол очень высоки и близ- ставлена в виде
ки к т.н. теоретич. пределам. В то же время метал- dFi_»a = Мс~аЛ-^Га3 ╧ ╧'riall- (1)
i лич. ст╦кла обладают высокой пластичностью, что резко ""*"
I отличает их от диэлектрич, и полупроводниковых Здесь использована Гаусса система единиц, с ≈ ско-
: ст╦кол. Мн, металлич. ст╦кла при высокой механич. рость света в вакууме. Входящие в (1) элементарные
i прочности характеризуются большой нач. магн. вое- отрезки токов являются частями замкнутых контуров,
J приимчивостьто, малыми значениями коэрцитивных сил поскольку пост, электрич. токи всегда чисто солено-
(до неск. МЭ) и практически полным отсутствием магн. идальные (вихревые). Поэтому А, з. в форме (1) имеет
i гистерезиса. Коррозионная стойкость нек-рых метал- ЛИЕ(Ь вспомогат. смысл, приводя к правильным (под-
! лич. ст╦кол на неск. порядков выше, чем у лучших тверждаемым на опыте) значениям силы только после
∙ нержавеющих сталей. Среди др. уникальных особенно- интегрирования (1) по замкнутым контурам ^ и 1%.
стей металлич. ст╦кол ≈ слабое поглощение звука, Напр., в общем случае элементарные силы между
каталитич, свойства [1, 2, 4]. двумя отрезками токов оказываются невзаимными:
= Осн. особенности металлич. ст╦кол, по-видимому, свя- dF\\^z ?= dF2_»i, однако при переходе к замкнутым
I заны с их высокой микроскопич. однородностью, т. е. контурам эта невзаимность устраняется. Из А. з. сле-
'∙ отсутствием дефектов структуры типа межз╦ренных дует, в частности, что два прямых провода с токами
границ, дислокаций и т. п. Детальная теория, объяс- 1г и 12, текущими параллельно или антипараллельно
; няющая свойства и явления в металлич. ст╦клах, не друг другу на расстоянии d, соответственно притяги-
развита. ваются или Отталкиваются с силой (на единицу дли-
Термостабильность металлич. ст╦кол характеризуют ны), равной Fl_2^F2^l= i2p,/i/a/c2rf. А два плоских
т. н. темп-род кристаллизации УКрисг (при к-рой от- контура с токами 1г и /2 на расстояниях, существенно
")
}
